Магнит «заряжающийся

Слово протектор латинского происхождения, в переводе обозначает покровитель, защитник . Протекторным называют способ защиты, заключающийся в том, что к стальному изделию, которое надо защитить, присоединяют (так, чтобы между ними был электрический контакт) кусок более активного металла (цинка, магния, марганца, их сплавов). При таком контакте часть электронов с более активного металла (повышенная активность металла и обусловлена тем, что в нем большая, чем в менее активном, концентрация свободных электронов) переходит на менее активный и заряжает его отрицательно. А отрицательно заряженный металл корродирует значительно медленнее, чем нейтральный или тем более положительно заряженный. [c.71]

А.— Б. э. Для связанных состояний заряж. частицы в однородном магн. поле R, в к-рое помещён [c.7]

Физически важным примером А. и. служит магн. момент, создаваемый током заряж. частицы при её движении в медленно меняющемся (в пространстве [c.26]

К наиб, известным Д. м, КТП относятся модель Ш в и н г е р а [1] — двумерная КТП, описывающая взаимодействие заряж. ферми-поля ij3(i) с ЭЛ.-магн. полем Лц (л) [c.564]

Водород-катионирование воды. Отмеченные выще недостатки натрий-катионирования воды могут быть устранены, если ионообменный материал вместо катиона натрия заряжать ионом водорода Н , для чего истощенный ионит регенерируют раствором какой-либо кислоты. Обычно для этой цели применяют как наиболее доступную и дешевую серную кислоту H2SO4. При пропускании раствора кислоты через истощенный ионит происходит катионный обмен, в результате которого кальций-катионит и магний-катионит, а также натрий-катионит превращаются в водород-катионит (Н-катионит). [c.94]

Возможность А.— Б. а. формально обусловлена тем, что ур-ние Шрёдингера для волновой ф-ции заряж. частицы во внеш. эл.-магн. поле содержит потенциал этого поля. Он оцределяет фазу волновой ф-ции и при выборе подходящей геометрии опыта приводит к наблюдаемому интерференц. эффекту даже при отсутствии прямого силового воздействия поля на частицу, Этот эффект но зависит от выбора калибровки потенциалов и обусловлен разницей фаз вдоль различных возможных путей распространения частицы. Он существует как для скалярного, так и для векторного потенциала эл.-магн. поля. [c.7]

Д.— Б, 3. ярко проявляется при рассеянии заряж. частицы на бесконечно длинном соленоиде радиуса Д (расположенного перпендикулярно движению частицы), внутри к-рого имеется магн. поток Ф и к-рый окружён непроницаемым для частиц цилиндрич. экраном радиуса Rg>R. В этом случае волновая ф-ция частицы целиком сосредоточена в области, где магн. поле отсутствует и только векторный потенциал А отличен от нуля в силу Стокса теоремы АсИ Ф (интеграл берётся по контуру L, охватывающему соленоид). Поэтому, хотя сила Лоренца на заряж. частицу не действует, амплитуда расходящейся цилиндрич. волны оказывается зависящей от потока магн. поля. Она содержит два члена, один из к-рых, описывающий рассеяние на экранирующей поверхности, исчезает в пределе Ло О Второй член, не зависящий от Ло, [c.7]

Соотношения (2) и (3) позволяют связать дтатрпчные элементы заряж. векторного адронного тока с соответствующими матричными элементами эл.-магн. тока (в частности, связать формфакторы в процессах упругого рассеяния заряженны.ч лептонов и нейтрино на нуклонах). [c.250]

Физ. механизмы волнообразования могут быть связаны либо с ускоренным, либо с равномерным движением излучающих объектов — тол, зарядов и т. д. К первому случаю относится, напр., излучение В, при колебат. движениях частиц, ударе барабанной палочки, pe iKOM торможении заряж. частицы, взрывном расширении газов и т, п. В электродинамике такое излучение наз, тормозным. При этом спектр частот излучения определяется спектром ф-ции источника. При пе-риодич., напр, синусоидальном поступательно-возвратном, движении возмущающего тела (осциллятора) с произвольной амплитудой оно излучает В. с частотами (О, 2(й,. .., кратными частоте своих колебаний со, т. е. на частоте колебаний тела и её гармониках. Естеств, обобщением этого механизма излучения является образование В. при движении тела или заряда по криволинейной траектории. Движение по кругу эквивалентно суперпозиции двух ортогональных прямолинейных осцилляторных движений, и наоборот, два круговых движения в противоположных направлениях могут быть эквивалентны одному прямолинейному осцилля-торному движению. В акустике подобным образом излучают винты двигателей, в электродинамике — частицы, вращающиеся в магн. поле (магн.-тормозное излучение). При равномерном движении объекта в однородной среде излучение возможно, только если он движется со скоростью, превышающей скорость. распространения В, в этой среде, т. е, при сверхволновом — сверхзвуковом, сверхсветовом и т. д, движении. Возмущение, создаваемое движущимся телом, как бы сдувается средой. Порождаемое при этом излучение сосредоточено в конусе с углом при вершине (в точке нахождения тела), равным а=агс os г ф/У, где Оф — фазовая скорость В., У — скорость тела. В среде без дисперсии этот конус (конус Маха) одинаков для всех частот, [c.322]

Силовые линии магнитного поля Земли имеют такую конфигурацию, что образуют адиабатич. магнитную ловушку для попавших па них заряж. частиц. Для заряженных частиц, движущихся в квазистационарных магн. полях, магн. момент движения ц с хорошей точностью является адиабатич. инвариантом (л,= =тмШаа/2Л=сопз1 (сс — угол между вектором скорости [c.437]

Д. р. э.— макс. прицельный параметр, на к-ром происходит кулоновское взаимодействие при парных столкновениях заряж. частиц в плазме. Т. к. вследствие дебасвской экранировки злектрич. поле кулонов-ского взаимодействия на расстояниях убывает экспо-зюнциально, то в тех случаях, когда заряж. частица имеет прицельный параметр больше го, фактически никакого рассеяния при столкновениях заряж. частиц не происходит. На расстояниях, больших по сравнению с Д. р. 3., взаимодействие носит коллективны характер, т. е. осуществляется через самосогласованные электрич. и магн. поля, создаваемые ансамблем заряж. частиц. Для того, чтобы такое взаимодействие было эффективным, необходимо, чтобы число частиц в дебаевской сфере (т. н. параметр идеальности =пг о) было существенно больше единицы >1. Такую плазму называют идеальной. Если 1, то в такой плазме ср. 91[Сргпл кулоновского взаимодействия соседних заряж. частиц сравнима или даже больше их кинетич энергии теплового движения. Ур-ние состояния такой плазмы весьма сложно (см. Неидеальная плазма). [c.572]

В общем случае нелинейных систем с учётом нело-калыюсти и запаздывания взаимодействий между отд. участками среды выделение Д. п. из общей совокупности всех др. преобразований энергии эл.-магн. поля в разл. виды движений (ускорение заряж. частиц, хим. превращения, возбуждения атомов и молекул, ионизация и др.) затруднено, поэтому приходится относить эти явления к Д. п, условно, по крайней мере, на достаточно малых временн1лх интервалах, пока можно считать эти превращения необратимыми. [c.604]

Многосеточные электрич. зонды являются электрич. анализаторами заряж. частиц. На входе зонда плазма разрывается большой разностью потенциалов и анализируется электронная или ионная компонента. В ВЧ- и СВЧ-эондах конец ВЧ-токопровода используется как эл.-магн. излучатель. По изменению характеристик излучения и распространению возбуждаемых в плазме волн оцениваются её параметры (обычно п, v ). [c.610]

Первый член в правой части (5) описывает ДЗЧ вдоль силовой линии, второй — дрейф в скрещенных полях, третий — дрейф из-за неоднородностп поля, четвёртый — т.н. центробежный дрейф, связанный с кринизной силовых линий hsi)h — njR п — орт нормали, Д — орт, параллельный А, R — радиус кривизны). При движении заряж. частицы сохраняется её магн. момент, паз. первым адиабатич. инвариантом Х = гг /2Я= onst. Сохранение р. представляет собой проявление принципа адиабатической инвариантности [c.56]

Пространственная x iyKTypa геомагнитного поля. МПЗ имеет пространств, распределение вокруг Земли, формируя совместно с солнечным ветром магнитосферу — многосвязную систему электрич. и маги, полей и потоков заряж. частиц. Магнитосфера не симметрична относительно дневной и ночной стороны маги, поле с дневной стороны сжато солнечным ветром до расстояния ЮЛз [Вз — радиус Земли) и имеет вытянутый хвоста с ночной стороны на многие млн. км. Линии магн. поля в магнитосфере делятся па замкнутые (= 3/ з), близкие к линиям магн. диполя, и открытые, уходящие в хвост магнитосферы. Замкнутые линии магн. поля Земли являются геомагнитной, ловушкой для заряж. частиц, образующих радиационные пояса Земли [c.81]

Физ. причиной возникновения И. р. является то, что заряж. частица (напр., электрон в К9Д) в процессе рассеяния с необходимостью испускает низкочастотное эл.-магн. излучение. Поэтому сечение чисто упругого процесса, в к-ром не испущено ни одного мягкого кванта, равно нулю. В теории возмущений это обращение в нуль сечепия является следствием экспоиощиирова-ния вкладов, обусловленных обменом мягкими виртуальными фотонами, в амплитуду рассеяния Т(р, р+9) [c.184]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...