Третий момент теплового поля

Третий момент теплового поля [c.157]

Третий момент теплового поля можно с помощью квадратичной ФДТ ( 2.4) выразить через локальную квадратичную восприимчивость среды. Для этого в (5) представим 0-функцию в впде [c.158]

ТРЕТИЙ МОМЕНТ ТЕПЛОВОГО ПОЛЯ loi)- [c.160]

ТРЕТИЙ МОМЕНТ ТЕПЛОВОГО ПОЛЯ 161 [c.162]

Настоящая глава посвящена в основном элементарному рассмотрению спонтанного нелинейного эффекта — двухфотонного излучения нагретого вещества [184],- В 5,1 обсуждается связь многофотонных переходов и высших моментов поля, В 5,2 эти моменты с помощью теории возмущений выражаются через равновесные моменты вещества, что позволило в 5,3 оценить третий момент поля, излучаемого нецентросимметричным веществом. В 5.4 с помощью кинетического уравнения и эффективного двухфотонного гамильтониана выводится приближенный нелинейный ОЗК, дающий связь между вторыми и четвертыми моментами теплового излучения (ТИ) и кубической матрицей рассеяния (МР) излучателя. В конце 5.4 рассмотрен ОЗК для случая, когда одновременно разрешены одно- и двухфотонные переходы (при этом третий момент ТИ выражается через квадратичную МР), [c.149]

Прежде чем перейти к рассмотрению конкретных решений, желательно показать, какие точные решения уже получены и какими методами мы сейчас располагаем. Наиболее важно точное решение Неймана для случая полу-ограниченной области х > О, находящейся в начальный момент времени при постоянной температуре V, превышающей температуру плавления, с поверхностью х = 0, температура которой во все последующие моменты времени поддерживается равной нулю. Для других важных граничных условий при X —О (например, постоянство теплового потока или граничные условия третьего рода), замкнутых решений ) нет, хотя для различных заданных значений температуры поверхности существует несколько решений, не представляющих, однако, сколько-нибудь существенного физического интереса. Часто применяемое приближение заключается в пренебрежении теплоемкостью исследуемого материала между поверхностью х=0 и поверхностью раздела, т. е. в предположении, что тепловой поток через эту область является установившимся. [c.276]

ФАКТОР <есть причина, движущая сила какого-либо процесса, явления, определяющая его характер или отдельные его черты магнитного расщепления — множитель в формуле для расщепления уровней энергии, определяющий величину расщепления, выраженный в единицах магнетона Бора размагничивающий— коэффициент пропорциональности между напряженностью размагничивающего магнитного поля образца и его намагниченностью структурный—величина, характеризующая способность элементарной ячейки кристалла к когерентному рассеянию рентгеновского излучения, гамма-излучения и нейтронов в зависимости от внутреннего строения ячейки) ФЕРРИМАГНЕТИЗМ—состояние кристаллического вещества, при котором магнитные моменты ионов, входящих в его состав, образуют две или большее число подсистем (магнитных подрещеток) ФЕРРОМАГНЕТИЗМ—состояние кристаллического вещества, при котором магнитные моменты атомов или ионов самопроизвольно ориентированы параллельно друг другу ФИЛЬТРАЦИЯ—движение жидкости или газа через пористую среду ФЛУКТУАЦИЯ <есть случайное отклонение значения физической величины от ее среднего значения, обусловленное прерывностью материи и тепловым движением частиц абсолютная — величина, равная корню квадратному из квадратичной флуктуации квадратичная 01ли дисперсия) равна среднему значению квадрата отклонения величины от ее среднего значения относительная равна отношению абсолютной флуктуации к среднему значению физической величины) ФЛУОРЕСЦЕНЦИЯ — люминесценция, быстро затухающая после прекращения действия возбудителя свечения ФОРМУЛА (барометрическая — соотношение, определяющее зависимость давления или плотности газа от высоты в ноле силы тяжести Больнмаиа показывает связь между энтропией системы и термодинамической вероятностью ее состояния Вина устанавливает зависимость испускательной способности абсолютно черного тела от его частоты в третьей степени и неизвестной функции отношения частоты к температуре) [c.292]

Постановка задачи. Рассмотрим процесс затвердевания плоского тела. Для шростоты предположим, что начальная температура тела равна В этих условиях толщина тела роли не играет, так как за пределами глубины g затвердевшего слоя температура тела имеет неизменное значение (тепловые потоки в этой зоне отсутствуют вследствие равенства нулю температурного градиента). Итак, плоское тело толщиной 2Хо подвергается омаждению с коэффициентом теплообмена а температура окружающей среды равна (граничное условие третьего рода). Требуется найти температурное поле тела и количество передан- ной теплоты для любого момента времени. [c.136]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...