Диамагнетизм проводимости в металлах

Диамагнетизм электронов проводимости в металлах Ландау диамагнетизм) присущ всем металлам, но в большинстве случаев его маскирует либо более сильный спиновый электронный парамагнетизм, либо диа- или парамагнетизм ионных остовов. [c.358]

Пара- и диамагнетизм электронов проводимости в полупроводниках. По сравнению с металлами в ПП мало эл-нов проводимости, но число их растёт с повышением темп-ры X в этом случае также зависит от Т. [c.358]

Диамагнетизм металлов. Металлы составляют значительную группу диамагнетиков (около 20). С известным приближением можно принять, что в диамагнетизме твердых и жидких металлов наряду с атомными остовами (ионами) принимают участие и валентные электроны, которые образуют газ электронов проводимости. [c.146]

Металлы первой подгруппы периодической системы (Си, Ag и Аи) тоже имеют, в основном, один электрон проводимости на каждый атом, что, в частности, можно заключить по их слабому диамагнетизму. Однозарядные ионы с четным числом электронов не имеют магнитного момента. Так как электронная оболочка ионов отлична от оболочки атомов инертного газа, то электроны проводимости могут проникать весьма далеко вглубь ионов, на что указывает высокая энергия ионизации атомов Си, Ag и Аи. Следовательно, каждый из этих ионов представляет собой значительно более глубокую потенциальную яму для электронов проводимости > чем ионы щелочных металлов. Благодаря относительно большой вероятности нахождения электронов в этой потенциальной яме> [c.9]

Ввиду того что j есть разность токов, возникает вопрос о знаке. Его можно решить на основании следующего рассуждения. Внешнее магнитное поле вызывает закручивание электронных орбит, что в свою очередь приводит к появлению в объеме металла дополнительного поля, противоположного внешнему (диамагнетизм, гл. X). Однако ток, образуемый электронами скачущих траекторий, противоположен диамагнитному току объемных электронов, а поэтому всегда дает парамагнитный эффект, т. е. магнитное поле параллельное внешнему. Если постоянное поле Я = Яв+ больше переменного Hi, то в оба полупериода общее поле направлено в одну сторону (рис. 7.7 а и б) и среднее поле параллельно этому полю. Если же Н > Н, то картина меняется. В один полупериод поле, создаваемое электронами скачущих орбит, направлено в одну сторону (рис. 7.7 а), а в другой полупериод—в противоположную сторону (рис. 7.7 в). Среднее по времени поле определяется тем, в какой полупериод ток, или, иначе говоря, эффективная проводимость, будет больше. Это зависит от соотношения между и I. Если то, согласно [c.130]

Первое представление, которое глубоко разработано в работе Лондона 1), приводит к заключению, что сверхпроводник не только обладает высокой электрической проводимостью, но он также является средой, в которой магнитный поток равен иулю, что проявляется в очень большом диамагнетизме. Более того, энтропия, связанная со сверхпроводящим состоянием, ненормально мала по сравнению с энтропией металла в его нормальном состоянии. Хотя эти необычные магнитные характеристики сверхпроводников и не так наглядны, как электрические свойства, теоретическое значение их не менее важно. Детальное рассмотрение работ этого направления читатель может найти в статье Лондона. [c.574]

ЛАНДАУ диамагнетизм — диамагнетизм систелш подвижных носителей зарядов (напр., электронов проводимости в металлах). Предсказан Л. Д. Ландау в 1930. Л. д. представляет собой чисто квантовый аффект, обусловленный квантованием орбитального движения заряж. частиц в магн. поле (квантуется энергия движения в плоскости, перпендикулярной полю, см. Ландау уровни). Л. д. связан С тем, что при помещении заряж. частиц в магн. поле траектории свободного движения частиц искривляются и возникает добавочное магн, поле, противоположное внеш. полю, т. е. у системы заряж. частиц появляется добавочный диамагн. момент. Л. д. заметно проявляется при низких темп-рах (ниже темп-ры вырождения) и может наблюдаться в вы-рождепном газе свободных электронов и у электронов проводимости в металлах, полуметаллах и полупроводниках. В простейшей модели вырожденного газа электронов проводимости в твёрдом теле с квадратичным законом дисперсии (е, р и пг — энергия, [c.571]

Наблюдение и однозначная интерпретация П. п. затруднены присутствием соизмеримых вкладов — диамагнетизма ионов и электронов проводимости в простых металлах и ванфлековского парамагнетизма в переходных металлах. Ряд явлений — электронный парамагн. резонанс, гиромагн. явления и сдвиг Найта — помогает выделить П. п. из общей намагниченности и исследовать его зависимость от темп-ры и магн. ноля. [c.550]

Соединения, для которых определяются жайтовские сдвиги, следует подбирать с учетом существования химических сдвигов. Химические сдвиги существуют в металлах и связаны с вкладами от ионныж остовов ж за счет диамагнетизма электронов проводимости, однако эти сдвигж обычно очень малы по сравнению с найтовским сдвигом. [c.193]

Явление диамагнетизма связано со стремлением электрических зарядов частично экранировать внутреннюю часть объема тела от действия внешнего магнитного поля. Из теории электромагнитных явлений нам известен закон Ленца, согласно которому при изменении магнитного потока, пронизывающего электрический контур, в контуре возникает индуцированный электрический ток такого направления, что создаваемое им магнитное поле противодействует исходному изменению магнитного потока. В контуре, не обладающем электросопротивлением, например сверхпроводящем контуре или контуре, образуемом электроном, движупдимся в атоме по своей орбите, индуцированный ток также сохраняется до тех пор, пока существует поле. Магнитное поле, создаваемое индуцированным током, противоположно внешнему магнитному полю, а магнитный момент, связанный с этим током, и есть диамагнитный момент. Даже в нормальных металлах всегда имеется вклад в магнитный момент от электронов проводимости, и этот диамагнетизм не разрушается столкновениями электронов. [c.515]

Электроны проводимости вносят в восприимчивость нормального металла вклад Хс. в> а вклад, связанный с диамагнетизмом заполненных оболочек ионных остатков, равен Х1оп Пусть восприимчивость электронов проводимости определяется формулами для восприимчивостей Паули и Ландау газа свободных электронов покажите, что в этом случае [c.284]

Магнитные свойства. При достаточно высоких темп-рах все Т. т. диамагнитны либо парамагнитны. В первом случае вектор намагниченности М= = кН, направленный против магн. поля JET,— результат общей прецессии всех эл-нов Т. т. в магн. поле (см. Лармора прецессия, Диамагнетизм). Диамагн. восприимчивость атомов х пропорц. среднему квадрату расстояния эл-нов от ядра. Эл-ны проводимости благодаря квантованию их движения в плоскости, перпендикулярной Н, также вносят вклад в ч, причём у металлов он того же порядка что магн. восприимчивость ионного остова Ландау диамагнетизм). [c.737]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...