Возбуждение свечения нагреванием

Возбуждение свечения нагреванием [c.742]

Кинетич. энергия электронов пучка идёт на возбуждение свечения, нагревание экрана и на возбуждение вторичной электронной эмиссии, к-рая является единств, механизмом отвода с диэлектрич. экрана заряда, приносимого электронами. [c.562]

То же справедливо и при фотолюминесценции. Внесем в зеркальную полость какое-нибудь фосфоресцирующее вещество, предварительно возбужденное освещением. Свечение нашего тела будет постепенно ослабевать действительно, свет фосфоресценции, отраженный зеркальными стенками, может частично поглощаться нашим веществом и нагревать его однако он не сможет поддерживать длительной фосфоресценции, для возбуждения которой требуется освещение светом более короткой длины волны, чем испускаемый свет (закон Стокса). Значит, и в данном случае будут иметь место постепенное нагревание тела за счет света фосфоресценции и постепенная замена этого излучения тепловым излучением нагретого тела, т. е. излучением, интенсивность и спектральный состав которого определяются температурой тела. Аналогично будет затухать свечение, вызванное кратковременным электрическим разрядом, и заменяться тепловым излучением, соответствующим установившейся температуре системы. [c.684]

Температурное тушение свечения кристаллофосфоров связано не только с действием нагревания на светящийся центр, но и с возникновением нового процесса — заполнением возбужденных центров, потерявших электрон, электронами, поднимающимися из валентной зоны под воздействием тепловой энергии. Нейтрализованные таким путем возбужденные центры свечения не могут уже служить местом последующей рекомбинации. Образовавшиеся вследствие ухода электронов дырки, перемещаясь по валентной зоне, встречаются с центрами тушения (особыми местами решетки, не способными давать люминесценцию) и локализуются на них. Для устойчивой локализации необходимо, чтобы уровни центров тушения были расположены над валентной зоной значительно выше, чем уровни центров свечения. При таком положении уровней тушения электроны из валентной зоны не смогут подняться к локализовавшимся дыркам тепловым путем. Дырки рекомбинируют с электронами из полосы проводимости. Однако рекомбинация около центра тушения не дает свечения. [c.187]

Если возбуждение фосфора производить при комнатной или при низких температурах, а затем при постепенном нагревании снять кривую зависимости интенсивности свечения от температуры фосфора, то можно наблюдать следующую обычную картину. Интенсивность свечения сначала возрастает и по достижении некоторого максимального значения начинает падать, затем фосфор снова разгорается, после чего интенсивность опять падает и т. д. Такая система нарастания и спадания яркости свечения может повторяться несколько раз в зависимости от типа фосфора, от температуры, при которой производится возбуждение, и от интервала температур наблюдения. [c.72]

Подобные же закономерности излучения характерны для газов, состоящих из молекул с несколькими атомами. Только в этом случае спектры становятся полосатыми, состоящими не из серий спектральных линий, а из серии их полос. Б случае же конденсированного вещества эти линейчатые полосы сливаются в непрерывные полосы — непрерывные спектры. Свечение в конденсированном веществе может быть возбуяедено различными способами. Важнейшие из них возбуждение светом видимыми или ультрафиолетовыми лучами, электронным ударом и нагревом. При освещении видимыми и ультрафиолетовыми лучами многие вещества начинают испускать свет обычно с большей длиной волны, чем падающий свет. Такое излучение, называемое люминесценцией, широко применяется в технике, в частности в люминесцентных лампах. При падении быстрых электронов на некоторые вещества также наблюдается свечение, называемое катодолюминесценцией. Свечение такого вида нашло широкое применение в телевизионных и других электронно-лучевых трубках. Наиболее распространено возбуясдение свечения нагреванием. На этом принципе основаны электри-ческие лампы накаливания. Для тепловых источников имеет место характерное распределение излучения но спектру. Спектр излучения является непрерывным [c.335]

Возможна и рекомбинация через локальный уровень, лежащцр вблизи дна зоны проводимости (рис. 16.4, 5—8, 9). В этом случае электрон со дна зоны проводимости захватывается так называемыми ловушками — локальными уровнями (рис. 16.4, 6), иногда называемыми также уровнями прилипания. Если эти уровни лежат неглубоко от дна зоны проводимости, то под действием тепловой энергии электрон может быть переброшен обратно в зону проводимости (рис. 16.4, 7). В дальнейшем электрон, так же как и в первом случае, опускаясь на уровень активатора, рекомбинирует с образовавшейся дыркой в валентной зоне. Возбужденный ион активатора за счет получения энергии рекомбинации становится центром высвечивания. Ввиду задержки электрона на локальных уровнях такое свечение бывает продолжительным. Его длительность определяется также глубиной локальных уровней. Если локальный уровень лежит так далеко от дна зоны проводимости, что тепловая энергия при данной температуре кристалла недостаточна для возвращения электрона обратно в зону проводимости, то он может быть пленен на этом уровне до сообш,ения ему нужной энергии другим способом, скажем облучением. Электрон из этого пленения можно освободить также путем дальнейшего нагревания кристалла. Подобное свечение называется термовысвечиванием. [c.363]

В этой задаче изучается явление термолюминесценции, кристаллофосфбров, которое состоит в следующем. Кристаллофос-фор облучают возбуждающим светом, вызывают. им его свечение. Вскоре после окончания облучения он перестает светиться. Если этот неоветящийся кристаллофосфор подвергнуть постепенному нагреванию, то он вновь начинает люминесцировать. При дальнейшем увеличении температуры яркость его свечения вначале нарастает, а затем падает. Таких нарастаний и спадов яркости люминесценции во время нагревания может быть несколько, после чего кристаллофосфор перестает светиться. Для того чтобы повторно наблюдать это явление, необходимо охладить фосфор и снова облучить его возбуждающим светом. Повторное нагревание без предварительного возбуждения не приводит к свечению. Аналогичную картину можно наблюдать, используя для возбуждения не только свет, но и рентгеновские лучи, улучи, поток электронов и т. п. [c.217]

Люминесценцией называется избыточное излучение над тепловым излучением тела, если это избыточное излучение обладает длительностью, превышающий период световых колебаний. Первая часть этого определения (данного Видеманом) подчеркивает отличие люминесценции от свечения нагретых тел — свечение люминофоров праисходит без нагреваний ( холодный свет ). Вторая часть определения (введенная С. И. Вавиловым) отделяет люминесценцию от свечения при отражении и рассеянии овета, тормозного излучения заряженных частиц и излучения Вавилова — Черенкова. В се перечисленные виды свечения прекращаются сразу же после прекращения возбуждения, тогда как люминесценция продолжается в течение некоторого времени после выключения источника возбуждения. Вещества, способные излучать свет под действием различного рода возбуждений, называются люминофорами. По способу воз буждения люминофоры могут быть разделены на следующие классы [c.124]

В 1894 году Дьюар (151) более наглядно доказал возможность замораживания энергии возбуждения фосфора. Он показал, что при нагревании возбужденного платиносинеродистого бария от температуры жидкого воздуха до комнатной разгорается яркое свечение фосфора. [c.73]

В 1938 году Н. А. Бриллиантов и 3. Л. Моргенштерн [154] впервые провели визуальные наблюдения термического высвечивания кристаллов каменной соли в видимой области, возбужденных рентгеновьши лучами при температуре жидкого азота. Ими было установлено, что в процессе нагревания кристалла до комнатной температуры наблюдается последовательно при различных температурах несколько вспышек люминесценции, отличающихся между собой спектральньш составом. Во время нагревания они наблюдали сначала вспышку зеленого свечения, затем синего и, наконец, послесвечение. Таким образом, в опытах Н. А. Бриллиантова и [c.73]

По видам излучения И. с. разделяются на два класса 1) И. с. температурного, или калорического, излучения, в к-рых излучение света есть следствие нагревания светящегося тела до высокой темп-ры. В зависимости от рода излучающего тела этот класс И. с. может быть разделен на 3 группы а) И. с. черного излучения, б) И. с. серого излучения, в) И. с. избирательного (или селективного) излучения. Основой теории излучения И. с. этого класса являются законы излучения черного тела (законы Планка, Вина и закон Стефана-Больцмана, см. Излучение) и общим законом для всех трех групп, объединяющим излучения нечерных тел с черным излучением, — закон Кирхгофа. 2) И. с. люминесцирующего излучения, работающие на принципе одного из видов люминесценции, процесса, связанного с излучением света путем возбуждения атомов за счет какого-либо вида энергии, непосредственно воздействующего на вещество. Из различных видов люминесценции в И. с., используемых на практике, наиболее применима электролюминесценция (светящийся разряд в газах) кроме того в природе встречаются явления, связанные с хемилюминесценцией, или выделением лучистой энергии ва счет энергии химич. превращений (свечение медленного окисления — свечение живых организмов). Класс люминесцирующих И. с. является по преимуще ству классом И. с. холодно I о свечения. Повышение темп-ры, имеющее место при работе подобных И. с., служит побочным фактором, не участвующим активно п процессе излучения радиаций. В нек-рых случаях однако наряду с процессом люминесценции зыделение тепла при работе И. с. достигает таких размеров, что излучение может иметь смешанный характер к подобным И. с. например м. б. отнесены лампы с вольтовой дугой (см.), обладающие лю-минесцирующим свечением дуги и темп-рным излучением раскаленных электродов теория люминесцирующего свечения тесно связана с теорией строения атома и теорией спектров. Электролюминесцирующие И. с. могут быть разделены на группы в зависимости от рода газового разряда (дуговой, тлеющий, без-электродный) и в зависимости от характера излучающей среды (пары металлов, перманентный газ). [c.242]

ЗВУКОЛЮМИНЕСЦЕНЦИЯ — свечение в жидкости при акустич. кавитации. Световое излучение ири 3. (рис. 1) очень слабое и становится видимым только при значительном усилении или в полной темноте. Спектр 3. в основном непрерывный. Причина свечения — сильное нагревание газа и пара в кавитационном пузырьке, происходящее в результате адиабатич. сжатия ири его захлопывании теми-ра внутри пузырька может достигать 10 К, что вызывает термич. возбуждение атомов газа и [c.141]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...