Куперовские пары размер

Вследствие того что взаимодействие, приводящее к образованию пар, слабое, размер куперовских пар, называемый длиной когерентности очень большой. Расчет показывает, что нм. [c.270]

Для сверхпроводящих частиц важным размерным параметром является величина b = bjk T , где — температура перехода в сверхпроводящее состояние. При 7 с (Ю-ь1) К о 0,1- 1 для частицы диаметром 100 А. Другим важным параметром служит длина когерентности куперовских пар электронов = Йур/лД(0), где Ур — скорость, соответствующая энергии Ферми, иД(0)— энергетическая щель при Т=0 К. Если все размеры частицы меньше о, то говорят [c.275]

Поскольку взаимодействие электронов в куперовской паре слабое, размер (длина когерентности) такой пары очень велик примерно 10 нм. Внутри области такого размера оказываются центры многих миллионов пар. Поэтому куперовские пары нельзя представлять в виде независимых частиц. Их образование - коллективный эффект. [c.239]

Поля Яд и Я могут быть определены по порядку величины из качественных соображений. Начнем с Я —поля, при котором полностью исчезает сверхпроводимость. Разрушение куперовских пар происходит вследствие их закручивания в магнитном поле. Очевидно, пара может сохраниться лишь до тех пор, пока ларморовский радиус больше ее размера, т. е, [c.356]

Как уже отмечалось в 16.9, примеси с малой концентрацией слабо влияют на термодинамические свойства сверхпроводников. Изменение этих свойств имеет относительный порядок а,1 с,, где а—атомный размер, /—длина пробега, с,—атомная концентрация. Совершенно иначе ведут себя магнитные примеси, о которых мы уже писали в 4.6, 13.7. Действие этих примесей измеряется величиной // , где —длина пробега относительно переворота спина, связанная с этими примесями. То же самое можно записать в виде ДДт Т ), где Xg = ljv—соответствующее время пробега. Связано это с совершенно различным действием обычных немагнитных (потенциальных) примесей и магнитных атомов на куперовские пары. [c.431]

Именно поэтому пара фермионов может вести себя с точки зрения статистики как бозон. Действительно, если бы энергия связи каждой пары была бы столь велика, что размеры пары оказались бы меньше среднего расстояния между частицами то в основном состоянии имелось бы N/2 бозонов, сконденсированных на одном и том же двухэлектронном уровне. Однако, как мы увидим ниже, размеры куперовской пары велики по сравнению с г,, и было бы неправильным рассматривать куперовские пары как независимые бозоны. [c.355]

Гинзбург и Ландау предположили, что сверхпроводящее состояние может быть охарактеризовано комплексным параметром порядка (г), который обращается в нуль выше Г с и величина которого определяет степень сверхпроводящего порядка в точке г при температурах ниже Т )- С точки зрения теории БКШ параметр порядка можно рассматривать как одночастичную волновую функцию, описывающую положение центра масс куперовской пары. Поскольку все куперовские пары находятся в одном и том же двухэлектронном состоянии, одной волновой функции достаточно. Так как параметр порядка не зависит от относительных координат двух электронов в паре, описание сверхпроводника с помощью г]з (г) имеет смысл только при рассмотрении тех свойств, которые мало меняются на расстояниях порядка размера пары. [c.362]

См. также Дальнодействующее взаимодействие Экранирование Куперовские пары II 354—356 грубый расчет II 369 и бозоны II 355 (с) размер II 355 (с), 356 [c.400]

Действительно, в антиферромагнетиках магн. и обменное поля осциллируют в пространстве на атомных масштабах а, характерных для пространств, изменения направления магн. моментов в антиферромагнетике (в простейшем случае моменты образуют две магнитные подрешётки и расстояние между соседними противоположно направленными моментами в подре-шётках равно примерно межатомному расстоянию в кристалле а). Сверхпроводимость же чувствует поля, усреднённые на расстоянии масштаба сверхпроводящей корреляц. длины (т. е. характерного размера куперовской пары). При этом и результирующие ноля слабы. В чистых сверхпроводниках [c.684]

Притяжение между тождеств, нуклонами в синглет-ном (спин А = 0) i-волновом состоянии приводит к аналогичному эффекту в атомных ядрах (см. Сверхтекучая модель ядра). Однако при этом оказывается, что размер формально введённой куперовской пары порядка или даже больше размера ядра (- й/1/тдг Д Ю фм, т. к, в средних и тяжёлых ядрах Д — 1 МэВ). Поэтому реально связанное состояние пары нуклонов в ядро не образуется II можно говорить только о парных корреляциях протонов и нейтронов в средних и тяжёлых ядрах. Тем не менее многие качеств, эффекты сверхтекучести в атомных ядрах проявляются. Как и в случае электронов в сверхпроводнике, изменяется одно-части чвый спектр нуклонов. Если в несверхтекучем ядре он определяется одночастичными анергиями нуклонов в среднем поле ядра (см. Оболочечная модель ядра), то при учёте корреляции энергии частичных и дырочных возбуждений вблизи поверхности Ферми нейтронов и протонов даются выражением [c.457]

Для исследования сверхироводниковых флуктуаций и дальнейшей проверки теории Соне [808] магнитное ноле не должно превышать критического значения, зависящего от размера частиц, иначе оно будет подавлять флуктуации путем разрушения куперовских пар. Следует напомнить, что теория Соне включает флуктуационныб эф- [c.276]

Таким образом, для того чтобы область применимости кла( сической теории существовала, число Гинзбурга должно бьп достаточно малым. Это условие выполняется во всей экспер ментально достижимой области для сверхпроводников, гд размер куперовской пары (- 10 см) гораздо больше посте янной решетки (около 10 см), и для сегнетоэлектриков [28] где существует диполь-дипольное дальнодействие. В этом сл) 4aeGi 10- . , [c.36]

При возникновении куперовских пар энергия системы понижается на величину энергии связи электронов в паре 2Ы = Ъ,5квТ (при Г=DK). При разрыве пары должна быть затрачена эта энергия. Поэтому спектр нормальных электронов отделен от энергетического уровня основного состояния сверхпроводника энергетической щелью размером в 2До. Ширина такой энергетической щели уменьшается с повышением температуры, при Т = она исчезает. [c.239]

При выводе лондоновских уравнений предполагалось, что сверхпроводящий ток переносится электронами. Теперь, однако, мы знаем, что носителями сверхпроводящего тока являются куперовские пары. Основное отличие заключается в том, что куперовские пары имеют конечный размер. Определить этот размер можно на основе следующих соображений, ергетический спектр квазичастиц e = [w (p—+ свидетельствует о том, что [c.307]

См. также Дальнодействуюш ее взаимодействие Экранирование Куперовские пары II354—356 грубый расчет П 369 и бозоны П 355 (с) размер П 355 (с), 356 Лазеры и определение фононного спектра П 108 [c.417]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...