Линейная теория ионных кристалло

Линейная теория ионных кристаллов [c.450]

В 7.2 и 7.3 представлена общая нелинейная феноменологическая модель с соответствующими нелинейными полевыми и определяющими уравнениями, не зависящая от типа рассматриваемого кристалла. В 7.4 приведены линейные уравнения для упругих ионных кристаллов и показана их обоснованность с точки зрения динамики решеток. В 7.5—7.8 рассматриваются приложения линейной теории, когда введение градиентов поляризации существенно особое внимание здесь уделяется поверхностным эффектам ц эффектам пограничных слоев. В 7.9 даны линеаризованные уравнения для кристаллов сегнетоэлектрика, поведение которых характеризуется наличием постоянной электрической поляризации. [c.434]

Подводя ИТОГИ, скажем, что длинноволновое приближение динамики решеток ионных кристаллов на основе модели оболочка — сердцевина снова приводит к основным полевым уравнениям линейной теории упругих диэлектриков с градиентами поляризации в числе основных параметров. Кроме того, такой [c.465]

На всех трёх этапах развития теории теплоёмкости (Эйнштейн, Дебай и Борн — Карман — Блэкмен) делалось предположение о том, что междуатомные силы подчиняются закону Гука. В настоящей главе мы также будем ограничиваться этим приближением. Однако на кривых удельной теплоёмкости им не охватываются некоторые детали, которые обусловлены двумя причинами ангармоническим членом в силах взаимодействия и тепловым возбуждением электронов. Подробнее эти вопросы будут изложены позднее. Можно думать, что ангармонический член во взаимодействии обусловливает следующие явления а) аномальные пики на кривых удельной теплоёмкости молекулярных кристаллов типа твёрдого метана и ионных кристаллов, в частности, хлористого аммония б) часть отклонения от закона Дюлонга и Пти при высоких температурах. Электронное взаимодействие, несомненно, в свою очередь ответственно за а) линейную температурную зависимость удельной теплоёмкости некоторых металлов вблизи абсолютного нуля, б) аномальные пики на кривых удельной теплоёмкости ферромагнитных металлов и парамагнитных солей и в) часть отклонений от закона Дюлонга и Пти при высоких температурах-.-в частности те, которые наблюдаются у металлов переходной у пы. [c.114]

Простейшая линейная теория электроупругости получается, если пренебречь однородными напряжениями (а = 0), инерцией поляризации ( = 0) и градиентами поляризации. Единственное остающееся электромеханическое взаимодействие представляется коэффициентом ки (пьезоэлектричество). Если материал имеет центральную симметрию, то и этот эффект исчезает (см. гл. 4). В противоположность этому линейные уравнения (7.4.17) допускают существование линейного электромеханического взаимодействия (представленного коэффициентом йкщ) даже в материалах с центральной, симметрией, например для галогенов щелочных металлов. Заметим, что тензорные коэффициенты Ьцм и цы в соотношениях (7.4.17) —не Гуковские тензоры (т. е. они не имеют некоторых свойств симметрии коэффициентов Сцк1)- Далее ( 7.5—7.9) мы будем предполагать, что а = О и что для ионных кристаллов нет необходимости учитывать инерцию поляризации Р. Здесь мы рассмотрим только два широких класса материалов с центральной симметрией (кубические кристаллы с центральной симметрией и изотропные материалы). [c.452]

При анализе явления Зеемана в спектрах некубических кристаллов удобно различать два случая Яо С и Яо 1 С , где С — главная ось порядка п. При //о С для изолированных спектральных линий наблюдаются простые симметричные картины расщепления (линейный эффект Зеемана). Зная параметры кристаллического поля (из данных ЭПР или из оптических данных), моншо рассчитать, действуя обычными методами теории возмущений, величины расщепления уровней, связанных с исследуемыми оптическими переходами и имеющими вырождение не выше двухкратного. На основании сравнения g -факторов наблюдаемого и вычисленного может быть сделано заключение о том, с каким уровнем изолированного иона связан данный штарковский подуровень. Однако, такой анализ, в ряде случаев весьма сложен по той причине, что в слабых кристаллических полях (например, сравнительно слабые поля этилсуль-фатов редких земель) редко встречаются изолированные уровни, расщепление которых в сравнительно сильных магнитных полях было бы свободно от взаимодействия с соседними уровнями. [c.100]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...