Динамический штарковский сдвиг в атомах

Динамический штарковский сдвиг в атомах [c.98]

Обратимся сначала к динамическому эффекту Штарка, как наиболее часто реализующемуся эффекту. Нерезонансный динамический штарковский сдвиг уровня i атома в поле излучения оптического диапазона частот [c.19]

Возникновение динамического штарковского сдвига атомных уровней приводит к ряду весьма существенных эффектов при нелинейной ионизации атомов. Увеличение потенциала ионизации может приводить к изменению степени нелинейности процесса (порогового числа поглощенных фотонов). Сдвиги атомных уровней нарушают возможность выделения прямого (в отсутствие промежуточных резонансов с реальными возбужденными состояниями, см. гл. V) и резонансного (см. гл. VI) процессов многофотонной ионизации путем подбора частоты излучения. Из-за гауссовой формы импульса лазерного излучения (гл. III) по мере нарастания интенсивности излучения на фронте импульса из-за сдвига уровней чередуются прямые и резонансные процессы ионизации (так называемые динамические резонансы, см. гл. VI). [c.20]

Наконец, надо отметить роль динамического штарковского сдвига уровней в различных процессах, возникающих при взаимодействии высокоинтенсивного лазерного излучения с атомами. [c.109]

Согласно оценкам по порядку величины, многофотонное перемешивание Раби пренебрежимо мало. Действительно, динамический штарковский сдвиг, расстраивающий резонанс, порядка В работе [6.12] наблюдалась резонансная многофотонная ионизация атомов ксенона и криптона интенсивным полем ультрафиолетового излучения. Было найдено увеличение выхода ионов криптона в 100 раз в окрестности мультиплета 4р М при интенсивности порядка 10 Вт/см . Модель, учитывающая динамические штарковские сдвиги и уширения в зависимости от интенсивности находится в хорошем согласии с экспериментальными данными. 3-фотонное резонансное возбуждение, сопровождаемое 4-фотонной ионизацией, на- [c.149]

Эта величина табулирована для различных атомов в справочнике [7.1 Г. Динамический штарковский сдвиг высоковозбужденных состояний п равен средней энергии колебаний электрона в поле электромагнитной волны. В случае линейной поляризации имеем [c.169]

Влияние электромагнитного поля лазерного излучения на энергии атом ных уровней рассматривалось в гл. IV в рамках теории возмущений. При этом штарковские сдвиги уровней являются квадратичными по напряженности поля. Коэффициент пропорциональности, представляющий собой динамическую поляризуемость, зависит от частоты лазерного излучения. При частоте, малой по сравнению с частотами характерных атомных переходов, динамическая поляризуемость переходит в статическую поляризу емость. При увеличении частоты поля имеет место резонансное увеличение динамической поляризуемости, когда эта частота совпадает с частотой какого-либо перехода в дискретном спектре атома. При частоте поля, превышающей потенциал ионизации атома, штарковские сдвиги перестают зависеть от квантовых чисел исходного состояния и становятся равными средней колебательной энергии свободного электрона в поле электромагнитной волны. [c.253]

Скалярная, тензорная и аксиальная поляризуемости. Теоретическое описание динамического штарковского сдвига в слабом электромагнитном поле для невырожденных состояний атомов основано на применении временной теории возмущений второго порядка. Задача решается проще, если обратиться к базису квазиэнергетических состояний атом + + поле (см. раздел 4.3.1). Тогда можно воспользоваться хорошо известным результатом для сдвига энергии в постоянном поле [c.98]

Формула Блохинцева. Пример предыдущего раздела представлял собой только иллюстративную модель. Ее можно связать с динамическим штарковским сдвигом возбужденных состояний атома водорода вследствие вырождения этих состояний (см. детально в книге [4.5], разд. 6.3.4). Простейшая ситуация возникает в случае поля умеренной интенсивности, когда состояния с данным главным квантовым числом п не смешиваются с состояниями с другими главными квантовыми числами. [c.92]

При экспериментальных исследованиях прямой многофотоиной ионизации атомов нужно иметь в виду два важных обстоятельства, которые могут исказить данные для пороговой ионизации. Первое — это надпоро говая ионизация, а второе — это динамический штарковский сдвиг атомных уровней. Пороги по напряженности поля для обоих этих процессов существенно зависят от конкретной структуры спектра атома и конкретной частоты излучения. Поэтому нельзя указать какую-нибудь (даже приближенную) границу по напряженности поля, когда влиянием этих процессов можно пренебречь. [c.139]

Это сопоставление показывает, что в слабом внешнем поле, когда акол < энергетический спектр атома в потенциале КХ совпадает с энергетическим спектром атома с учетом динамического штарковского сдвига уровней, следующим из нестационарной теории возмущений. Таким образом, в слабом поле метод КХ является альтернативным методу не стационарной теории возмущений, не дающим дополнительной информации о возмущении атомного спектра внешним полем. [c.285]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...