Фазовый синхронизм (согласование

Фазовый синхронизм (согласование фаз) 46, 75, 100 [c.258]

В [8.30] для получения очень коротких волн было применено два нелинейных оптических процесса преобразования высших порядков. Как уже упоминалось, эффективность преобразования при таких процессах весьма мала. Для хотя бы частичной компенсации связанного с процессом преобразования уменьшения мощности в этом эксперименте не только повышалась мощность основной волны, но и применялся согласованный усилитель после первого каскада преобразования частоты. Исходными являлись импульсы лазера на красителе длительностью б ПС с длиной волны 579 нм. После прохода через три усилительных каскада эти импульсы преобразовывались в парах стронция в третью гармонику с длиной волны 193 нм. Затем маломощные ультрафиолетовые импульсы усиливались тремя последовательными усилителями на основе ArF -эксимерного лазера и их мощность доводилась от З-Ю до 4-10 Вт. Вследствие широкой полосы эксимерного усилителя длительности импульсов в процессе усиления увеличивались лишь незначительно. Наконец, при помощи полученных ультрафиолетовых импульсов в водороде генерировались третья (Я=64 нм) или пятая (Я = 38 нм) гармоники. Для подбора дисперсионных соотношений и, следовательно, удовлетворения условия фазового синхронизма к водороду в качестве буферного газа примешивался аргон. Мощность третьей гармоники достигла 20 кВт при длительности импульсов 10 пс. [c.286]

Для измерения температуры фазового согласования при некритическом синхронизме пучок лучей ИАГ Nd-лазера фокусировался в объеме кристалла. Температурная зависимость генерации гармоники для луча, пада- [c.246]

В опытах Франкена генерация гармоник была очень слабым эффектом, кпд удвоения (относит, мощность гармоники) й 10 . Однако уже к нач. 1963 кид оптич. удвоителей достигали 20—30%. Решающую роль в этом сыграли реализация условий фазового синхронизма, согласование фазовых скоростей волн нелинейной поляризации и гармоники, осуществляющееся при 2к /с2 и приводящее к синфазному сложению полей гармоники, генерирующихся в разл. участках нелинейной среды. Т. о., даже в условиях, когда локальный нелинейный эффект мал (х 1, нл лин)> [c.293]

Выражение (10.3.13) выведено для случая, когда волны накачки и А2 поляризованы вдоль медленной оси, а и Л вдоль быстрой оси. Существует множество других комбинаций, для которых А/с отрицательно и, следовательно, возможно согласование фаз. Соответствующий частотный сдвиг можно получить из (10.3.6), взяв Акцг из (10.3.4), где Attj (j = 1 -4) заменено на Аи или Ап в зависимости от поляризации волны. В табл. 10.1 приведены пять комбинаций взаимодействующих волн, для которых в двулучепреломляющих световодах может выполняться условие фазового синхронизма [20]. В последней колонке приведены величины сдвига частоты для [c.298]

Нелинейные свойства. Определение угла фазового синхронизма 0фс и температурной зависимости выхода второй гармоники для кристалла BajLiNbsOis были проведены на образце в форме кубика с длиной ребра 5 мм [12]. В качестве источника излучения использовался непрерывный ИАГ Nd-лазер, излучающий свет с Я = 1,064 мкм с гауссовым распределением интенсивности в профиле луча. Угол фазового согласования 0фс при 24°С составил 76,8°. [c.246]

В работе [1] на основе решения (37.11) нроаналн-зированы различные интересные для приложений частные случаи граничных условий как при точном согласовании фазовых скоростей, так и нри постоянных расстройках фазового синхронизма волн. При больших расстройках фазового синхронизма нелинейное взаимодействие волн существенно ослабляется и носит осцил-ляционный характер. [c.119]

Основные черты метода активной спектроскопии были рассмотрены 9 4.3. Одним из условий получения максимального сигнала является выполнение условия фазового синхронизма Ак - — 2ki + 2 = 0. В конденсированных средах из-за наличия линейной дисперсии среды Ак Ф О при коллинеарном распространении волн. Однако в не слишком плотных прозрачных газах, где дисперсия показателя преломления достаточно мала, волны нжачки могут эффективно взаимодействовать и при коллинеарном распространении, поскольку в этом случае, как правило, AkL 1 при L 10—100 см. Более того, использование острой фокусировки пучков в объем с длиной Ь / ог тг/АА вообще снимает вопрос о необходимости согласования фаз коллинеарных взаимодействующих пучков. [c.283]

Вскоре с помощью этого метода согласования фаз были достигнуты эффективности ГВГ, составляющие для импульсных лазеров 10—50%, и получены вторые гармоники от маломощного гелий-неонового лазера (6328 А и 1,15 мкм) непрерывного действия. Таким образом, к двум сформулированным выше требованиям, определяющим полезность нелинейного оптического материала, добавилось еще одно, а именно наличие у кристалла двулучепреломления, причем достаточно сильного, так чтобы можно было выполнить условия фазового синхронизма. Взглянув на таблицы в приложении И, можно заметить, что некоторые материалы с высокими нелинейными коэффициентами (например, арсенид галлия) не обладают двулучепреломлением, что сильно ограничивает их применение в нелинейной оптике. Поэтому, как мы увидим дальше, многие из огромного количества работ, посвященных исследованию нелинейных материалов, были направлены на создание двулучепреломляющих материалов с нелинейностями, типичными для арсенида галлия. [c.95]

Условие (1.72) есть услоазие равенства фазовых скоростей волны нелинейной поляризации и рожденных ею электромагнитных волн (условие пространственной синфазности). Более распространенное, хотя и менее точное, название — условие синхронизма. Накопление нелинейного эффекта при согласовании фазовых скоростей и Ес называется явлением синхронизма. [c.27]

Для численной оценки качества нелинейного кристалла используется понятие эффективной длины взаимодействия, которая может быть меньше или равна длине кристалла в направлении распространения взаимодействующих волн [37, 111]. Величина эффективной длины определяется следующим образом. Мощность второй гармоники в идеальном кристалле пропорциональна величине sin2(V2A -L)/(V2A - ) где Ай — фазовая расстройка, являющаяся обычно функцией температуры или угла, L — длина кристалла. Если ограничиться рассмотрением кристаллов типа ниобата лития, в которых для согласования фаз используется температурная перестройка, то можно ввести понятие температурной ширины синхронизма М — это темпера- [c.103]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...