Литература к I разделу

ЛИТЕРАТУРА К I ТОМУ К разделам Допуски и посадки гладких изделий и Резьбовые соединения [c.410]

В качестве дополнительной литературы к разделу I можно рекомендовать [7—13, 16 —18]. [c.99]

Во-первых, в литературе, особенно старой, можно нередко встретить утверждение, что полный момент электрона нельзя разделить на спиновую и орбитальную части, поскольку каждая из этих частей якобы не сохраняется даже при свободном движении. Это утверждение, однако, неправильно и возникло из-за того, что точное определение спинового (внутреннего) и орбитального моментов в релятивистском случае было сформулировано лишь через много лет после того, как Дирак опубликовал (1928 г.) свое знаменитое уравнение, описывающее движение релятивистского квантового электрона. Из этого точного определения следует, что разделение полного момента частицы с ненулевой массой покоя на спиновую и орбитальную части возможно всегда как в нерелятивистском, так и в релятивистском случаях. Для покоящейся частицы (т. е. при р = 0) полный момент просто равен спиновому. Переход к частице, движущейся с импульсом р, осуществляется посредством преобразования Лоренца, которое для спинового момента имеет довольно сложную, но вполне определенную форму. Релятивистская частица с нулевой массой не может покоиться. Поэтому для таких частиц разделение полного момента на орбитальный и спиновый в общем случае произвести не удается. Например, бессмысленно говорить об орбитальном моменте фотона. Поскольку массы нейтрино и антинейтрино равны нулю, то для них, казалось бы, эта проблема также должна-возникнуть. Здесь, однако, существенно проявляется то обстоятельство, что спины нейтрино и антинейтрино равны i/j. Для спина такой малой величины, оказывается, понятия спинового и орбитального моментов могут быть введены и при нулевой массе. Поэтому учет релятивизма не влияет на все рассуждения предыдущего пункта. [c.245]

В этом разделе мы рассмотрим работу лазерного усилителя с помощью скоростных уравнений. Допустим, что плоская волна постоянной интенсивности / падает (в точке z = 0) на лазерный усилитель длиной I вдоль оси z. Ограничимся рассмотрением случая, когда падающее излучение имеет вид импульса длительностью Тр, причем т, < < (т, Wp ), где ti — время жизни нижнего, а т — время жизни верхнего уровня активной среды и Wp — скорость накачки усилителя. Это, по-видимому, наиболее подходящий набор условий, необходимых для лазерного усиления. Он применяется, например, когда нужно усилить импульс излучения Nd YAG-лазера в режиме модуляции добротности. Поэтому мы не будем здесь рассматривать случай непрерывного режима усиления (стационарного усиления), а читателю советуем обратиться к соответствующей литературе [7,8]. [c.485]

Первые две главы посвящены отдельным вопросам теории алгебр и групп Ли и их представлений, преподанной в той форме, которая необходима для понимания основного текста. Они ни в коей мере не претендуют на систематичность изложения теории, достигшей в большинстве своих разделов полного совершенства, и носят вспомогательный характер. Вместе с тем некоторые из приведенных в главах I и И результатов являются оригинальными и ранее не находили отражения в соответствующей математической литературе. Поэтому советуем читателю, знакомому с теорией алгебр и групп Ли, начать изучение книги с третьей главы и по мере надобности обращаться к вводным главам. [c.4]

Распространенный подход к предсказанию прочности композиционных материалов, основан, как отмечено в разделе I, на модификации критерия Мизеса, предложенного для изотропных, однородных, пластичных материалов. К композиционным материалам его впервые применил Норрис [9]. В литературе описано множество вариантов этого критерия, ниже рассмотрены три частные формы, предложенные Аззи и Цаем [3], Хоффманом [7] и Ча-мисом [4]. В настоящем разделе, посвященном прочности слоистых материалов, все эти критерии используются в основном одинаково, однако каждый из них в свое время имел особенности. [c.82]

Современные изложения см. W i п t п е г [30], гл. 5 Зигель К. Л., Лекции по небесной механике, пер. М. С. Яров-Ярового, ред. Г. Н. Дубошина, ИЛ, Москва, 1959 текущую литературу но проблеме трех тел см. Mathemati al Reviews, раздел Астрономия, проблема трех и п тел каждый год появляется в среднем около 14 исследований. [c.161]

В настоящий сборник включены все обзорные доклады, прочитанные на симпозиуме, и ряд докладов по оригинальным работам, не публиковавшимся в периодической печати. Сборник состоит из трех разделов, в соответствии с тематикой вопросов, обсуждавшихся на симпозиуме I — Теория спектров ионных кр11сталлов II — Спектры кристаллов, содержащих редкоземельные элементы и III — Спектры кристаллов, содержащих элементы группы железа (включая рубин) список литературы приводится в конце каждого раздела. Публикуемые доклады отнюдь не исчерпывают не только работ но активированным кристаллам, ведущихся в Советском Союзе, но и работ, докладывавшихся на симпозиуме. Тем не менее можно надеяться, что сборник принесет пользу как тем, кто, приступая к исследованиям по спектроскопии кристаллов, нуждается в обзорной литературе, которая помогла бы войти в курс ведущихся работ, так и тем, кто захочет ознакомиться с исследованиями, проведенными в последнее время. [c.4]

Эта схема устойчива при Сл + Су 1. Фромм [1968] построил изолинии модуля 0 и фазовой ошибки в зависимости от параметров Сх, Су и 0. Несмотря на то что схема формально имеет второй порядок точности, ее фазовые свойства существенно лучше соответствующих свойств схем четвертого порядка точности Робертса — Вейса [1966] и Кроули [1967], рассмотренных в предыдущем разделе. Как и для этих схем, затраты машинного времени для схемы Фромма значительно больше затрат для более простых схем. Как и в схеме Лейта и во всех схемах дробных шагов здесь имеется трудность, связанная с постановкой граничных условий на первом полушаге (3.352а). Эти трудности можно преодолеть, выбирая в качестве значений на стенке значения I с первого полушага или получая их итерационным путем (см. разд. 3.1.16). Фромм ) рекомендует вблизи границы переходить к более простым разностным схемам с центральными разностями или с разностями против потока. Разностные схемы типа (3.352) с учетом диффузионных членов пока еще не появлялись в открытой литературе. [c.159]

Компенсационные стабилизаторы напряжения широко описаны в литературе [7, 12, 34, 35], поэтому в данном разделе рассмот репы только некоторые схемы стабилизаторов такого типа, приме няющиеся в электронных системах управления агрегатами авто мобилей (сцепле пне, гидромеханические передачи). Па рис. 5 при ведена принципиальная электрическая схема компенсационного стабилизатора, обеспечивающего получение на выходе (вывод +U ст) стабилизированного напряжения по отношению к отрица тельному полюсу (массе) бортовой сети (вывод — U ). Стабили затор предназначен для подключения к бортовой сети с номиналь ным напряжением 24 В. К базе управляющего транзистора VT1 подводится напряжение, равное сумме опорных напряжений U i и 11оп2 стабилитронов - VD1 и VD2, а напряжение, подводимое к его эмиттеру, определяетсявыражением [c.32]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...