Волновой фронт с неравномерным распределением

Поддержание устойчивости прироста усталостной трещины в цикле нагружения, что отражается в сохранении постоянства величины шага усталостных бороздок, связано с высокой стабильностью системы. Даже неравномерность распределения энергии вдоль фронта распространяющейся трещины не оказывает существенного влияния на величину прироста трещины в цикле нагружения. Бо.дее того, имеет место ситуация, когда на возрастающей длине трещины происходит дискретный переход на меньший уровень шага усталостных бороздок. Фактически у кончика трещины происходит резкое снижение темпа формирования свободной поверхности в локальном объеме материала, если в соседних объемах произошло резкое проскальзывание трещины, и часть всей сообщенной материалу энергии циклического нагружения перераспределилась по зонам или участкам вдоль фронта трещины. Формирование фронта усталостной трещины имеет волнообразный характер. Это волновой процесс нарастания и убывания величин скачков трещины, когда наиболее типичной ситуацией является поддержание темпа прироста усталостной трещины в локальном объеме материала на одном уровне с нулевым ускорением. [c.211]

Сходящиеся волновые фронты при Ф. 3. характеризуются, как правило, неравномерным распределением амплитуды и отклонением формы фронта от идеальной сферы или цилиндра, т. н. аберрацией. По сравнению с оптич. фокусировкой при фокусировке в акустике большую роль играет неравномерность амплитуды и меньшую — аберрация, а также существ, роль играют коэфф. прохождения и коэфф. поглощения в этих фокусирующих устройствах и окружающей их среде. [c.821]

Перейдем теперь к рассмотрению конкретных видов неидеальных излучателей. Наиболее похожи на идеальные те, у которых неравномерно только распределение интенсивности в ближней зоне (рядом с излучателем), фаза же постоянна — волновой фронт является плоским и перпендикулярен оси Z. Для них w(xi, i) = exp(zVo) Л Хх, ух) = onst, А — уже не комплексная, а вещественная неотрицательная функция координат. [c.50]

Указанная способность сохраняется и при крупномасштабных аберрациях, поэтому, если они незначительны, в приципе можно ставить гибкое зеркало и вне резонатора, исправляя форму волнового фронта вьпиед-шего из лазера пучка. Значительные аберрации способны привести к существенной неравномерности распределения интенсивности по сечению и к ухудшению использования возбужденной среды. Этого внешней фазовой коррекцией уже не исправишь, поэтому лучше всего осуществлять ее прямо внутри резонатора. [c.250]

Само распределение приведено на рис. 51, где сплошной линией показана расчетная кривая, а кружками — экспериментальные точки, которые хорошо ложатся на расчетную кривую. Это свидетельствует о незначительной фазовой аберрации волнового фронта и малой неравномерности распределения амплитуд колебаний вдоль излучающей поверхности. Радиус фокального нятна равен = 0,8 мм, а площадь его "о = 2-10 см . [c.199]

Таким образом, при распространении пространственно ограниченного светового пучка с неравномерным распределением интенсивности излучения по фронту волны в линейной среде направление волнового вектора остается неизменным, изменяется лишь его абсолютное значение. Этот вывод представляется достаточно очевидным, если исходить из линейного характера взаимодействия падающего излучения с веществом, по сути дела означающего отсутствие зависимости результата взаимодействия от интенсивности излучения. Этот вывод отражает хорошо известные зкпериментальные данные о распространении пучков лазерного излучения в прозрачных средах при небольшой интеи-168 [c.168]

Решающую роль при Ф. з. играет неравномерность распределения амплитуды по сходящемуся волновому фронту, к-рая обусловлена ]1змене-нием площади первоначального волнового фронта после отражения илп преломления в фокусируюндей системе и связанным с этим перераспределением энергии зависимостью коэфф. прохождения волны через границу раздела сред от толщины среды поглощением волн в материале фокусирующего устройства и окружающей его среде многократными отражениями волн внутри фокусирующего устройства. [c.370]

С повышением скорости деформации обеспечение заданной равномерности деформации по длине образца связано с возрастающими трудностями. Поэтому естественной является попытка исследователей определить кривую деформирования материала при высоких скоростях деформации на основе анализа неравномерной деформации материала при распространении упругопластических волн нагрузки. Для этой цели используются закономерности распространения продольных, крутильных и из-гибных волн в тонких стержнях (нитях) [25, 66, 126, 227, 228]. Так, величина предела текучести определяется из анализа распределения остаточных деформаций в коротком стержне после его соударения с жесткой преградой [119, 251, 389, 395], по амплитуде упругой части фронта волны в стержне [209], по скорости распространения изгибной волны в полосе [73, 306, 307]. Методы экспериментального определения полной кривой деформирования разработаны [228], однако исследования с использованием анализа волновых процессов в основном ограничиваются изучением влияния скорости деформации на предел текучести. Несмотря на использование скоростей удара до тысячи [c.13]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...