Фазовый синхронизм (согласование взаимодействий

В работе [1] на основе решения (37.11) нроаналн-зированы различные интересные для приложений частные случаи граничных условий как при точном согласовании фазовых скоростей, так и нри постоянных расстройках фазового синхронизма волн. При больших расстройках фазового синхронизма нелинейное взаимодействие волн существенно ослабляется и носит осцил-ляционный характер. [c.119]

Выражение (10.3.13) выведено для случая, когда волны накачки и А2 поляризованы вдоль медленной оси, а и Л вдоль быстрой оси. Существует множество других комбинаций, для которых А/с отрицательно и, следовательно, возможно согласование фаз. Соответствующий частотный сдвиг можно получить из (10.3.6), взяв Акцг из (10.3.4), где Attj (j = 1 -4) заменено на Аи или Ап в зависимости от поляризации волны. В табл. 10.1 приведены пять комбинаций взаимодействующих волн, для которых в двулучепреломляющих световодах может выполняться условие фазового синхронизма [20]. В последней колонке приведены величины сдвига частоты для [c.298]

Основные черты метода активной спектроскопии были рассмотрены 9 4.3. Одним из условий получения максимального сигнала является выполнение условия фазового синхронизма Ак - — 2ki + 2 = 0. В конденсированных средах из-за наличия линейной дисперсии среды Ак Ф О при коллинеарном распространении волн. Однако в не слишком плотных прозрачных газах, где дисперсия показателя преломления достаточно мала, волны нжачки могут эффективно взаимодействовать и при коллинеарном распространении, поскольку в этом случае, как правило, AkL 1 при L 10—100 см. Более того, использование острой фокусировки пучков в объем с длиной Ь / ог тг/АА вообще снимает вопрос о необходимости согласования фаз коллинеарных взаимодействующих пучков. [c.283]

Для численной оценки качества нелинейного кристалла используется понятие эффективной длины взаимодействия, которая может быть меньше или равна длине кристалла в направлении распространения взаимодействующих волн [37, 111]. Величина эффективной длины определяется следующим образом. Мощность второй гармоники в идеальном кристалле пропорциональна величине sin2(V2A -L)/(V2A - ) где Ай — фазовая расстройка, являющаяся обычно функцией температуры или угла, L — длина кристалла. Если ограничиться рассмотрением кристаллов типа ниобата лития, в которых для согласования фаз используется температурная перестройка, то можно ввести понятие температурной ширины синхронизма М — это темпера- [c.103]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...