Сохранение квантов волновой энергии

Мы получим переход от классической к квантовой механике, умножив выражение (5.1) закона сохранения энергии на волновую функцию и х) данной энергии и заменив импульс р дифференциальным оператором (Й/г)х (1/(1х. Такой рецепт приводит к выражению [c.183]

В проведенном выше анализе нейтроны (или фотоны) и фононы рассматривались как частицы, для которых очень важные уравнения (24.3) и (24.6) выражают законы сохранения энергии и квазиимпульса. Однако те же условия можно получить, рассматривая фононы и падаюш,ее излучение не как частицы, а как волны. Для электромагнитного рассеяния это естественный классический подход, и именно его первоначально придерживался Бриллюэн при построении своей теории. Для рассеяния нейтронов волновая картина остается квантовой, поскольку, хотя фонон уже не рассматривается как частица, мы считаем волной нейтрон. Подобная альтернативная точка зрения не может дать никаких новых физических результатов, но ее все же полезно иметь в виду, так как иногда она позволяет лучше разобраться в качественной стороне явлений. [c.111]

Процесс ВРМБ можно описать классически как параметрическое взаимодействие между волнами накачки, стоксовой и акустической. Благодаря электрострикции накачка генерирует акустическую волну, приводящую к периодической модуляции показателя преломления. Индуцированная решетка показателя преломления рассеивает излучение накачки в результате брэгговской дифракции. Поскольку решетка движется со звуковой скоростью частота рассеянного излучения испытывает доплеровский сдвиг в длинноволновую область. В квантовой механике такое рассеяние описывается как уничтожение фотона накачки и одновременное появление стоксова фотона и акустического фонона. Из законов сохранения энергии и импульса при рассеянии вытекают соотношения для частот и волновых векторов трех волн [c.258]

Легко видеть, что в жидкости или газе только наличие дисперсии может привести к тому, что будет возможным взаимодействие фононов под какими-то углами, отличными от нуля. Это сразу же дает отрицательный ответ на вопрос о комбинационном рассеянии звука на звуке при пересечении двух звуковых пучков в недиспергирующей лреде под углом, отличным от нуля, во втором приближении (чему соответствует трехфононное приближение), комбинационного рассеяния звука на звуке в указанном выше смысле не должно быть. В том случае, когда в среде есть дисперсия, наоборот, параллельное взаимодействие (взаимодействие волы, волновые векторы которых направлены в одну сторону), согласно условиям сохранения энергии и квазиимпульса, во втором приближении не может происходить становится возможным взаимодействие под какими-то углами, величина которых определяется величиной дисперсии. Эти квантовые условия, таким образом, устанавливают правила отбора при взаимодействии фононов. [c.50]

Энергетические и угловые характеристики комптоновского рассеяния полно стью определяются законами сохранения энергии и импульса для упругого удара. Поскольку при ударе энергия фотона уменьшается, длина волны излучения увеличивается. Это явление не может быть объяснено классической волновой теорией света. Обнаружение комптоновского рассеяния явилось одним из важнейших подтверждений квантовой теории и корпускулярных свойств гсвета. [c.148]

Если Til -Ь fea f s> так что Ак а 1, АкуЬ 1, AkJ 1, то У = При увеличении волновой расстройки Д свыше 1/У функция/быстро падает и осциллирует и в среднем равна Ъ/ Ак АкуАк . Таким образом, пары преимущественно рождаются в областях пространства Ui X удовлетворяющих закону сохранения энергии а i + ( 2 = соз и (с дифракционной точностью Ака 1) закону сохранения импульса Ак = 0. Сечение образования, таких пар пропорционально У . Сохранение импульса здесь является следствием квантовой интерференции амплитуд перехода В случае одной молекулы импульс согласно (23) не сохраняется (наша модель не учитывает отдачи молекул). При некогерентном [c.181]

Квантовая теория излучения. Выше отмечалось, что классич. теория даёт лишь приближённое описание процессов И, Однако существуют и такие физ. системы, И, к-рых невозможно описать в согласии с опытом на основе классич. электродинамики даже приближённо, Важная особенность таких квант, систем, как атом или молекула, заключается в том, что их внутр. энергия меняется не непрерывно, а может принимать лишь определ. значения, образующие дискр. набор. Переход системы из одного энергетич. состояния в другое (см. К вантовый переход) происходит скачкообразно в силу закона сохранения энергии, система при таком переходе должна терять или приобретать определ. порцию энергии. Чаще всего этот процесс реализуется в виде испускания (или поглощения) системой кванта И.— фотона. Энергия кванта — Фотон, обладая волн, св-вами, проявляется как единое целое, испускается и поглощается целиком, в одном акте, имеет определённые энергию, импульс и спин (проекцию момента кол-ва движения на направление импульса), т, е, обладает рядом корпускулярных св-в. Такая двойственность фотона представляет собой частное проявление корпускулярно-волнового дуализма. [c.207]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...