Эффект Мейснера и теория БКШ

Первая попытка построить электродинамику сверхпроводников была предпринята Ф. Лондоном и Г. Лондоном в 1935 г. [149]. Эта теория имела целью, не вникая в микроскопические причины сверхпроводимости, записать в математической форме основные экспериментальные факты отсутствие сопротивления и эффект Мейснера. [c.284]

Глубина проникновения и длина когерентности появляются как естественные следствия теории основного состояния теории БКШ. Уравнение Лондонов (12.13) получено для магнитных полей, медленно меняющихся в пространстве. Таким образом, основной эффект сверхпроводимости —эффект Мейснера — получается естественным путем ). [c.447]

КРИТИЧЕСКАЯ ТЕМПЕРАТУРА НЕЗАТУХАЮЩИЕ ТОКИ ТЕРМОЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ЭФФЕКТ МЕЙСНЕРА КРИТИЧЕСКИЕ ПОЛЯ ТЕПЛОЕМКОСТЬ ЭНЕРГЕТИЧЕСКАЯ ЩЕЛЬ УРАВНЕНИЕ ЛОНДОНОВ СТРУКТУРА ТЕОРИИ БКШ РЕЗУЛЬТАТЫ ТЕОРИИ БКШ ТЕОРИЯ ГИНЗБУРГА — ЛАНДАУ КВАНТОВАНИЕ ПОТОКА МИКРОСКОПИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ И НЕЗАТУХАЮЩИЕ ТОКИ ЭФФЕКТЫ ДЖОЗЕФСОНА [c.340]

МИКРОСКОПИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ И ЭФФЕКТ МЕЙСНЕРА [c.361]

Поскольку из уравнения Лондонов следует наличие эффекта Мейснера, то ясно, что в нормальных металлах постоянная должна быть равна нулю. Чтобы показать, что теория БКШ приводит к эффекту Мейснера, вычисляют с помощью теории возмущений ядро К (г) в отличном от нуля поле и непосредственно убеждаются, что ф - [c.362]

Идеальный проводник, состоящий нз электронного газа, не испытывающего рассеяния, описывается уравнением (II), по не (I). Ф. Лондон и Г. Лондон использовали совместно уравнение (I) и раннюю теорию ускорения Беккера, Саутера и Хеллера [42] для объяснения эффекта Мейснера. Пусть у(х, у, Z, Z) —средняя скорость дрейфа электронного газа. Ускорение частицы определяется силой Лоренца [c.692]

В реальных сверхпроводниках корреляционная длина L может быть хотя и не бесконечной, но очень большой, что будет приводить к почти полному эффекту Мейснера. Если L велико по сравнению с другими фундаментальными длинами, которые входят в теорию (пинпардовским расстоянием когерентности и глубиной ироникновения л), то следует ожидать, что уравнения типов Пиппарда или Лондона будут верны с большой точностью. В чистом металле можно ожидать, что L будет порядка средней длины пробега или больше, т. е. порядка Ю слг, что действительно велико по сравнению с В хорошо приготовленных сплавах, в которых наблюдается эффект Мейснера, L, вероятно, также велико. [c.727]

До открытия эффекта Мейснера считали, что сверхпроводимость сводится просто к бесконечной проводимости и что необходимо лишь показать, яочему электроны в сверхпроводящем состоянии не рассеиваются таким образом, чтобы возникало сопротивление. Некоторые из более современных теорий, такие, как теории Гейзенберга, Борна и Ченга, также представляют собой попытку объяснить сверхпроводимость на основе стабильности токов. Главным камнем преткновения всех этих теорий является теорема Блоха, согласно которой ток в основном состоянии равен нулю (п. 1). Однако теорема Блоха неприменима к диамагнитным токам в присутствии магнит- [c.752]

Так как электроны вблизи поверхности Ферми двигаются по всем направлениям, решетка должна быть образована группой электронов из одной и той же области к-пространства, движущихся в одном и том же направлении. Движущаяся электронная решетка приводила бы к круговым токам, которые, но мнению Гейзенберга, были бы термодинамически стабильными. Обычно токи сверхпроводимости в различных доменах имели бы произвольное направление и, следовательно, не приводили бы к макроскопическому току. Эффект Мейснера в этой модели объясняется действием магнитного поля на распределение токов сверхпроводимости. Общие возражения против теории такого типа выдвинуты Лондоном ([13], стр. 142). Некоторые из отдельных выводов теории не согласуются с наблюдениями. По-видимому, наиболее важным является стремление к нулю максимума плотности тока при Т 0°К. Это указывало бы на то, что при низких температурах происходит заметное увеличение г.пубины проникновения поля, чего не было обнаружено экспериментально. С другой стороны, мы уже видели (п. 5), что предсказания двухжидкостной модели Копне, основанной в известной мере на этой теории, находятся, по всяком случае, в грубом согласии с наблюдениями. [c.753]

В последнем параграфе мы дали качественное объяснение воз-никновенню незатухающих токов в сверхпроводнике. Второе, что обязательно должна объяснить теория сверхпроводимости,— это эффект Мейснера—Оксенфельда, т. е. тот факт, что при охлаждении сверхпроводника, помешенного в магнитное поле, ниже температуры перехода Т,. магнитный поток из него вытесняется. Ввиду фундаментального значения этого эффекта мы ему посвятим следующий параграф. [c.335]

Теория Бардина — Купера — Шриффера (БКШ) П 353—362 возбужденные состояния П 357 и куперовские пары П 354—357 и незатухаюш ие токи П 364 и эффект Мейснера П 361, 362 критическая температура П 358 критическое поле П 359, 360 основное состояние II355 скачок теплоемкости П 360, 361 [c.443]

Эффект Мейснера П 345, 346 и теория БКШ П 361, 362 и уравнение Лондонов II353 [c.456]

Именно то свойство, благодаря которому сверхпроводники получили свое наименование, труднее всего поддается описанию в рамках микроскопической теории. Можно сказать, что идеальная проводимость обусловлена эффектом Мейснера, так как для того, чтобы в равновесном случае полностью экранировать макроскопическое магнитное поле, в образце должны существовать незатухающие макроскопические токи. Действительно, непосредственный микроскопический вывод существования назатухающих токов имеет некоторое сходство с выводом эффекта Мейснера. Вычисляют с точностью до линейных членов ток, обусловленный электрическим полем, и показывают, что в выражении для проводимости, зависящей от частоты, имеется член вида (34.3), отвечающий электронному газу без диссипации. Для этого достаточно доказать, что ) [c.364]

Теорема Яна — Теллера II 275 Теория Бардина — Купера — Шриффера (БКШ) II 353-362 возбужденные состояния II 357 и куперовские пары II 354—357 и незатухающие токп II 364 и эффект Мейснера II 361, 362 критическая температура II 358 критическое поле II 359, 360 основное состояние II 355 скачок теплоемкости II 360, 361 теплоемкость (электронная) при низких температурах II 360 энергетическая щель II 357 эффективное заимодействие II 357. [c.411]

Природа сверхпроводимости. Исследуя разл. возможности объяснения св-в сверхпроводников, особенно эф-Зфекта Мейснера, нем. учёные X. и 1Ф. Лондоны, работавшие в Англии, в 11934 пришли к заключению, что сверхпроводящее состояние явл. макроскопич. квант, состоянием металла. На основе этого представления они создали феноменологич. теорию, объясняющую эффект Мейснера и отсутствие сопротивления. Обобщение теорииЛон-донов, сделанное В. Л. Гинзбургом и Л. Д. Ландау (1950), позволило рассмотреть поведение сверхпроводников в сильных магн. полях. При этом было объяснено огромное кол-во эксперим. данных и предсказаны новые важные явления. Подтверждением правильности исходных предпосылок [c.659]

Теория парамагнитного эффекта, в некоторой степени соответствующая теории Лондона, была дана Мейснером [98]. Комбинация Я и на поверхности цилиндра приводит к силовым линиям, спирально расположенным относительно его оси. Мейснер предположил, что сверхпроводящие области в промежуточном состоянии более пли менее следуют друг за другом и вытягиваются вдоль силовых линий. Проводимость в этом случае должна быть сильно анизотропной, с папменьпгнм значением в направлении, параллельном полю. Кроме того, линии тока были бы спиральными и дали бы парамагнитный поток. Хотя теория и находится в качественном и даже полуколичественном согласии с экспериментом, она не дает значения критического тока (Jg). Ее дальнейшее развитие потребует, вероятно, учета поверхностной энергии. [c.750]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...