Рождение пар и аннигиляция позитронов

РОЖДЕНИЕ ПАР И АННИГИЛЯЦИЯ ПОЗИТРОНОВ [c.52]

Рождение пар и аннигиляция позитронов [c.53]

Из этого уравнения следует, что образование антинуклона может происходить только вместе с нуклоном, подобно тому как позитрон образуется только в паре с электроном. При этом по отношению к процессам рождения и аннигиляции оба типа нуклонов [c.622]

Другим радиационным эффектом является поляризация вакуума вокруг точечного заряда ядра из-за виртуального рождения и аннигиляции электрон-позитронных пар (рис. 1, б). Поляризация вакуума искажает кулоновский потенциал, увеличивая эффективный заряд ядра на расстояниях порядка комптоновской длины волны электрона что приводит к отрицат. поправке к энергии уровня. В водородоподобных атомах радиус боровской орбиты электрона r —h /Zme значительно больше расстояния %/тс. Поэтому указанная поправка ока ывается малой по сравнению с вкладом диаграммы [c.622]

Диаграмма на рис. 3.2 изображает электромагнитный процесс рождения пары 11 11 при столкновении электрона и позитрона. Левая вершина соответствует аннигиляции е е с образованием (виртуального) фотона, правая вершина — рождение фотоном /х+/х -нары [c.82]

Рассеяние фотона фотоном. За счет рождения из вакуума виртуальных электронно-позитронных пар и их последующей аннигиляции 2 фотона с 4-импульсами к могут перейти в 2 других фотона с 4-импульсами Л, и + Л а = к -Ь Д, , [c.266]

Из этого уравнения следует, что образование антинуклона может происходить только вместе с нуклоном, подобно тому как при рождении [е"" —е )-пары позитрон образуется только вместе с электроном. При этом по отношению к процессам рождения и аннигиляции оба типа нуклонов (р и и) и антинуклонов (р и и) выступают симметричным образом. Это означает, что процесс аннигиляции наблюдается при столкновении любого нуклона р или п) с любым антинуклоном р и и). То же относится и к процессу их совместного образования. (Разумеется, при составлении соответствующих уравнений надо учитывать закон сохранения электрического заряда.) [c.113]

Из теории Дирака следовало, что наряду с аннигиляцией электрона и позитрона с образованием фотонов должен существовать и обратный процесс — рождение фотонами пары электрон-позитрон. [c.29]

Аналогично диаграмма, показанная на рис. 374, изображает эффект Комптона на электроне, а после поворота на 90" --процесс двухфотонной аннигиляции электрона и позитрона (рис. 375). Повернув элу диаграмму еще на 90 (рис. 376), получим изображение эффекта Комптона на позитроне, а после нового поворота на 90 (рис. 377) — процесс рождения е —е )-пары. Во всех случаях электронная линия идет по времени, а позитронная — против времени, но если рассматривать [c.141]

Взаимодействие ффЛ описывает не только испускание в поглощение фотонов электронами в позитронами, но и такие процессы, как рождение фотонами эле трон-позитронвых пар (см. Рождение пар) или аннигиляция этих пар в фотоны. Обмен фотоном между двумя заряж. частицами приводит к взаимодействию их друг с другом. В результате возникает, напр., рассеяние электрона протоном, к-рое схематически изображается Фейнмана диаграммой, представленной на рис. 1. При переходе [c.553]

В результате развития квантовой механики стало ясно, что ни наличие волновых свойств, проявляющихся в волновых свойствах света, ни способность исчезать или рождаться в актах поглощения и испускания не выделяют Ф. среди др, элементарных частиц. Оказалось, что всем частицам вещества, напр, электронам, присущи не только корпускулярньсе, но и волновые свойства, и была установлена возможность взаимопревращения элементарных частиц. Так, в эл.-статич, поле атомного ядра Ф. с энергией > I МэВ может превратиться в электрон и позитрон (процесс рождения пар), а при столкновении электрона и позитрона может произойти их аннигиляция в два (или три) у-кванта. [c.354]

Анализ Э. в. (и, в частности, обусловленных им процес-. сов аннигиляции электронов и позитронов высоких энергий с последующим рождением пары кварков) сьн рал огромную роль в изучении свойств кварков (в особенноси тяжёлых с- и fr-кварков). В первую очередь это касается образования связанных состояний тяжёлых кварков Ч -и Т-частиц, а в дальнейшем также изучения свойств рождающихся очарованных и прелестных D- и В-мезоиов. Соответствующие исследования существенно продвинули в целом наше понимание кварковой структуры материи. В кон. 1980-х гг. в процессах е е -аннигиляции была получена обширная информация о свойствах промежуточного 2°-бозона, позволившая проверить осн. положения теории электрослабого взаимодействия. Изучение Э. в. элементарных частиц при всё возрастающих энергиях, несомненно, и в дальнейшем будет играть существ, роль в понимании природы этих объектов. [c.542]

Однако в физике ядерных процессов и явлений, происходящих при соударении быстро летящих атомных частиц, соответствующие изменения массы вполне измеримы и дают надежную оценку энергии, поглощаемой и выделяемой прн таких процессах. Особенно показательно в этом отношении явление аннигиляции частиц (или рождения пары частиц), когда две частицы одинаковой массы, но с противоположными зарядами (например, электрон и позитрон) сталкиваются и их масса превращается в энергию электромагнитного излучения. Или лучше сказагь так в соответствии с законом сохранения энергии взаимодействующих частиц энергия перешла в такое количество энергии электромагнитного излучения, которое имеег массу, равную массе сталкивающихся частиц. Опыты атомной и ядерной физики не только подтверждаюг выводы теории относительности, но многие из них были поставлены на основе выводов этой теории. [c.539]

Дирак (Dira ) Поль Андриен Морис (1902-1984) — выдающийся английский физик, один из создателей квантовой механики. Окончил Бристольский (1921 г.) и Кембриджский университеты профессор Кембриджского университета в 1932-1969 гг. Раяработал (1926-1927 гг.) математический аппарат квантовой механики, первым применил ее принципы к электромагнитному полю. Заложил основы квантовой электродинамики и квантовой теории излучения. Построил (1928 г.) релятивистскую теорию движения электрона. Предсказал существование античастиц, рождение и аннигиляцию электронно-позитронных пар. Выдвинул (1933 г.) гипотезу [c.218]

По аналогии с электрон-позитронной аннигиляцией теоретически обсуждается возмоншый процесс А. п. леп-тонов — электронного антинейтрино и эл-на (Ve+ — Vn-j-ix или Ve-f-e — -> адроны), вызываемый слабым вз-ствием. В распадах мезонов, в состав к-рых входит с- или -кварк, процессы А. п. за счёт слабого вз-ствия, напр. d- d, S—+, могут увеличивать вероятность распадов очарованных)) частиц и др. В экспериментах по е+е -аннигиляции наблюдается резонансное образование тяжёлых нейтр. мезонов (//г ), Y и др.), интерпретируемых как связ. состояния соотв. сс, ЪЪ. В квант, хромодинамике такие ч-цы описываются аналогично позитронию, поэтому, напр., сс-систему называют чармонием. Распады чар-мония и др. подобных систем более тяжёлых кварков должны происходить за счёт аннигиляции кварка и антикварка (в зависимости от их суммарного спина) в два или три глюона. Процессы рождения пар ц+ в адронных столкновениях при высоких энергиях могут вызываться эл.-магн, аннигиляцией кварка и антикварка. [c.24]

Наиб, полная информация о массах и парциальных ширинах распадов очарованных мезонов была получена в экспериментах по аннигиляции пары е е в адроны, проведённых на встречных электронно-позитронных пучках. В этих экспериментах был, в частности, открыт мезон ф (3770) (см. f варконий), к-рый распадается практически всегда на пару DD. Поскольку сечение рождении ф (3770) при резонансной энергии велико, то встречные е+е"-пучки являются как бы фабрикой П-л(езонов. [c.519]

Подобно рождению электрон-позитронной пары (рис. 2), Р-распад нейтрона может быть опиЙан похожей Диаграммой (рис. 3) [античастицы помечены значком тильда ( ) над символами соответствующих частиц]. Взаимодействие лептонного ц нуклонного токов должно приводить и к др. процессам, напр. к реакции v - - -р —> е - -п (рис. 4), к аннигиляции пар р - - п - — е+ -]- V (рис. 5) и р + п —> в- V и т. д. [c.553]

В квантовой электродинамике, напр., каждый акт вз-ствия изображается вершиной (рис. 1), к-рая в зависимости от направления времени обозначает либо испускание эл-ном (сплошная линия) фотона (волнистая линия), либо его поглощение, либо испускание или поглощение фотона позитроном (сплошная линия, направленная вспять во времени ), либо рождение фотоном пары электрон-позитрон или её аннигиляцию в один фотон (в силу теоремы СРТ поглощение ч-цы эквивалентао испусканию античастицы, поэтому каждому из этих процессов отвечает одно и то же матем. выражение, пропорц. безразмерному параметру elVfi Азт). Для реальных ч-ц каждый из этих процессов запрещён законами сохранения импульса и энергии, поэтому хотя бы одна из ч-ц должна быть виртуальной частицей. Амплитуда рассеяния двух эл-нов, напр., в первом приближении определяется диаграммой рис. 2, а, представляющей собой обмен виртуальным у-квантом. След, приближение соответствует учёту радиационных поправок, обусловленных обменом двумя виртуальными у-квантами (рис. 2,6, в), вз-ствием каждого из эл-нов со своим полем (рис. 2, г, 9) и вз-ствием с виртуальной электрон-позитронной парой из-за поляризации вакуума (рис. 2, е). Каждая из диаграмм 2, б—е содержит две дополнит. вершины по сравнению с рис. [c.803]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...