Эри кружок, радиус

Энергия, баланс в струе 59 Эри кружок, радиус 191 [c.684]

Формула (7-30) устанавливает оптимальное значение радиуса кривизны сферического зеркала радиометра, при котором имеет место минимальный кружок рассеяния. На основании этой формулы представляется возможным оценить также необходимые оптимальные размеры приемной площадки термостолбика для заданных размеров диафрагм и длины тубуса. [c.276]

При отсутствии аберраций доля энергии, приходящаяся на центральный кружок дифракционного изображения с радиусом б, равна 84 %. В остальных случаях она, естественно, меньше. Установим минимально допустимое значение (б), при котором изображение еще можно считать практически не отличимым от дифракционно-ограниченного, опираясь на общепринятую оценку качества изображения при наличии у системы только сферической аберрации третьего порядка. В соответствии с правилом Рэлея изображение практически не отличается от идеального, если сферическая аберрация системы в пределах зрачка не превышает четверти длины волны [61]. Расчет показывает, что в этом случае в пределах диска Эйри сконцентрировано 73 % всей энергии дифракционного изображения точки Е Ь) = (),12, примем в качестве граничного значения критерия концентрации энергии для систем с низким уровнем остаточных аберраций. Несмотря на достаточную условность, это значение, по мнению авторов, вполне обосновано и разумно. В данном случае имеются все основания распространить граничное значение критерия, полученное (или выбранное) для одного вида аберрационных искажений, на все остальные их виды, поскольку совершенно ясно, что одна и та же степень концентрации энергии в диске Эйри обеспечивает практически одинаковые условия регистрации изображения (особенно на нелинейной среде) независимо от характера аберраций. Инвариантность критерия концентрации энергии в диске Эйри относительно вида аберрационных искажений придает ему наибольшую достоверность по сравнению со всеми другими числовыми критериями. [c.85]

Подынтегральная функция (мы рассматриваем ее в зависимости от переменной при фиксированной г) аналитична не всюду в О, ибо знаменатель в ее выражении обращается в нуль в точке = г поэтому теорема Коши к ней неприменима. Но мы можем воспользоваться формулой (16), применив ее к области О, из которой исключен малый кружок с центром в точке г радиуса г. По этой формуле [c.79]

Наименьший кружок рассеяния (рис. 2,а) возникает перед плоскостью Гаусса и его радиус, отнесенный к плоскости предмета, равен бг ф = Д -сф- [c.476]

Рис 8 13 График функции 1—(х) — —J (л ), определяющей часть полной энергии, приходящейся на кружок заданного радиуса в картине дифракции Фраунгофера на круглом отверстии [c.366]

В каждом семействе наибольшую яркость имеет центральный кружок. По существу он является видимым изображением точки. Радиус этого кружка [c.25]

В этих опытах рубиновый лазер с модулированной добротностью давал импульсы с длительностью З-Ю" сек и максимальной (пиковой) мощностью до 30 Мет (энергия в импульсе до 1 дж). Луч фокусировался линзой в кружок с радиусом примерно см. Радиус фокусировки [c.289]

Наиболее интересным из этих результатов является асимптотическое решение ср2( у), которое должно продолжаться в сектор "з в виде вязкого решения, хотя оно невязкое в секторах 5 и 5j. Полная картина действия вязкости поэтому представляется заштрихованной частью на фиг. 27. Маленький кружок представляет область, где ничего неизвестно относительно пригодности всех асимптотических представлений. Из второго метода, описанного в 8.1, следует, что эта область имеет радиус порядка [c.164]

Расчет показывает, что если разделить кружок рассеяния на пять частей, отделенных окружностями, радиусы которых ме- [c.64]

Рассмотрим первый случай. Допустим, что начальное возвышение поверхности жидкости сконцентрировано около начала координат, занимая кружок весьма малого радиуса е, причем вертикальные координаты точек поверхности жидкости внутри этого кружка столь велики, что интеграл [c.544]

Наведите указатель мыши на верхний конец наклонной осевой линии. Когда появится красный кружок, левой кнопкой мыши отметьте центр окружности. Переместите указатель мыши по горизонтали вправо. Когда отображаемое над указателем значение радиуса будет близким к 5, щелкните левой кнопкой мыши, чтобы завершить создание окружности. [c.138]

Если не равны нулю только С, с и Л, то в плоскости Гаусса получается фигура рассеяния, представляющая собой эллипс, центр к-рого совпадает с точкой изображения Гаусса (рис. 2, в). Если С=с = 0, то в плоскости Гаусса наблюдается кружок радиуса / = к макс- Если предмет плоский, то поверх- [c.477]

В природе ие существует источников заряженных частиц, эмиттирующих частицы одинаковой энергии. Все катоды и ионные источники характеризуются нек-рым специфич. распределением скоростей эмиттир. частиц. Кроме того, при взаимодействии электронов с веществом возникают потери энергии. Поэтому частицы, испытавшие такое взаимодействие, характеризуются также нек-рым разбросом энергии. Наконец, источники питания линз и источники высокого напряжения нестабильны, так что фокусирующий ток или напряжение могут изменяться. Все эти причины вызывают дополнит, размытие изображения — хроматич. аберрации. В осесимметричных системах параксиальные электроны, вышедшие из осевой точки предмета, не фокусируются в точку изображения Гаусса. Часть из них, обладающая меньшей начальной энергией, фокусируется перед плоскостью Гаусса, а часть с большей начальной энергией — за плоскостью Гаусса. В нлоскости Гаусса наблюдается кружок радиуса (отнесенный к плоскости предмета) [c.477]

Представляет также интерес определить, какая часть полной падающей энергии приходится на центральное пятно дифракционной картины Обозначая через 1(а о) ту часть нолной энергии, которая приходится на кружок радиуса Шо в плоскости изображения с центром в геометрическом изображении, получим [c.366]

Когда изображение неотфокусировано, то центральный кружок радиусом г расплывается в кружок рассеивания. [c.25]

Величину радиуса закругления иглы рациональнее измерять на обычном металломикроскопе. Игла кладется на столик микроскопа и на ее контур накладывается кружок с тарированным размером диаметра. Серия таких кружков вычерчивается на бумаге, фотографируется в уменьшенном виде на пленку, которая закладывается в окуляр микроскопа. [c.291]

Таким образом, оптимальным размером приемной площадки термостолбика является кружок наименьшего рассеяния. При заданных размерах диафрагм D и длины тубуса прибора I оптимальным радиусом кривизны зеркала является такой радиус- которому соответствует кружок наименьшего рассеяния Dmhh, определяемый формулой (7-31). [c.277]

Для приготовления средней пробы из всего количества поленьев, отобранных за день (первичной пробы), откладывают 20—30 поленьев (для декадной или месячной пробы—50—100 поленьев из всего количества отобранных за этот период), причем первичную пробу сортируют по породам и качеству поленьев и берут их в меньшем количестве, но в той же пропорции. Затем от каждого полена на расстоянии Vз его длины от торца отпиливают кружок толщиной 50 мм. Под пилу подставляют чистый ящик для сбора опилок. В каждом кружке вырубают сектор с центральным углом в 30°. У полукруглых или колотых поленьев вырубают сектор с таким же углом, но вершина которого расположена примерно на /з радиуса выше диаметра полукружка. Вырубленные из кружков и полукружков сектора (весом примерно 2 кг) собирают в жестяную банку, герметически закупоривают и отправляют в мельничную лабораторию для определения влажности. Из опилок после тщательного их перемешивания приготовляют среднюю пробу для определения теплотворной способности. На банках с пробами должны быть наклеены ярлыки, в которых указаны наименование предприятия, дата взятия пробы, количество и наименование топлива. [c.20]

Рис. 1. Формирование структуры электронного пучка, фигур рассеяния и волнового фронта в магнитиой линзе со сферической аберрацией I — плоскость предмета 2—распределение индукции В (z) магнитного поля линзы вдоль оси г 3—апертурная диафрагма 4 — волновой фронт при отсутствии сферической аберрации (сферическая поверхность) 5 — реальный волновой фронт (искажен сфнфической аберрацией) 6—приосевые лучи 7 — периферийные лучи 8—наименьший кружок рассеяния, радиус которого равен й/4 Р—гауссова плоскость изображения 10 — кружок рассеяния в гауссовой плоскости изображения, радиус которого равен =МС,а1.

Укажем на другой вид формулы Лагранжа—Гельмгольца, вывод которой по идее не отличается от предыдущего. Пусть А (рис. VI.4) — источник света в виде кружка радиусом г с центром на оси центрированной оптической системы. Предположим, что кружок излучает по закону Ламберта, т. е. с постоянной яркостью В по всем направлениям. Поток Ф, излучаемый этим источником в телесный угол Q, ограниченный конусом с углом у вершины 0), определяется следукпцим образом. [c.426]

Аналогичным образом с обеспечением зависимости (5) могут быть получены конические детали с переменной толщиной стенки или детали с криволинейной образующей и постоянной толщиной стенки, если в качестве заготовки будет использован кружок с расчетной переменной толщиной стенки (см. рис. 1, б). 0))ерические детали могут быть получены при траектории перемещения ролнка по дуге окружности заданного радиуса с помощью поворотного суппорта. [c.235]

Принципиальная схема экспериментальной установки, приведенная на рнс. 6.18, показывает, какой путь проделывает свет. Предлагаемый метод использует две особеяности классической оптики. Во-первых, если свет проходит через малое отверстие диаметра О н выполняется условие дифракции Фраунгофера (В > X, где X — длина волны света), то на плоскости, расположенной на расстоянии Ь за отверстием, свет образует круглое пятно ( зайчик ) радиусом г. Величина радиуса г определяется из соотношения 1,22 Х//7. В описываемом нами методе отверстием служит светлое пятнышко ( точка ) на негативе плоского отображения Пуанкаре, и небольшой кружок света падает на точную копию негатива, расположенную на расстоянии Ь от первого негатива (рис. 6.18). Во-вторых, для некогерентного излучения количество света, испускаемого вторым негативом, пропорционально числу светлых точек, или пятнышек, оказавшихся внутри кружка света. [c.245]

Образец (в форме острия иглы) заряжен положительно по отношению к пластине, так что нинии поля направлены по радиусу от него. Нейтральный атом гелия (светлый кружок) притягивается к области с сильным полем, поскольку в нем наводится электрический дипольный момент. Ион гелия (кружок с плюсом) будет сильно отталкиваться в направлении вдоль линий поля. Поле достаточно сильно, чтобы ионизовать атом гелия, лишь непосредственно вблизи острия. Основное допущение сводится к тому, что большинство атомов гелия испытывает ионизацию лишь непосредственно вблизи поверхностных атомов, где поле достигает наибольших значений. Поскольку изменения поля вблизи поверхности отражают изменения атомной структуры, изображение, получаемое при ударах ионов о пластину, дает представление об атомной структуре [c.367]

В плоскости изображения вследствие сферической аберрации образуется кружок рассеяния- диаметром б, радиус которого б/ называется пбперечной сферической аберрацией [c.135]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...