Течение жидкости через насадки

Течение жидкости через насадки. Насадками называют короткие трубы (каналы) (рис. 1.29, в), имеющие различные формы живого сечения и постоянные или меняющиеся размеры основного канала по длине. [c.76]

ТЕЧЕНИЕ ЖИДКОСТИ ЧЕРЕЗ НАСАДКИ 29 [c.29]

Рис. 1.29. Расчетные схемы течения жидкости через отверстия и насадки

Фиг. 5. Схемы течения жидкости через диафрагмы и насадки.

Увеличение расхода при течении жидкости через насадок обусловлено тем, что сжатие струи на выходе из насадка отсутствует. Однако при этом скорость потока жидкости несколько меньше вследствие большего вязкостного сопротивления. Так как на выходе из насадка диаметр струи равен диаметру отверстия, то е = = 1, а следовательно, х = ф. Значения этих коэффициентов в случае маловязких жидкостей можно принимать равными х = = Ф = 0,82. [c.30]

Истечение жидкости через насадки. На практике часто бывает необходимо увеличить коэффициент расхода, добиться сохранения формы струи (гидромонитор, брандспойт) и т. п. Для этой цели в технике применяют различные насадки. Основные типы их схематически представлены на рис. 27-16. При течении жидкости к концу насадка поток полностью занимает его сечение (рис. 27-17, сечение 2-2) и поэтому коэффициент сжатия а = 1. Кроме того, при входе в насадок образуется застойная зона (рис. 27-17, сечение 1-1) диаметр струйки уменьшается, и создается область пониженного давления, подсасывающая жидкость в насадок, вследствие чего возрастает коэффициент расхода [c.290]

Истечение жидкости через насадки. На практике часто бывает необходимо увеличить коэффициент расхода, добиться сохранения формы струи (гидромонитор, брандспойт) и т. п. Для этой цели в технике применяют различные насадки. Основные типы их схематически представлены на рис. 3.16. При течении жидкости в конце насадка поток полностью занимает его сечение (рис. 3.17, сечение 2-2) и поэтому при коэффициенте сжатия а = 1, коэффициент расхода ц = г] . [c.54]

Зависимость стабилизировавшегося критического отношения давлений = Ркр/Pi от давления на входе в сопла с l/d = 1,6 изображена кривой на рис. 5-5. На графике, наряду с результатами, полученными в работе Л. 39], нанесены экспериментальные данные Поля [Л. 37], исследовавшего течение насыщенной жидкости через цилиндрические насадки малого диаметра, но примерно той же относительной длины. Из кривой рис. 5-5 следует что у насыщенной воды в интервале начальных давлений Pi 18 -ь 47 бар (абс.) стабилизированное критическое [c.177]

Из формулы (2.7) видно, что объемная пористость шаровой ячейки чрезвычайно сильно влияет на гидравлическое сопротивление насадки при течении через нее жидкости. Однако модель [c.41]

Внешним цилиндрическим насадком называется короткая трубка длиной, равной 2—6 диаметрам, без закругления входной кромки (рис. 4.4,а). На практике такой насадок часто получается в тех случаях, когда выполняют сверление в толстой стенке и не обрабатывают входную кромку (рис. 4.4,6). Истечение через такой насадок в газовую среду может происходить двояко. Схема течения, соответствующая первому режиму, показана на рис. 4.4,а, б. Струя после входа в насадок сжимается примерно так же, как и при истечении через отверстие в тонкой стенке. Затем, вследствие того что сжатая часть струи окружена завихренной жидкостью, струя постепенно расширяется до размеров отверстия и из насадка выходит полным сечением. Этот режим истечения называют безотрывным режимом. [c.78]

Сошлемся, например, на опыты, проведенные К. С. Поляковым [Л. 38]. Исследовалось, в частности, течение насыщенной воды через круглые насадки сравнительно малой длины l/d = 1,6). Опыты показали, что в интервале начальных давлений от 4,5 до 48 бар заметное парообразование в потоке регулярно возникало при снижении давления в жидкости всего на 1,5—2 бар. Такому перепаду давлений и начальным параметрам жидкости, использовавшейся в опытах, отвечает размер равновесных пузырьков пара порядка 10 мм. В то же время приведенные выше расчеты показывают, что возможность возникновения столь крупных пузырьков под действием флуктуационных явлений представляется маловероятной. [c.163]

На ряде станций применена импульсная система автоматизации сниженных самотечных дозаторов известкового молока и коагулянта, разработанная Уральским отделением треста ОРГРЭС и Свердловэнерго (рис. 4-19). Технологическое решение дозаторов в основном сохраняется то, которое описано выше. Отличие состоит в том, что погружение дозирующей насадки под уровень жидкости в реагентной камере принимается постоянным. Дозирующая насадка перекрывается резиновой пробкой, поднимаемой с помощью электромагнита. Регулирование расхода дозируемой жидкости достигается вариацией длительности промежутка времени, в течение которого пробка поднята над насадкой и дозируемая жидкость вытекает через нее. Электромагнит управляется электронно-релейным устройством, которое получает импульсы от контактного расходомера, измеряющего расход обрабатываемой воды. Контакты расходомера замыкаются 4 раза в минуту на время, пропорциональное расходу воды. При этом срабатывает электромагнит и открывается доступ реагенту в насадку. При размыкании контакта расходомера электромагнит обесточивается, его ярмо и шток под действием собственного веса падают и пробка перекрывает насадку. Площадь кольцевого зазора между пробкой и коническим раструбом до определенного предела изменяется пропорционально ходу клапана. Ход клапана можно изменить вручную винтом на электромагните и, таким образом, корректировать количество дозируемого реагента. [c.136]

В барботажных колоннах с восходящим течением газожидкостной смеси через слой неподвижной насадки газосодержание не зависит от формы и размеров насадочных тел, от скорости жидкости в пределах 0...0,007 м/с и от диаметра аппарата. При динамической вязкости жидкости Цяс 0,001...0,025 Пас [c.635]

Уравнение Бернулли весьма часто применяется в различных разделах гидравлики, с его помощью выводится много расчетных формул и решаются важные практические задачи. При помощи уравнения Бернулли могут быть выведены формулы для скорости и расхода жидкости при истечении из отверстий и насадков, для расхода, проходящего через водослив, расчета сопряжения ниспадающей струи с потоком в нижнем бьефе гидротехнических сооружений (т. е. на участке, расположенном ниже сооружения по течению) и других случаев. [c.90]

Аналогичные результаты получены Сильвером и Митчеллом [Л. 77 ] в опытах с диафрагмами и короткими насадками — измеренные расходы соответствовали расходам" неиспаряющейся жидкости. Результаты опытов А. А. Гур-ченка [Л. 15] также совпали с экспериментальными данными предшествующих исследователей и приводят к заключению о гидравлическом режиме течения насыщенной жидкости через диафрагмы. [c.172]

Измерениями установлен весьма своеобразный характер изменения давлений в выходном сечении. В интервале до-критических режимов течения испаряющаяся жидкость ведет себя так же, как и однородные вещества давление на выходе из насадка совпадает с противодавлением. С момента установления кризисного состояния, о чем свидетельствует появление избыточного, по сравнению с внешним, давления в выходном сечении струи, начинают проявляться специфические свойства жидкостно-парового потока. Они заключаются в том, что с уменьшением противодавления критическое давление в выходном сечении Рг = = Ркр. оставаясь выше давления во внешнем пространстве Рпр. не сохраняется постоянным, а снижается вместе с противодавлением. Такое положение имеет место до некоторого значения отношения p plpi, начиная от которого давление в выходном сечении практически стабилизируется и перестает зависеть от противодавления. Таким образом, критическое давление, при котором обрывается процесс в сходящихся насадках, оказывается в некотором интервале значений Pnp/Pi функцией противодавления. Существование множественных значений критического отношения давлений, иными словами,— зоны критических состояний, установлено для всего исследованного интервала начальных давлений при течении через сопла различного диаметра. [c.174]

При истечении до отрыва потока от стенок давление в узком сечении потока приближается к давлению насыщенных паров. Как известно (см. подразд. 4.3), в потоке при таком давлении следует ожидать возникновения кавитации. Однако кавитационный режим течения при истечении в газовую среду не успевает сформироваться. Возникающая начальная стадия кавитации способствует проникновению газовой среды внутрь насадка. Начиная с этого момента струя жидкости после сжатия теряет взаимодействие со стенками насадка и уже не расширяется, а перемещается внутри насадка, не соприкасаясь с его стенками. Истечение становрггся таким же, как и при истечении через отверстие в тонкой стенке (см. подразд. 6.1), с теми же значениями коэффициентов б, ф и ц. Таким образом, при смене режима истечения происходит скачкообразное уменьшение расхода приблизительно на 20 % за счет существенного сокращения площади сечения потока. [c.67]

Две бесконечные плоскостн сходятся под углом 2а=2пп, но они не пересекаются, а образуют насадок, через который течет жидкость. Показать, что соответствующая векторная диаграмма в плоскости у(у=—йг1ёхв) соответствует диаграмме, рассмо-трениной в примере 40, и вывести, что для течения в насадке выполняется соотношение [c.222]

Движение жидкостей в каналах с переменным поперечным сечением, а) Простейшим примером течения в канале с переменным сечением является истечение жидкости из сосуда через насадок. Случай истечения без гидравлических потерь был рассмотрен нами в 5, гл. II. Напомним, что вследствие сжатия струи ее поперечное сечение обычно меньше поперечного сечения отверстия Р, а именно, оно равно а, где а есть коэффициент сжатия струи (при истечении через отверстие с острыми краями а и 0,61). Скорость в середине струи при истечении из сосуда, поперечное сечение которого велико по сравнению с поперечным сечением насадка, обычно очень точно равна Z2gh. Однако ближе к краям струи скорость вследствие трения притекающей жидкости о стенки насадка меньше указанной величины при истечении из насадка, изображенного на рис. 32, это уменьшение значительнее, чем при истечении через отверстие в стенке (рис. 31). Таким образом, средняя скорость истечения несколько меньше теоретической и может быть принята равной [c.231]

Трехмерные дв. женин жидкости. Первый вит наблюдения, необходим во всех случаях, когда исследуется типично трехмерное движение. В этих случаях течение жшкости можно сделать видимым следующим способом. В исследуемое течение вводится одна или несколько насадок через эти насадки в текущую жидкость выпускается другая жидкость, окрашенная удетьные веса обеих жидкостей должны быть одинаковы. При этом, конечно, надо следить за тем, чтобы выпускаемые окрашенные струи имели при выходе из насадок такую же скорость, как и протекающая мимо них неокрашенная жидкость. Если рассматривается течение воды, то в качестве краски можно применять, например, марганцевокислый калий или же какую-нибудь подходящую анилиновую краску, разведенную сначала в небольшом количестве алкоголя, а затем— в достаточном количестве воды. Удельный вес такого окрашенного раствора, если он отличается от удельного веса воды, легко соответ- [c.271]

После включения прибора через стабилизатор СН-500М и его прогрева в течение 15 мин настраивают датчик. Последний с установленной насадкой подводится с зазором к образующей измеряемого кольца и неподвижно закрепляется на станке. Расстояние от датчика до кольца 40 мм. Контакт между датчиком и изделием осуществляется через подаваемую в насадку смазочно-охлаждающую жидкость. [c.57]

Короткие трубы. Многочисленные экспериментальные данные для фреона и воды показывают, что насыщенные и переохлажденные жидкости, протекающие через короткие трубы (насадки) с ост1рыми кромками на входе и постоянной площадью поперечного сечения, образуют различные картины течения, представленные на рис. 11.16. [c.273]

Параллельно идет процесс приготовлейия известкового молока. Для этого из гасильной ямы б или 7 с помощью электротельферного погрузчика в дозатор подают известь. Из дозатора определенная порция извести поступает в емкость фильтра растворителя 18. Оператор открывает кран 17, и струя воды через коллектор и насадки размывает известь и растворяет ее. Полученное известковое молоко проходит через фильтр, трубопровод и перетекает в малую емкость линии известкового молока. Когда уровень известкового молока достигнет отметки, соответствующей 1000 л, оператор закрывает кран 17 и включает в работу Пропеллерную мешалку. После 2—3 мин перемешивания открывают кран 19, и известковое молоко самотеком поступает в бак 2 для рабочей жидкости, туда же сливают из дополнительной емкости 5 раствор медного купороса. После перемешивания этих растворов в течение 2—3 мин бордоская жидкость готова к применению. [c.116]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...