Рекомбинация при двойном столкновении

Непрерывное верхнее состояние. Так же как и для двухатомных молекул, непрерывный спектр испускания может возникать в результате рекомбинации, сопровождающейся излучением света при двойном столкновении двух частей молекулы. Если две части, скажем X - - У7, сближаются в соответствии с потенциальной поверхностью возбужденного состояния, электронный переход в основное состояние может быть в продолжении всего времени столкновения. А так как кинетическая энергия сталкивающихся частиц не квантована, испускается непрерывный спектр, соответствующий образованию молекулы непрерывный спектр рекомбинации). Коротковолновый предел этого непрерывного спектра является нижним пределом энергии диссоциации, если две сталкивающиеся частицы были в своих основных состояниях. [c.468]

Обращенная предиссоциация рекомбинация при двойном столкновении. [c.485]

Как указывалось раньше, обращение простой диссоциации, которая ведет к рекомбинации с излучением при двойном столкновении, представляет собой очень редкое явление. Приблизительно только одно из 10 благоприятных двойных столкновений ведет к излучению, а поэтому и к рекомбинации. Подобным же образом обращение случая I или II предиссоциации — очень редкое явление, и для многоатомных молекул до сих пор не было однозначно установлено ни одного примера или исследования диффузных спектров рекомбинации 1). Возможно, что обсуждавшаяся ранее реакция [c.486]

ДОЛЯ тройных столкновений равна 10 . Из того факта, что почти каждое тройное столкновение приводит к рекомбинации, а к рекомбинации с излучением приводит только каждое десятитысячное или миллионное двойное, столкновение, следует, что нри атмосферном давлении тройные столкновения примерно в 100 раз более эффективны при рекомбинациях, чем двойные [c.492]

Если в процессе рекомбинации может быть обращение предиссоциации, то это означает, что продолжительность (т) столкновения увеличивается, по крайней мере, когда энергия имеет определенное значение, а поэтому возрастает выход для рекомбинации при двойных и тройных столкновениях. Если излучательный переход, участвующий в рекомбинации при обращении предиссоциации, разрешен, отношение выходов рекомбинации при двойном и тройном столкновениях то же самое, что и для случая, когда многоатомная молекула рассматривается как двухатомная однако, если излучательный переход запрещен или имеется колебательный переход в инфракрасной o6,iia-сти, выход рекомбинации при двойном столкновении при данном давлении сильно снижается, в то время как рекомбинация при тройных столкновениях не изменяется. В любом случае, когда плотность уровней высока, продолжительность всех двойных столкновений возрастает настолько, что даже при довольно низких давлениях столкновение с третьей частицей (или стенкой реакционного сосуда), а поэтому и рекомбинация будет почти неизбежной в течение этого двойного столкновения, т. е. почти все двойные столкновения являются также тройными столкновениями. [c.492]

Ясно, что в условиях достаточно низких давлений рекомбинации при двойных столкновениях доминируют над рекомбинациями при тройных столкновениях, но для молекул с восьмью или более атомами такие давления являются чрезвычайно низкими — менее чем 10 мм рт. ст. В то время как при изучении выходов реакций в условиях промежуточных давлений следует учитывать оба параллельных механизма, при более высоких давлениях рекомбинациями при двойных столкновениях можно пренебречь, хотя они в действительности происходят и вызывают испускание некоторого количества света. [c.492]

Для более полного понимания процесса тройного столкновения следовало бы рассмотреть потенциальную поверхность для системы, включающей третью частицу. Но такая система имеет слишком много степеней свободы и не удобна для графического изображения. Тем не менее можно в качестве модели использовать трехатомную систему. Рассмотрим, например, рекомбинацию атомов С и О, когда третьей частицей является другой атом О. Если ограничиваться движением по прямой линии, можно для анализа использовать предыдущую фиг. 163. При тройном столкновении фигуративная точка начинает свое движение с плато при правой вершине. В зависимости от начального направления (и скорости), фигуративная точка войдет в одну из долин, совершая довольно интенсивное колебательное движение около основания долины, и выйдет из нее. Этот тин траектории полностью соответствует образованию колеблющейся молекулы СО. Тот же результат получается, если фигуративная точка вначале входит в чашу, соответствующую молекуле СОг-Тем самым в классическом случае практически каждое тройное столкновение приводит к рекомбинации. Только такие столкновения, нри которых фигуративная точка двигалась бы при больших Га параллельно оси (или при больших Г1 — параллельно оси Гг), но должны приводить к образованию СО, так как фигуративная точка возвращается в таком случае на плато. Для того чтобы тройное столкновение привело к рекомбинации, с точки зрения квантовой теории необходимо выделение третьей частицей по крайней мере одного кванта, а чтобы это произошло, должно иметься в соответствии с классической моделью достаточное отклонение фигуративной точки на фиг. 163 от линейного движения. Из модели видно, что вследствие возможности движения по фигурам Лиссажу продолжительность тройного столкновения может быть много большей, чем если бы имелись только отталкивательные потенциальные области. Это происходит совершенно аналогично увеличению времени двойного столкновения, о чем уже говорилось ранее. [c.493]

Рассмотрим работу полупроводникового лазера применительно к положительно смещенной N-p-P двойной гетероструктуре, представленной на рис. 9.12. Для того чтобы смоделировать поведение такой структуры при положительном смещении, допустим, что свободные электроны в активном слое р-области находятся в тепловом равновесии со свободными электронами в iV-области. Это предполагает, что процессы столкновения и рекомбинации, которые поддерживают распределение по уровням, идут настолько интенсивно, что ни высокая плотность тока, ни оптическое излучение не вносят заметных искажений. Тогда вероятность того, что в активной области зона проводимости будет заселена, определяется разницей энергии рассматриваемого состояния Ва и уровня Ферми в iV-области е/ л - Вероятность определяется функцией Ферми (см. (7.2.3)) [c.270]

Эффективность этого процесса была определена Кауфманом [663] и Фонти-ном, Мейером и Шиффом [392], которые нашли, что может быть только одна рекомбинация на 10 —10 столкновений. Такой низкий выход следует ожидать для рекомбинации при двойном столкновении, если время излучения 10" сек, в то время как продолжительность столкновения порядка 10 сек. [c.468]

Несколько непрерывных спектров, наблюдаемых в пламенах, были отнесены к рекомбинации, сопровождающейся излучением света при двойном столкновении. Нанример, непрерывный спектр, наблюдавшийся Джеймсом и Сагденом [621] в водородном пламени, когда присутствовали следы щелочных элементов (]V1), был отнесен к процессу [c.469]

Инверсия (обращение) процесса предиссоциации—это процесс рекомбинации. Ранее обсуждались непрерывные спектры испускания, которые соответствуют переходу из нестабильного (непрерывного) верхнего состояния в стабильное основное состояние и нредставляют собой инверсию непрерывного спектра поглощения. Аналогично инверсия диффузного спектра поглощения была бы диффузным спектром испускания, а непрерывный спектр испускания подобным же образом соответствовал бы процессу рекомбинации (с излучением) при двойном столкновении. [c.485]

Рекомбинация 445, 468, 487 внутренняя 462 выход 468, 487, 490, 492 при двойном столкновении 485, 491 тройном столкновении 491 Реннера — Теллера расщепление см. Расщепление Реннера — Теллера Реннера — Теллера состояния 212 Ридберга формула 27, 69, 350 Ридберговские переходы 149, 434 [c.748]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...