Магнитная вязкость и вихревые токи

МАГНИТНАЯ ВЯЗКОСТЬ И ВИХРЕВЫЕ ТОКИ [c.290]

Полученное расхождение объясняется тем, что в диапазоне частот, которые используются для магнитных усилителей, влияние вихревых токов незначительно, и динамика перемагничивания определяется в основном внутренними свойствами материала (магнитной вязкостью). [c.339]

Динамические потери вызываются вихревыми токами и потерями на магнитное последствие или магнитной вязкостью, которые учитывают в слабых магнитных полях они обусловлены остава-нием магнитной индукции от изменения напряженности магнитного поля. [c.91]

Магнитные потери. При перемагничивании магнитного сердечника в нем возникают потери энергии, учитываемые в эквивалентной последовательной схеме сопротивлением R . Тангенс угла потерь магнитного сердечника tg б = R jaL. Нередко магнитные потери характеризуют величиной абсорбции — произведением tg б = = (х", а также величиной приведенного тангенса угла потерь tg6 / a. Тангенс угла магнитных потерь в общем случае имеет составляющие потерь на гистерезис, на вихревые токи и на магнитную вязкость. В области слабых полей потери на гистерезисе незначительны потери [c.245]

Для восстановления первоначальных магнитных свойств магнитомягкие материалы подвергают отжигу, который снимает внутренние напряжения и вызывает рекристаллизацию зерен. Магнитные свойства зависят от размера зерна. Поверхностные слои зерен вследствие искажения строения кристаллов характеризуются повышенной коэрцитивной силой. При мелкозернистом строении суммарная поверхность зерен в единице объема больше, чем при крупнозернистом материале, поэтому в материале, состоящем из мелких зерен, влияние поверхностных искажений слоев сказывается сильнее и у него коэрцитивная сила больше. Внутренние напряжения нередко связаны с наличием в материале различных загрязнений, например кислорода в чистом железе, примесей или присадок кобальта, хрома, вольфрама. Используя примеси, усложняющие кристаллическую решетку, вводя технологическую операцию закалки, а иногда добиваясь ориентации структуры доменов в магнитном поле, получают магнитотвердые материалы. При перемагничивании ферромагнетиков в переменных магнитных полях всегда наблюдаются тепловые потери энергии. Они обусловлены потерями на гистерезис и динамическими потерями. Динамические потери вызываются вихревыми токами, индуцированными в массе магнитного материала, а отчасти и так называемым магнитным последействием, или магнитной вязкостью. Потери на вихревые токи зависят от электрического сопротивления ферромагнетика. Чем выше удельное сопротивление ферромагнетика, тем меньше потери на вихревые токи. Магнитное последействие особенно заметно проявляется в магнитомягких материалах в области слабых полей. [c.272]

Имеющее место отставание по фазе кривой магнитной индукции от кривой напряженности поля объясняется действием вихревых токов, препятствующих в соответствии с законом Ленца изменению магнитной индукции, гистерезисом и магнитной вязкостью. Угол отставания б (или просто б) называют углом магнитных потерь. [c.284]

При перемагничивании ферромагнетиков в переменных магнитных полях всегда возникают потери энергии, приводящие к нагреву. Эти потери обусловлены потерями на гистерезис и динамическими потерями. Динамические потери вызываются прежде всего вихревыми токами, индуктированными в массе магнитного материала, и частично так называемым магнитным последействием, или магнитной вязкостью. Потери на вихревые токи зависят от электросопротивления ферромагнетика. Чем выше удельное электросопротивление ферромагнетика, тем меньше потери на вихревые токи. [c.323]

Динамические потери вызываются вихревыми токами, индуктированными в массе магнитного материала, а отчасти и так называемым магнитным последействием, или магнитной вязкостью. Потери на вихревые токи зави- сят от электрического сопротивления ферромагнетика. Чем выше удельное сопротивление ферромагнетика, тем меньше потери на вихревые токи. I [c.374]

Динамическая петля гистерезиса образуется при намагничивании материала переменным магнитным полем. Она имеет большую площадь, чем статическая петля, так как при воздействии переменного магнитного поля в материале возникают кроме потерь на гистерезис потери на вихревые токи и магнитное последействие, которые определяются магнитной вязкостью материала. [c.75]

При динамическом (неравновесном) намагничивании образца в переменных полях зависимость В f H) характеризуется динамической петлей гистерезиса. Дополнительные динамические потери связаны с магнитной вязкостью (за счет диффузионных и термофлуктуационных процессов в образце) и вихревыми токами в проводящих включениях. [c.162]

Как было показано выше, в ферромагнитных средах изменение намагниченности (и индукции) отстает от изменения напря.женности магнитного поля, что является результатом наличия потерь энергии при перемагничивании ферромагнитных материалов. Эти потери объясняются действием гистерезиса и вихревых токов, а также являются следствием специальных свойств магнитной структуры ферромагнитных материалов. Последняя причина носит название магнитного последействия или магнитной вязкости [Л. 3, 24, 25]. Магнитное последействие особенно сильно проявляется в магнитномягких материалах в области слабых полей при перемагничивании в полях высокой частоты и импульсных полях. [c.49]

При динамич. перемагничивании образца перемен. 1Ш.Ч магн. полем Н гистерезиспые потери в общем слу. чае составляют лишь часть полных магн. потерь. При этом зависимость М (Я ) описывается д и н а м и ч е с. к о п ПГ, не совпадающей со статической. Для петель одинаковой высоты (с одинаковым макс. М) динамич, ПГ обычно шире статической. Последнее обусловлено тем, что к квазиравиовеспым гистерезисиым потерям добавляются динамич. потери, к-рые могут быть связаны с магнитной вязкостью, вихревыми токами (в проводниках) и др. явлениями. [c.492]

В отличие от статической или квазистатической (при медленном изменении напряженностп поля) петли гистерезиса площадь петли динамического перемагничивания пропорциональна пе только потерям на гистерезис, нэ и потерям от вихревых токов, а в некоторых случаях и потерям энергии вследствие наличия магнитной вязкости материала (потери на последействие). [c.33]

Величины V, /г, е и с, входящие в приведенную формулу, представляют соответственно объем магнитного сердечника, м , коэффициент потерь на гистерезис, коэффициент потерь на вихревые токи и коэффициент дополнительных потерь. К потерям, которые носят название дополнительных, относят все потери, отличные от потерь на вихревые токи и гистерезис. Дополнительные потери обусловлены такими явлениями, как магнитная вязкость, резонанс смещения магнитных стенок, резонанс, вызванный анизотропностью и вращением вектора на-магниченностп. и резонанс формы (см. 3-6-2). [c.153]

Описанная выше петля гистерезиса соответствует медленным (ква-зиравновесньш, квазистатическим ) процессам. При динамическом (неравновесном) намагничивании образца зависимость М Н) характеризуется динамической ПГ, которая обычно шире статической. При неравновесном процессе потери энергии больше (1.10). Дополнительные динамические потери связаны с магнитной вязкостью (неуспе-вание роста намагниченности за изменением магнитного поля, связанное с диффузионными и термофлуктуационными явлениями, приводящими к экспоненциальной зависимости М от времени), вихревыми токами в проводниках и другими явлениями. То есть процессы намагничивания и перемагничивания зависят не только от внешнего магнитного поля, но и от скорости его изменения. [c.290]

Размагничивающим действием обладают вихревые токи (токи Фуко), возникающие при движении доменной стенки. Их создает электрическое поле, индуцируемое в тех областях, в которых изменяется направление намагниченности. Напряженность электрического поля и плотность вихревых токов зависят от скорости движения доменной стенки. Они определяются условием иметь в каждый момент времени в неперемагниченном объеме напряженность результирующего магнитного поля не больше Яс. Именно под влиянием вихревых токов и магнитной вязкости динамическая петля гистерезиса с возрастанием частоты приобретает эллиптический характер. Характеристиками динамической петли являются зависимость максимального значения индукции max ОТ максимального значения напряженности поля Ятах ДЛЯ семейства симметричных динамических петель гистерезиса амплитудная (динамическая) относительная магнитная проницаемость [c.290]

Безэлектродные методы измерения удельного электрического сопротивления разделяют на два класса в зависимости от того, какой эффект вихревых токов, индуцированных в образце, измеряется — механический или электрический. К первому (механическому) классу относится метод Ролла и Мотца [215], в котором удельное сопротивление рассчитывают из момента кручения вокруг оси цилиндрического. образца, вызываемого вихревыми токами, индуцируемыми вращающимся магнитным полем [232]. Уравнение данного метода содержит член, зависящий от вязкости, который может быть сделан малым путем [c.74]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...