Карно обратный

Обратный цикл Карно. Обратный цикл Карно изображается в S—Г-диаграмме также прямоугольником 1—2—3—4 (рис. 7.6, б), но все процессы в нем направлены против часовой стрелки. Цикл также состоит из двух изотерм и двух адиабат 1—2 — процесс адиабатного расширения, 2—3 — процесс изотермического расширения, 3—4 — процесс адиабатного сжатия, 4—1 — процесс изотермического сжатия. [c.156]

В этом случае полная работа цикла, складывающаяся из суммарной отрицательной (и большей по абсолютной величине) работы сжатия и из суммарной положительной (и меньшей по абсолютной величине) работы расширения, отрицательна. Это означает, что работа совершается внешними силами и преобразуется в тепло, сначала воспринимаемое рабочим телом, а затем передаваемое им верхнему источнику. Таким образом, в отличие от прямого цикла Карно обратный цикл совершается за счет внешней работы. [c.63]

Т№им образом, в результате осуществления в тепловой машине Карно обратного цикла внутренняя энергия окружающей среды должна измениться (увеличиться) на величину [c.25]

ОБРАТНЫЙ ЦИКЛ КАРНО [c.25]

Рис, 3.6. Обратный цикл Карно в р, и- и Т, s-диаграммах [c.25]

Для обратного цикла Карно г = Т,/ Т,-Т,). [c.25]

Используя обратный цикл Карно, рассмотрим еще одну формулировку второго закона термодинамики, которую в то же время, что и В. Томсон, предложил Р. Клаузиус теплота не может самопроизвольно (без компенсации) переходить от тел с более низкой к телам с более высокой температурой. [c.26]

Цикл реальной паровой компрессорной холодильной машины существенно отличается от рассмотренного в 3.5 обратного цикла Карно. Расширение пара в ней осуществляется путем его дросселирования в клапане (линия 3-5 на [c.200]

Обратный обратимый цикл Карно [c.114]

Цикл Карно может протекать не только в прямом, но и в обратном направлении. На рис. 8-4 представлен обратный цикл Карно. Цикл состоит из обратимых процессов и в целом является обратимым. [c.114]

I или для обратного цикла Карно [c.115]

Холодильный коэффициент обратного цикла Карно зависит от абсолютных температур источников тепла и обладает наи- [c.115]

После рассмотрения прямого и обратного циклов Карно можно несколько подробнее объяснить формулировку второго закона термодинамики, данную Клаузиусом. Клаузиус показал, что все естественные процессы, протекающие в природе, являются процессами самопроизвольными (их иногда называют положительными, или некомпенсированными, процессами) и не могут сами собой без компенсации протекать в обратном направлении. [c.115]

Газовая машина совершает обратный цикл Карно. Она получает теплоту 2 от холодильника и затрачивает работу /. Когда цикл завершается, то источник теплоты получает <71 теплоты. Затраченная работа I равна [c.117]

Обратный цикл Карно. [c.135]

Какие машины работают по обратному циклу Карно [c.135]

Холодильный коэффициент эквивалентного обратного цикла Карно, как это следует из рис. 21-4, будет равен [c.332]

Нели бы тепловой насос работал по обратному циклу Карно, то коэффициент преобразования был бы равен [c.342]

Идеальным циклом холодильных машин является обратный цикл Карно (рис. 105). В результате осуществления этого цикла затрачивается работа /о и тепло д от холодного тела переносится к более нагретому телу. [c.261]

Очевидно, максимальное значение холодильного коэффициента при заданном температурном интервале равно холодильному коэффициенту обратного цикла Карно, т. е. [c.261]

Если провести цикл Карно в обратном направлении, то теплота будет переходить от холодного тела к нагретому в результате затраты внешней энергии (холодильный цикл). [c.260]

Так, вращая газовую турбинку, можно закачать газ в баллон, и это будет уже, собственно говоря, не турбинка, а компрессор. Пропуская через концентрационный элемент ток в обратном направлении, можно увеличить разницу концентраций электролита в двух его половинах. Совершая работу над машиной Карно, можно еще больше нагреть нагреватель и охладить холодильник за счет передачи тепла от второго к первому. Именно на этом принципе основана работа всех холодильных машин. [c.116]

В практической термометрии нет необходимости осуществлять циклы Карно, экспериментальные ошибки ири проведении которых часто были бы недопустимо велики. Во втором законе термодинамик)- температура вводится как величина, обратная интегрирующему множителю можно показать, что температура, определенная таким образом, совпадает с температурой Кельвина. Следовательно, если па основе второго закона термодинамики выводится какое-либо соотношение между температурой и другими величинами, характеризующими состояние, то это соотношение также может быть использовано для установления Ш1 алы температур [39,40]. [c.438]

Если осуществляется обратный цикл Карно в интервале температур Ti—Т2, в ходе которого отбирается от холодильного источника теплота и передается источнику (окружающей среде) теплота <7i, то на основании (16.1) и (6.3) имеем [c.179]

Из рис. 16.4 видно, что в обратном цикле Карно отбирается теплоты больше, чем в цикле Лоренца, [c.181]

Рис. 2.12. Обратный обратимый цикл Карно

Величина Q2 не может быть положительной, так как это означало бы, что производится положительная полезная работа за счет охлаждения только одного — именно нижнего — источника теплоты без всякой компенсации, что согласно второму началу термодинамики невозможно. Следовательно, величина Q2 либо отрицательна, либо равна нулю. Но отрицательной она также быть не может, потому что, приведя в действие двигатель Карно в прямом направлении, а произвольный двигатель — в обратном направлении (что всегда возможно, поскольку рассматриваемые двигатели по предположению обратимы), мы снова пришли бы к противоречию со вторым законом термодинамики. [c.50]

Tl к Tj и обратно по эквидистантным линиям с регенерацией теплоты, равен термическому к. п. д. цикла Карно. [c.191]

При выводе формулы для термического к., п. д. надо учесть работу тепловой машины Карно, переносящей теплоту QT-- > от окружающей среды к элементу или обратно, равную . Поэтому общая работа [c.601]

Осуществим в тепловой машине Карно обратный цикл между теми же источниками тепловой энергии (нагревателем и холодильником). В результате работы тепловой машины X (рис. 8.19) по обратному циклу будет затрачиваться энергия в механической форме в количестве РГрез) которая получена в тепловой машине У, работающей по прямому циклу. В результате осуществления обратного цикла энергия в тепловой форме будет отбираться рабочим телом от низкотемпературного источника энергии (холодильника) в количестве Q2 Так как за цикл внутренняя энергия рабочего тела не изменяется (тело возвращается в исходное состояние), передаваемая ему в ходе обратного циклического процесса энергия в механической Жрвз и тепловой Q2 формах будет отводиться в окружающую среду (высокотемпературный источник энергии) в количестве В ходе обратного циклического процесса внутренняя энергия рабочего тела также не изменяется. Запишем выражение первого закона термодинамики (закона сохранения энергии) для обратного циклического процесса [c.25]

Осуществим цикл Карно в обратном направлении. Рабочее тело с начальными параметрами точки а (рис. 3.6) расширяется адиабатно, совершая работу расширения за счет внутренней энергии, и охлаждается от температуры Т до температуры Ti. Дальнейшее расширение происходит по изотерме, и рабочее тело отбирает от нижнего источника с температурой Tq теплоту Далее газ подвергается сжатию сначала по адиабате, и его температура от Гг повышается до Ti, а затем — по изотерме (7 = onst). При этом рабочее тело отдает верхнему источнику с температурой Гi количество теплоты Qi. [c.25]

Из рассмотрения обратного цикла Карно следует, что передача теплоты от тела менее нагретого к телу более нагретому возможна, но этот неестественный (точнее — несамопроизвольный) [c.26]

Из рассмотрения обратного цикла Карно можно сделать вывод, что передача теплоты от источника с низкой температурой к источнику с высокой температурой, как это и следует из постул ата Клаузиуса, обязательно требует затраты энергии (не может совершаться даровым процессом без компенсации). [c.114]

Чем больше отнимается теплоты и меньше при шм затра-чивается механической р.аботы или чем больше еТтем совершенней будет холодильный цикл.(Х( тодильнД коэффициент произвольного обратного цикла имеет по сравнению с холодильным коэффициентом обратного цикла Карно меньшее ш аоаое з нач ение. [c.330]

Это заключение Нернста подверглось критике Эйнштейна, который считал невозможным осуществление изотермического процесса D, поскольку при адиабатном сжатии тела в состоянии С оно при практически небольщом трении уйдет с кривой Г=0 К и будет сжиматься вдоль адиабагы СВ (абстракция об обратимых термодинамических процессах здесь невозможна) . Так что при достижении О К цикл Карно вырождается в совокупность двух слившихся адиабат и двух слившихся изотерм при прямом изотермическом процессе А В от теплоотдатчика берется количество теплоты 01, а при обратном процессе ЗА такое же количество теплоты Q2 ему отдается и к.п.д. такого цикла равен нулю. [c.164]

Фop [yлa (2.45) относится к обратимому циклу Карно. Термический к. п. д. необратимого цикла меньше термического к. п. д. обратимого цикла. Это вполне очевидно, так как в противном случае необратимый цикл ничем не отличался бы от обратимого и при совместном действии двух сопряженных двигателей Карно — необратимого в прямом направлении и обратимого в обратном — - в результате цикла не появилось бы никаких остаточных изменений в окружающих теелах, что невозможно по самой природе необратимого процесса. [c.55]

После Карно обоснованием второго начала термодинамики занимались Тсмсон и Клаузиус. Томсон сформулировал второе начало термодинамики в виде утверждения о невозможности осуществления теплового двигателя с одним единственным источником теплоты, т. е. такой машины, которая путем охлаждения моря или земли производила бы механическую работу в любом количестве, вплоть до исчерпания теплоты моря и суши и в конце концов всего материального мира. Ему же принадлежит открытие термодинамической шкалы температур. Клаузиус исходил из идей Карно и придал выводам последнего большую общность и строгость с учетом эквивалентности тепла и работы, т. е. окончательно освободил термодинамику от гипотезы о теплороде. Исторической заслугой Клаузиуса является формулировка второго начала термодинамики в виде следующего утверждения теплота сама собой не может переходить от тела холодного телу горячему. Позже он дал более расширенную формулировку второе начало гласит, что все совершающиеся в природе превращения в определенном направлении, которое принято в качестве положительного, могут происходить сами собой, т. е. без ксмпенсации, но в обратном, т. е. отрицательном, направлении они могут происходить только при условии, если одновременно происходят компенсирующие процессы. Далее Клаузиус вывел на основе этого принципа особую функцию состояния — энтропию. С помощью этого нового понятия Клаузиус придал второму началу термодинамики форму закона возрастания энтропии изолированной системы. Этот закон, по мнению Клаузиуса, должен был иметь силу для всей Вселенной, что оказалось неправомерной, а потому и неверной для всей Вселенной экстраполяцией второго начала термодинамики. [c.154]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...