Продольные силы неизвестны

СЛУЧАЙ. КОГДА ПРОДОЛЬНАЯ СИЛА НЕИЗВЕСТНА 189 [c.189]

Случай, когда продольная сила неизвестна [c.189]

ПРОДОЛЬНЫЕ СИЛЫ НЕИЗВЕСТНЫ 289 [c.289]

Продольные силы неизвестны [c.289]

ПРОДОЛЬНЫЕ СИЛЫ НЕИЗВЕСТНЫ 291 [c.291]

Случай, когда продольные силы неизвестны [c.218]

В последнем выражении неизвестна величина е . Если цилиндр имеет возможность свободно расширяться, то можно найти из условия, что продольная сила в поперечном сечении равняется пулю, т. е. [c.454]

Для расчета на прочность и определения удлинений (укорочений) стержней, как следует из предыдущего [наложения, необходимо знать продольные силы, возникающие в поперечных сечениях этих стержней. Для определения величин продольных сил служит метод сечений. Однако бывают случаи, когда применение только метода сечений не позволяет определить внутренние силовые факторы, в частности, продольные силы — число независимых уравнений статики, которые можно составить для рассчитываемой системы, оказывается меньше, чем число неизвестных усилий. [c.233]

На расстоянии гг от левого торца бруса мысленно проведем сечение А — А и часть бруса, лежащую правее сечения, отбросим приложив вместо нее к левой части пока неизвестную продольную силу N 1 (рис. 2.12, б). [c.186]

Решение. Обозначив продольные силы в проволоках через N , и N3, составим уравнение равновесия yVi -Ь Л 2 + Р- Система 2 раза статически неопределима, так как одно уравнение содержит три неизвестных. Составим уравнения деформаций из условия, что после деформации длины всех проволок будут одинаковы [c.21]

При выборе основной системы используем симметрию рамы и нагрузки. Разрежем раму по оси симметрии. Лишними неизвестными в этом случае являются внутренние силовые факторы в проведенном сечении — продольная сила поперечная сила и изгибающий момент Хз (рис. 7-45). [c.172]

Условие прочности содержит две неизвестные величины К г и F. В большинстве случаев напряжения а, от изгиба больше, чем от продольной силы, поэтому при подборе сечения можно вначале опустить второе слагаемое и найти приближенное значение И/" из расчета на изгиб [c.361]

Взяв за основную систему ломаную консоль, защемленную левым концом, и за неизвестные — момент, поперечную и продольную силы в правом опорном сечении, составить систему канонических уравнений. Какие упрощения получим, разрезав ригель по оси симметрии и взяв за неизвестные изгибающий момент, продольную и поперечную силы посередине ригеля Составить и решить уравнения в этом варианте. Построить окончательную эпюру моментов. [c.177]

Условие пренебрежения деформацией от продольных сил позволит заменить распределенную вдоль стержня реакцию усилием опорного стержня. Система четырехкратно статически неопределима. Включаем в углах рамы шарниры и за неизвестные принимаем искомые моменты в углах рамы. Действие каждого момента распространяется на два смежных стержня. Для составления уравнений может быть использовано типовое уравнение трех опорных моментов. Система уравнений имеет вид [c.366]

К вырезанному узлу прикладываются уже известные поперечные силы и неизвестные продольные. Проектируя все силы узла на взаимно перпендикулярные оси, определяют величину продольных сил. [c.456]

Определив значения лишних неизвестных при заданных отношениях моментов инерции, строят эпюры изгибающих моментов, поперечных и продольных сил И подбирают размеры поперечных сечений элементов конструкции. [c.503]

Прикладываем в узле неизвестные продольные силы N32 и (Л зб = )- [c.507]

Решение. Выбираем основную систему, разрезая посредине верхний стержень. Неизвестными являются усилия в разрезе изгибающий момент X,, продольная сила Х2, поперечная сила (рис. 20.24, б). [c.521]

Решение. Определим продольные силы в стержнях АВ и АС. Для этого разрежем оба стержня и рассмотрим условия равновесия левой части системы (рис. 21, б). Неизвестные продольные силы Ni и N2 считаем растягивающими. Составим два уравнения равновесия [c.44]

Задача нахождения продольных сил статически неопределима для плоской системы па раллельных сил статика дает два уравнения равновесия, а здесь три неизвестных. Уравнения равновесия дают [c.84]

Если бы одна из опор была подвижной, то в изгибаемой балке концы ее сблизились бы на величину бив ней не возникло бы продольной силы. Однако так как на самом деле концы сблизиться не могут, к ним как бы прикладывается неизвестная растягивающая сила X, возвращающая конец балки, переместившийся навстречу противоположному концу, в исходное положение. Сближение концов выражается следующей формулой ) [c.327]

Получили сложное трансцендентное уравнение относительно-неизвестной продольной силы X. Решить это уравнение можно методом итерации. [c.328]

Рис. 17.22. К примеру 17.21 а) рисунок осей элементов махового колеса 6) распределенные СИДЫ инерции, действующие на элементы махового колеса в) основная система, лишние неизвестные и нагрузка г) сектор основной системы в грузовом состоянии к определению изгибающего момента в ободе) д) сектор основной системы а грузовом состоянии (к опре делению продольной силы в ободе) е) сектор основной системы в грузовом состоянии (к определению продольной силы в спице) ж) сектор основной системы в первом единив ном состоянии з) сектор основной системы во втором единичном состоянии

Если провести сечение 2—2 на верхнем участке, то часть стержня, лежащая выше этого сечения, является более простой для расчета. Однако, на нее действует неизвестная пока реактивная сила R, что не позволяет сразу найти продольную силу в рассматриваемом сечении. Поэтому рассмотрим нижнюю часть стержня (рис. 3.2, в). Составляя для этой части уравнение равновесия ХЛ =0, получим [c.42]

Л = ЗК-Ш = 32-5 = 1 и выберем основную систему (рис. 15.196). При такой основной системе лишним неизвестным является продольная сила в стержне 1. Для определения ее составим каноническое уравнение [c.230]

Эпюра А/. Данный брус состоит из двух силовых участков. Проведем сечение I-I иа нижнем участке бруса и рассмотрим ра -норесие нижней части. Неизвестную продольную силу 4/ направляем р сторону от сечения, считая ее положительной или растягивающей. [c.9]

Решение. Применим метод сечений — разрежем тяги и приложим в местах разрезов продольные силы и (рис. 240). Помимо этих сил и активной силы Р, на балку действует вертикально направленная реакцияУ шарнирно-неподвижной опоры. Вообще, как известно из статики, реакция шарнирно-неподвижной опоры дает две составляющих, но в данном случае к балке никаких горизонтально направленных сил не приложено и потому, очевидно, горизонтальная составляющая реакции равна нулю. Таким образом, на балку действует система параллельных сил, расположенных в одной плоскости. Для такой системы сил статика дает два независимых уравнения равновесия, а неизвестных сил три У , и Л , следовательно, задача статически неопределима. Составим уравнения равновесия [c.235]

Границы участков выделим, проведя через точки приложения внешних сил прямые, перпендикулярно оси бруса. На участке II проведем сечение Б — Б, отбросим правую часть, оставив левую, и рассмотрим равновесие левой части бруса, изображенной отдельно на рис. 2.12,б. Неизвестную продольную силу А1г11 примем, как и раньше, направленной от сечения ). Уравнение равновесия имеет вид [c.186]

Для определения и Ajp строятся единичные (oiAi=l) и грузовые (от заданной нагрузки) эпюры изгибающих моментов в балке основной системы, а для стержня D — эпюра продольных сил от единичного неизвестного Xj = 1, так как следует учесть и деформацию стержня от действия продольной силы (рис. в и г). Вычисляем коэффициенты канонического уравнения. [c.171]

К краям разреза две равные и противоположные продольные силы iV, две поперечные силы Q, два момента М. Поэтому лишними неизвестными являются группы сил, определяе.мые числами N, Q и М, равными продольной и поперечной сплам в сечении и изгибающему моменту. Иногда говорят, что за лишние неизвестные принимаются перерезывающая сила и хг.згпбаю-щий момент. Это неточно, так как Qy и представляют собою скалярные величины, которые не являются силой и моментом. Сделав же сечение, мы должны для обеспечения неразрывности тела приложить к краям разреза настоящие силы и napi.i Q и Л/. [c.147]

Уравнение (12.3.2) сохранится, но величина Р в этом уравнении представляет собой неизвестную, подлежащую определению продольную силу. Очевидно, что знак минус в (12.3.2) следует заменить на плюс, сила Р будет растягивающей. Положим v = = asin(nz/Z) тогда, подставляя в (12.3.5), найдем [c.394]

Э. Отбросим левую. эаделку и заменим ее действие неизвестной силой W 4. Продольная сила на участке АС изменяется по закону [c.261]

Использование свойства симметрии равносильно испо.чьзованию уравнения равновесия в виде yvмы моментов сил относительно среднего нижнего (пли верхнего) шарнира. Уравнение равновесия в виде суммы проекций всех сил на горизонтальную ось нельзя использовать для определения сил и так как проекции этих сил на эту ось равны нузю. Таким образом, при двух неизвестных продольных силах и имеется одно уравнение равновесии и, следовательно, задача является один раз статически неопределимой. [c.68]

Для определения продольных сил N следует вырезать узлы рамы, приложить к ним действующую на них внеппшзю нагрузку, а также неизвестные продольные и уже найденные поперечные силы и затем составить для этих узлов уравнения равновесия, из которых и определить продольные силы. Для этого можно использовать и прием, указанный в начале настоящего параграфа. [c.469]

Используем теперь построенную эшору Q (рис. 12.13, г) для определегшя продольных сил в стойке и ригеле рамы. Вырежем из рамы верхний левый узел и приложим к нему известные поперечные и неизвестные продольные силы (рис. 12.13, е). [c.471]

Определим величину продольной силы N в каком-либо поперечном сечении бр са,-нагруженного, как показано на рис. 6, а. Для этого, согла сно общему приему (см. 2, 3), мысленно разрежем брус по сечению I—I. Отбросим, например, правую часть, а к оставшейся левой в ра зрезе приложим неизвестное продольное усилие N, заменяющее действие отброшенной часги (рис. 6, б). Составляя уравнение равновесия всех сил, приложенных к [c.16]

Рассмотрим плоскую рамную конструкцию, состоящую из прямых элементов, и используем для ее анализа элементарную теорию балки и предположение о том, что деформацией, обусловленной продольной силой, можно пренебречь по сравнению с деформацией, обусловленной изгибающим моментом. Кривизну ij TO элемента и изгибающий момент в этом элементе обозначим через (х) я Мц (х) соответственно, где отсчитывается вдоль оси. Докажите, что если Щ1 ( ) обозначает изгибающий момент в ty-м элементе, обусловленный едиинч-иои виртуальной нагрузкой, действующей в точке, перемещение 6 которой неизвестно (нагрузка прикладывается в направлении перемещения), то теорема [c.314]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...