Сложение двух параллельных сил, направленных в одну сторону

Складываем силы и Рз по правилу сложения двух параллельных сил, направленных в одну сторону [c.133]

От точки В отложим отрезок ВО = у и в точках В и В приложим по две взаимно уравновешенные силы 8 =82 и 83=84, порознь равные по модулю силам пары (88 ). Силу 82 из точки В перенесем в точку С (конец вектора Р ), чтобы она не совпадала с вектором силы Р. Складывая силу Р, приложенную в точке Л, с 83, получим / 1=Я+8з. Точка приложения равнодействующей определится по правилу сложения двух параллельных сил, направленных в одну сторону, в соответствии с которым [c.45]

Сложение двух параллельных сил, направленных в одну сторону [c.31]

Рассмотрим две параллельные силы Рх и Р2. причем Рх>Р2 (рис. 3.2). Разложим силу Рх на две параллельные составляющие / и так, чтобы составляющая Р была приложена в точке В и Р = Р . Тогда на основании теоремы о сложении двух параллельных сил, направленных в одну сторону, получим [c.30]

Таким образом, правило сложения двух параллельных сил, направленных в одну сторону, можно сформулировать так [c.19]

Между сложением двух параллельных сил, направленных в одну сторону, и сложением по правилу параллелограмма двух сил, приложенных к одной точке, есть разница по существу. Сложение двух параллельных сил, направленных в одну сторону, представляет математическое предложение, которое на основе установленных свойств [c.73]

Имея любую систему параллельных сил и складывая силы последовательно при помощи применения или теоремы о сложении двух параллельных сил, направленных в одну сторону, или теоремы о сложении двух антипараллельных сил, мы вообще получим равнодействующую Р, которая будет равна геометрической сумме составляющих сил, т, е. [c.82]

СЛОЖЕНИЕ ДВУХ ПАРАЛЛЕЛЬНЫХ СИЛ, НАПРАВЛЕННЫХ В ОДНУ И ТУ ЖЕ СТОРОНУ [c.20]

Складываем силы Р и Р по правилу сложения двух параллельных сил, направленных в одну и ту же сторону получаем их равнодействующую / 1 (/ 1 = / 1 приложенную в точке С , точка С, лежит на отрезке А1А и делит этот отрезок на части, обратно пропорциональные силам р1 и так что [c.121]

Рассмотрим систему параллельных сил, приложенных к твердому телу и направленных в одну сторону. Будем полагать, что линии действия этих сил не лежат в одной плоскости. Так как через векторы двух любых сил этой системы всегда можно провести некоторую плоскость, то для сложения сил системы можно воспользоваться методом, изложенным в 4.5 для параллельных сил на плоскости. Складывая попарно силы системы придем к равнодействующей (система параллельных сил направленных в одну сторону не может находиться в равновесии, если хотя бы одна из сил отлична от нуля, или приводиться к паре сил). [c.80]

Чтобы иметь возможность на основании аксиом статики вывести правила сложения двух параллельных сил, направленных как в одну, так и в противоположные стороны, мы заменяли эти параллельные силы эквивалентными им системами сходящихся сил. [c.67]

Зная правила сложения двух параллельных сил, нетрудно путем последовательного сложения найти равнодействующую и для любой системы параллельных сил. Пусть, например, к телу приложены в точках В и В три параллельные и направленные в одну сторону силы Fl, Ft и fa (рис. 110). Сложив сначала по соответствующему правилу две силы F и F , найдем их равнодействующую Fi3- Складывая затем по тому же правилу силу Ftj с силой Fj, найдем равнодействующую Fs всех трех [c.138]

Рассмотренный особый случай сложения двух вращений тела, очевидно, аналогичен особому случаю двух равных по модулю параллельных сил, направленных в разные стороны, т. е. случаю пары сил. По аналогии с последней случай сложения двух вращений, происходящих вокруг параллельных осей в разные стороны с равными по модулю угловыми скоростями, называется ярой вращений. Так же как пару сил нельзя заменить одной силой, так и пару вращений нельзя заменить одним вращательным движением ). [c.255]

Пусть дана произвольная плоская система параллельных сил.. Пользуясь теоремой о сложении параллельных сил, сложим отдельно все силы, направленные в одну сторону, и все силы, направленные в противоположную сторону. В результате получим систему двух сил, эквивалентную данной системе (рис. 3.9) [c.36]

Далее положим, что имеем несколько сил Р Р Р Р (фиг, 150), лежащих на одной плоскости. Вообще говоря, данные силы могут быть заменены одной равнодействующей в частном же случае сложение их может повести к получению двух равных и параллельных сил, направленных в разные стороны, иначе говоря, к так называемой паре сил, о которой мы скажем впоследствии. Пусть Н будет равнодействующая всех данных сил. Докажем, что и в этом случае теорема Вариньона справедлива, т. е. что [c.185]

Сложение двух параллельных сил. Две параллельные силы Pi и Ро, направленные в одну сторону, приводятся к одной равнодействующей силе R, параллельной этим силам. Модуль равнодействующей равен сумме модулей сил Pj и Рг [c.43]

Рассмотрим сложение двух параллельных сил и Р , направленных в одну сторону (рис. 29). Для определения равнодействующей выполним следующие вспомогательные построения [c.35]

Сложение двух параллельных сил. Две параллельные силы Р и Р ,, направленные в одну сторону (разные стороны), приводятся к одной [c.47]

Воспользуемся геометрическим решением задачи о сложении сил, приложенных в одной точке, т. е. решим задачу построением многоугольника сил. Мы знаем, что равнодействующая R данных сил приложена в той же точке Л для нахождения величины и направления равнодействующей / строим многоугольник данных сил замыкающая сторона этого многоугольника определяет как величину, так и направление равнодействующей R. Этот многоугольник построен на черт. 41. В данном случае все стороны многоугольника сил лежат на одной прямой для большей ясности на черт. 41 стороны и стороны 7 3, Fi, R изображены на двух параллельных прямых. [c.41]

Рассмотрим сначала сложение двух параллельных сил, направленных в одну сторону. Пусть даны две параллельные силы Р и Q (фиг. 138). Соединив точки их приложения прямой, прилагаем к точкам А тл В равные силы Г и Г, направленные в противоположные стороны по линии АВ на такое прибавление мы ийеем право по вышеизложенным началам 1) и 3). Слагаем силы Р и Т по правилу параллелограмма и получаем равнодействующую АО. Так же поступаем с силами Q и Т от сложения которых получаем равнодействующую ВЕ. Продолжаем полученные векторы АО и ВЕ до пересечения их между собой в точке О и переносим в эту точку точки приложения равнодействующих. Затем проводим линии [c.174]

Если эти точки склеить в местах соприкосновения, то получим материальную прямую. Каждая материальная точка обладает силой тяжести р,-. Складывая силы тяжести двух крайних материальных точек по правилу сложения параллельных сил, направленных в одну сторону, получим их равнодей- [c.75]

Сложение двух сил, направленных в одну сторону. Рассмотрим твердое тело, на которое действуют две параллельные силы Fl и Fi (рис. 39). Пользуясь аксиомами 1 и 2 статики, перейдем от данной системы- параллельных сил к эквивалентной ей системе сходящихся сил Qj и Q.j. Для этого приложим в точках Л и 5 две уравновешенные силы Pi и Р (Pi= —Pi), направленные вдоль прямой АВ, и сложим их с силами и F. по правилу параллелограмма. Полученные силы Qj и Qj перенесем в точку О, где пересекаются их линии действия, и разложим на первоначальные составляющие. После этого в точке О будут действовать две уравно- [c.50]

Сложение двух параллельных сил. Равнодействующая двух параллельных сил (рис. 2.6), направленных в одну сторону, равна по величине сумме их (Я = Р Л-Р2), параллельна им и направлена СВ в ту же сторону линия действия равнодействующей проходит через точку С, Pj 1 которая лежит между точками приложения данных сил и делит расстояние между ними на части, об- Рис. 2.в ратно пропорциональные / АС СВ снлам —j. [c.55]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...