Зона глубокой тени

Асимптотические формулы будут построены в некоторой окрестности Йп кривой С — геометрического места касания лучей падающей волны и поверхности 5. Эти формулы после некоторых преобразований применимы в полутени вдали от 5 и в зоне глубокой тени, а в освещенной области переходят с произвольной степенью точности (в смысле порядка по к->оо) в асимптотические разложения, которые дает лучевой метод. [c.378]

Задача эталонная 44, 158, 193, 378 Зона глубокой тени 402—405 [c.454]

Решение задачи дифракции построено нами лишь в малой окрестности точки С. Из этой окрестности решение можно продолжить как в зону глубокой тени, так и в окрестность предельного луча. Окрестность точки С играет роль как бы [c.83]

Пограничный слой в зоне глубокой тени [c.84]

Результаты расчетов показывают, что величина добавки (к звукоизоляции барьера, обусловленная влиянием конечной толщины) остается приблизительно одинаковой (в пределах 0,5 дБ) при любых расстояниях от точки наблюдения до края. Указанная добавка сильно зависит от углов, под которыми расположены излучатель и приемник (рис. 3.10). Если излучатель и приемник находятся почти на одной прямой >ро + + 180°), то величина добавки невелика, если же приемник перемещается в зону глубокой тени - добавка возрастает. [c.162]

Дифракционные лучи проникают и в область глубокой тени (рис. 22.8). В полутеневых зонах дифракционных лучей нет. [c.246]

На простом примере отверстия в плоском экране и нормального падения плоской или сферической волны демонстрируются методы высокочастотной теории дифракции, изложенные выше. В поле выделяются зоны с различным характером дифракции. Есть зоны, где поле лучевое, например, в той части освещенного через отверстие пространства, в которой выполняется условие применимости геометрической оптики. Другими свойствами обладают поля в полутеневых зонах между освещенной областью и глубокой тенью, а также промежуточная область между освещенной лучевой зоной и дальним полем. В этих частях пространства отличительной особенностью поля является наличие заметных градиентов по мере распространения они сглаживаются. Наконец, есть область, где поле представляет собой в некотором масштабе фурье-сопряженную от исходного поля. К таким полям относится поле в фокальной плоскости сходящейся волны, а также в дальней зоне (при падении почти пло- [c.247]

Пусть теперь точка М находится в зоне тени и удалена от границы свет — тень на расстояние, превышающее некоторую не зависящую от k константу. В этом случае обычно говорят, что точка М находится в глубокой тени. Мы предполагаем еще, что поле геодезических, соответствующих поверхностному эйконалу Iq (см. 2), регулярно. Это налагает дополнительное ограничение на М эта точка хотя и находится в глубокой тени, все же не может слишком далеко отстоять от границы света и тени. Если не сделать такого предположения, то функции 1о М) и т. п. будут иметь особенности. [c.402]

Физически это означает, что если смотреть из Р, то тень находится глубоко внутри центральной зоны Френеля. Возмущение в Р при условиях эксперимента 1, т. е. возмущение, вызываемое дифракцией на частице, определяется как [c.128]

Рис 5 15 Расчетные потери при распространении в зоне тени с учетом донных отражений в глубоком море (глубина источника и приемника 120 м, глубина моря 4500 м) [c.124]

При возрастании у в зоне, переходной от затененной части полутени к глубокой тени, асиштотическое представление для и дает интеграл (см. конец 7) [c.103]

Представление поля в виде контурного интеграла основывается на наших интуитивных знаниях о том, какое влияние оказывают границы апертуры. Из эксперимента известно, что при наблюдении из области тени границы освещаемой апертуры кажутся светящимися. Это наблюдение обсуждалось уже Ньютоном, который объяснил его отталкиванием корпускул света границами [И. Ньютон, Оптика , кн. 3, наблюдение I, рис. 1 и 2]..Позднее Юнг сформулировал волновую теорию, согласно которой дифрагированная волна образуется при отражении падающей волны на элементах границы, вызывающей дифракцию. Френель же объяснял дифракционные эффекты на основе принципа Гюйгенса если поле определяется в столь далекой области от геометрической тени, что открыты фактически все зоны Френеля (см. разд. 4.2.2), то освещенность остается той же самой, что и в отсутствие препятствий. И наоборот, если поле определяется в точке, лежащей глубоко в области геометрической тени, то вклад от колец низкого порядка отсутствует. Как следствие, сумма вкладов от частично освещенных колец равна приблизительно нулю, поскольку поле каждого из них компенсируется входящими с другим знаком полями от половинок ближайших соседей. В промежуточной области между светом и тенью из-за суперпозиции полей от разных колец можно ожидать осциллирующего поведения интенсивности. [c.314]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...