Стокса стоксовы линии

При исследовании этого излучения с помощью высокочувствительного спектрального прибора (техника метода описана в разделе И, 9, 10) в спектре наблюдается сравнительно интенсивная линия рэлеевского рассеяния (см. рис. 1.18) и с обеих сторон от нее на равных расстояниях слабые линии комбинационного рассеяния, причем более высокочастотная компонента V0- Vl будет более слабой. В литературе принято называть низкочастотные КР-линии стоксовыми линиями (по аналогии с правилом Стокса, по которому спектры люминесценции смещены в сторону более низких частот от возбуждающей частоты), а высокочастотные линии — антистоксовыми. [c.49]

СТОКСОВЫ линии в молекулярных снектрах излучения (люминесценции) — спектральные линии, длина волны к-рых больше, чем длина волны возбуждающего света. Подробнее см. Люминесценция, Стокса прави.го. [c.84]

Указанные явления отчетливо наблюдались в экспериментах [48]. Импульсы накачки с длительностью 30 пс и пиковой мощностью 300 Вт перестраивались по частоте в диапазоне 1,17—1,35 мкм. При длине волны накачки Х ==1,2б мкм на выходе волоконного световода (L==250 м) регистрировались стоксовы импульсы со сдвигом частоты 450 см 1, соответствующим центру линии усиления. По мере отстройки от длины волны, соответствующей нулевой дисперсии групповой скорости, величина стоксова сдвига уменьшалась (рис. 3.15). В экспериментах [49] измерения производились при фиксированной длине волны ь = 1,32 мкм, варьируемым параметром была длина световода, а регистрируемым — стоксов сдвиг частоты, который уменьшался с увеличением длины световода. [c.139]

Тем не менее линии уровня аналитической функции от х, у (в данном случае это линии тока) в общем случае могут иметь точки излома или возврата. Если такая точка в рассмотренных примерах попадает в начало координат, то схема стоксова течения в случае уравнения Навье - Стокса может разрушиться. Поэтому желательно показать, что разделяющие линии тока у точных решений /, уравнения Навье -Стокса в малых окрестностях точки (О, 0) мало отличаются от разделяющих линий тока для стоксовых приближений / . Это устанавливается на основе следующего утверждения. [c.83]

В случае /= 1, 2, 4, 5, 7 и 8 функции и° сами являются однородными многочленами степеней 1 - для / = 1 и 2, 2 - для / = 4 и 5, 3 - для / = 7 и 8. Поэтому для таких / вьшолняется равенство pi(x,y) = uf x,y), причем, как нетрудно проверить, корни тригонометрических многочленов Р, = p/( os O, sin iJ) являются простыми и отличными от л/2, а потому аналитическими ветвями уравнений f (х, у) = О будут прямые O i(r)sai J, г > 0. Числа (д/ - /п/), где ш/ и < /соответствуют числам тид в лемме 2 (см. (3.1) и (3.2)), будут равны следующим значениям 3 - для / = 1 и 2, 4 - для / = 4, 5 - для / = 5, 7 и 8. В силу (3.6) разделяющие линии тока для решений у, уравнения Навье - Стокса представляются в полярной системе координат уравнениями -O = o,j(r) = a,j -н ) и потому имеют высокий порядок касания с соответствующими разделяющими линиями - прямыми для стоксовых решений Vf/J ijr.j) в полуплоскости х>0. [c.86]

Закон Стокса для подобного типа излучения не имеет места. Ломмель дал новую, более общую формулировку, верную для стоксова и для антистоксова излучения. Так как спектральные линии (как испускания, так и поглощения) обладают определенной шириной, то закон Стокса в формулировке Ломмеля можно выразить так спектр излучения в целом и его максимум всегда сдвинуты по сравнению со спектром поглощения и его максимумом в сторону длинных волн. Этот закон обычно называют законом Стокса — Ломмеля. [c.363]

Определение стоксовых и антистоксовых линий. Ответ на этот вопрос надо искать в комплексной плоскости, и связан он с так называемыми линиями Стокса. В литературе существует два определния стоксовых и антистоксовых линий. Мы будем придерживаться определения, предложенного Хедингом. [c.690]

Приведенные решения показывают, что в приближении Стокса разделяющие ИИ тока могут подходить к обтекаемому контуру под любым углом. При этом ляющих линий тока, входящих в одну точку границы, может быть несколько. ечеиия, описываемые полным уравнением Навье - Стокса. В этом разделе будет установлено существование решений уравнения Навье - Стокса (1.1), для которых в малой окрестности начала координат картины линий тока практически не отличаются от определяемых стоксовыми решениями (1.6)-(1.8). [c.80]

Оценка влияния добавка к стоксову приближению на поведение разледяющих линий тока. Интуитивно ясно, что столь высокого порядка малости добавки ф/ к стоксовым приближениям в полученных решениях 1 /, уравнения Навье - Стокса не должны в достаточно малых окрестностях точки (О, 0) изменять картины линий тока по сравнению с таковыми для стоксовых приближений. Как показывают картины линий тока, построенные по приближенным решениям / уравнения Навье -Стокса с добавками ф, полученными из выражений (2.17) удержанием лишь главных [c.83]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...