Ферромагнитный и антиферромагнитный резонансы

ФЕРРОМАГНИТНЫЙ И АНТИФЕРРОМАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНСЫ [c.182]

Частота ферромагнитного резонанса, кроме материала изделия, зависит от его формы и направления вектора напряженности магнитного поля. Поэтому, изменяя направление магнитного поля, можно обнаружить характерные элементы формы образца или дефекта. По линиям ферро.магнитного резонанса можно вести контроль наличия и структуры ферромагнитных металлов и сплавов, а при малых образцах — контролировать возникновение так называемого естественного ферромагнитного резонанса, присущего также ряду антиферромагнитных веществ (в частности, некоторым соединениям марганца). Практически обнаруживаются дефекты размером 0,1—0,5 мм, но при магнитном поле 10—15 тыс. э. [c.459]

ЯДЕРНЫЙ РЕЗОНАНС В АНТИФЕРРОМАГНИТНЫХ И ФЕРРОМАГНИТНЫХ ВЕЩЕСТВАХ [c.199]

Ядерный магнитный резонанс наблюдался в веш ествах, в которых электронные едины находятся в антиферромагнитном или ферромагнитном состоянии. Подробное обсуждение этого явления привело бы к необходимости рассмотрения электронного ферромагнетизма и антиферромагнетизма, что выходит за рамки настояш ей книги. Поэтому ниже дано сильно упрош енное описание явления и приведены результаты экспериментов. [c.199]

О) вызывает квант, переход между магн. подуровнями. Условие резонанса А8=1ь(а, где А8 — разность энергий между магн. подуровнями. Если поглощение энергии осуществляется ядрами, то М. р. наз. ядерным магнитным резонансом (ЯМР). М. р., обусловленный магн. моментами неспаренных эл-нов в парамагнетиках, наз. электронным парамагнитным резонансом (ЭПР). в магнитоупорядоченных в-вах электронный М. р. наз. ферромагнитным и антиферромагнитным. [c.378]

Ферромагнитный резонанс, Антиферромагнитный резонанс) при движении электронов проводимости в магн. поле (см. Циклотронный резонанс) В пр. Интервалн между уровнями энергии, изучаемые в Р., обычно соответствуют диапазону СВЧ (10 —3-10 Гц), а в случае ЯМР и ЯКР — диапазону ВЧ (10 —3-10 Гц). Столь малые интервалы, как правило, не удаётся разрешить в оптич, и ИК-спектрах, их можно зарегистрировать только методами Р. [c.234]

Экспериментально константы М. а. могут быть определены из сопоставления значений энергии М. а. для разл. кристаллографич, направлений. Другой метод определения констант М. а. сводится к измерению моментов врапдения, действуюш,их на диски из ферромагн. монокристаллов во внеш. поле (см. Анизометр магнитный), т. к. эти моменты пропорц. константам М. а. Наконец, эти константы можно определить графически по плош,ади, ограниченной кривыми намагничивания ферромагн. кристаллов и осью намагниченности, ибо эта пло-ш адь также пропорц. константам М. а. Значения констант М. а. могут быть определены также из данных по электронному парамагнитному резонансу (для парамагнетиков), по ферромагнитному резонансу (для ферромагнетиков) и по антиферромагнитному резонансу (для антиферромагнетиков). Вследствие магнитострикции в магнетиках наряду с естеств. кристаллографич. М. а. наблюдается также магнитоупругая анизотропия, к-рая возникает при наложении на образец внеш. односторонних напряжений. В поликристаллах, при наличии в них текстуры магнитной или текстуры кристаллографической, также проявляется М. а. [c.363]

Р. отличается от оптич. спектроскопии и инфракрасной спектроскопии специфич. особенностями а) благодаря малым частотам со и, следовательно, малым энергиям квантов в Р. исследуются квант, переходы между близко расположенными уровнями энергии. Это делает возможным изучение таких вз-ствий в в-ве, к-рые вызывают очень малые расщепления энергетич. уровня, незаметные для оптич. спектроскопии. В Р. исследуются вращат. и инверсионные уровни зеемановское расщепление уровней эл-нов и ат. ядер во внеш. и внутр. магн. полях [см. Микроволновая спектроскопия. Электронный парамагнитный резонанс (ЭПР) Ядерный магнитный резонанс (ЯМР)] уровни, образованные вз-ствием квадрупольных моментов ядер с внутр. электрич. полями [см. Ядерный квадрупольный резонанс (ЯКР)] и вз-ствием эл-нов проводимости с внеш. магн. полем [см. Циклотронный резонанс (ЦР)]. В магнитоупорядоченных средах наблюдается резонансное поглощение радиоволн, связанное с коллективным движением магн. моментов эл-нов (см. Ферромагнитный резонанс, Антиферромагнитный резонанс), б) Естеств. ширина спектральной линии в радио-диапазоне очень мала (Aw (o ). Наблюдаемая ширина Ло) обусловлена разл. тонкими вз-ствиями в в-ве. Анализ ширины и формы линий позволяет количественно их оценивать, причём ширина и форма линии в Р. может быть измерена с очень большой точностью, в) Измерение длины волны Я, характерное для оптич. спектроскопии, в Р. заменяется измерением частоты со, что осуществляется обычно радиотехнич. методами с большой точностью. Это позволяет измерять тонкие детали спектров, связанные с малыми сдвигами уровней [c.610]

После первого успешного детектирования сигналов ядерного резонанса в 1945 г. ядерпый магнетизм интенсивно изучался па протяжении пятнадцати лет и до сих пор исследования еще не имеют тенденции к сокращению. Кроме первого и очевидного применения для измерения величины ядерных моментов, ядерный резонанс стал основным орудием изучения тончайших свойств большинства веществ. Структура молекул, скорости реакций и химическое равновесие, химические связи, кристаллические структуры, внутренние движения в твердых телах и в жидкостях, электронные плотности в металлах, сплавах и полупроводниках, внутренние поля в ферромагнитных и антиферромагнитных веществах, плотности состояний в сверхпроводниках, свойства квантовых жидкостей — вот некоторые из тех вопросов, для которых ядерный магнетизм позволил получить специфичную и детальную информацию. [c.8]

В то время как первое из перечисленных отличий относится как к антиферромагнитным, так и к ферромагнитным состояниям, второе характеризует только антиферромагнитную систему. Какой-либо ядерный спин, вообш е говоря, будет находиться заметно ближе к электронным спинам одной подрешетки, скажем / 1, чем к спинам другой подрешетки К2, поэтому сдвиг частоты ядерного резонанса будет по суш еству пропорционален электронной намагниченности подрешетки / 1. В противоположность этому при обычных измерениях электронной восприимчивости можно получить только алгебраическую сумму М1 + М2 намагниченностей двух подрешеток, значительно меньшую, чем М1 или М2. [c.200]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...