Бете — Пайерлса приближение

Белые карлики звезды 255 Бернулли уравнение 120 Бете — Пайерлса приближение 375— 379 [c.512]

Приближение Бете — Пайерлса 375 [c.375]

ПРИБЛИЖЕНИЕ БЕТЕ - ПАЙЕРЛСА [c.375]

Приближение Бете — Пайерлса представляет собой усовершенствование приближения Брэгга — Вильямса в этом приближении более точно учитывается специфика ближнего порядка. [c.375]

В приближении Брэгга — Вильямса принимается, что N= = М 1Ыу, т. е. не учитывается возможность локальных корреляций между спинами. В приближении Бете—-Пайерлса это соотношение [c.375]

Приближение Бете — Пайерлса 377 [c.377]

Свободная энергия отталкивания 1 атомов типа г была получена применением метода Бете—Пайерлса [63, 65— 68] к специальному случаю (110)-плоскости решетки никеля. Первое приближение, включающее в рассмотрение отталкивание только между первыми ближайшими соседями на (110)-плоскости, рассматривается ниже. Подставляя из уравнения (5.Юг) [c.62]

Сравним теперь уравнение (9.102) с тем, что получается в приближении среднего поля (9.100). Ясно видно, что стандартный вопрос об учете флуктуаций локальных атомных конфигураций обойти невозможно такую случайную переменную, как локатор, нельзя заменять средним ее значением. Заметим в связи с этим, что метод когерентного потенциала, хотя бы и обобщенный на кластеры конечного размера, не позволяет воспроизвести точную плотность состояний даже для одномерной системы. В этом отношении теория возбуждений в решетке с беспорядком замещения более сложна, чем теория переходов от порядка к беспорядку ( 5.4), в которой кластерный метод Бете — Пайерлса дает точное решение задачи как для линейной цепочки, так и для любой правильной решетки с большим координационным числом. [c.415]

Приближение Бете — Пайерлса 401 [c.583]

Поэтому его решение, как и в полуфеноменологической теории фазовых переходов Ландау (см. том I, 6, п. и)), приводит к конечному скачку теплоемкости, т. е. приближение Бете, как и приближение Брегга—Вильямса, описывает фазовый переход, связанный с исчезновением дальнего порядка, как фазовый переход второго рода. Не уточняя далее деталей этого перехода, приведем только фафики теплоемкости, получаемые в этих приближениях (рис. 144). Конечно же, изображенное на этом рисунке температурное поведение те- рис. 144. Характер температурной зависи-пЛоемкости существенно не дотягивает до А- мости темплоемкоаи изинговской системы кривой. От полуфеноменологических теорий согласно приближениям Брегга—Вильямса не следует ожидать подобных триумфальных (1) и Бете—Пайерлса (2) (число ближай-резгуЛьтатов. Однако анализ изинговской си- соседей с = 12) стемы, проведенный на основе простых в техническом отношении и вполне физических приближений Брегга—Вильямса и в особенности Бете показал, что если фазовый переход в дискретной системе связан с исчезновением при критической температуре дальнего порядка, то крутизна фафика теплоемкости в области критической точки и ее поведение в надкритической области существенно определяются ближним упорядочением в системе. [c.349]

График удельной теплоемкости приведен на фиг. 121, где для сравнения показаны также результаты, полученные в приближениях Брэгга—Вильямса и Бете — Пайерлса Из (17.138) и (17.145) можно видеть, что внутренняя энергия непрерывна при 7 = 7 . Таким обра- [c.411]

В самом деле, каждой новой вершины можно достичь z — у способами. Это удобная модель блужданий без самопересечений в регулярной решетке она имеет фундаментальное значение для. многих теоретических проблем ( 7.7). Исходя из этой модели и воспроизводя соображения Пайерлса из 2.4, легко получить приближенное выражение для критической температуры, ниже которой упорядоченная фаза в решетке Бете должна быть устойчивой относительно образования цепочек с перевернутыми спи-иами. [c.185]

Для дальнейшего упрощения вычислений имеется только одна возможность — вернуться к локальному скалярному когерентному потенциалу, т. е. к одноузельной теории. По аналогии с приближением Бете — Пайерлса в теории переходов от порядка [c.401]

Рис. 248. Характер температурной зависимости теплоемкости изинговской системы согласно приближениям Брегга—Вильямса (1) и Бете— Пайерлса (2) (число ближай-ших соседей с=12)

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...