Процесс истечения из неограниченного

Формулу (10.20) используют для исследования процессов истечения при постоянных начальных параметрах р , истекающего вещества (истечение из резервуара неограниченной вместимости). Процессы истечения из резервуара ограниченной вместимости рассмотрены в работе [49]. [c.107]

Из рис. 1.1 ВИДНО, ЧТО система (элемент) начинает свою работу в момент /=0 и, проработав случайное Бремя т, выходит из строя в момент t = i]=x. В этот момент система (элемент ) мгновенно восстанавливается (заменяется новой) и снова начинает работать случайное время Т2. По истечении этого времени система (элемент) выходит из строя в момент t = У.2 = Х + Х<1 II вновь мгновенно восстанавливается. Процесс продолжается неограниченно. [c.25]

Как известно, процесс истечения из полости постоянного объема вообще занимает большее время, чем процесс наполнения этой же полости из резервуара неограниченного объема, так как в первом случае давление в полости, из которой идет истечение, непрерывно [c.78]

Уравнение (1.37) характеризует процесс истечения сжатого воздуха из полости переменного объема. Найдем значения П и П удельной энергии газа в уравнении (1.36). Рассмотрим процесс истечения газа из резервуара неограниченного объема, параметры которого р , 7 , постоянны (рис. 1.9, а), в среду с более низким давлением. Энергия вытекающего газа складывается из его внутренней энергии и работы, затраченной на вытеснение газа из резервуара [c.27]

Рассмотрим процесс истечения газа из неограниченного объема через короткую трубу в среду с меньшим давлением, параметры газа Pм поддерживаются постоянными (см. рис. 1.9, а). При- [c.31]

Расход воздуха при истечении из ограниченного объема определяем по формуле, аналогичной формуле (1.56), полученной при рассмотрении процесса истечения из неограниченного объема [c.37]

Рис. 8.1. Схема процесса истечения из сосуда неограниченного объема

Всякая вязкоупругая система является динамической системой однако ее движение происходит достаточно медленно, в связи с чем в расчетах силами инерции, как правило, пренебрегают. При квазистатической постановке задачи по истечении некоторого промежутка времени процесс деформирования может завершиться хлопком , чему соответствует либо неограниченное увеличение прогиба, либо его скорости. Этот момент времени называют критическим / . Систему считают устойчивой при t[c.497]

Пусть в начальный момент времени t = О однородный политропный газ с показателем адиабаты 7, 1 < 7 < 3, и скоростью звука q = 1 покоился внутри бесконечного двугранного угла, сечение которого B QA в плоскости xi,x2 изображено на рис. 1, где Q0 — биссектриса угла B QA. Стенка QB в момент t = О мгновенно убирается, так что начинается истечение газа в вакуум, а стенка QA начинает с нулевой начальной нормальной скоростью по некоторому закону вдвигаться в газ, так что вдали от точки Q плоский слой единичной толщины, ограниченный линиями QA и Х2 = О, в момент t = 1 неограниченно сжимается в процессе безударного сжатия [Г. [c.414]

Строятся решения двумерных нестационарных автомодельных задач о неограниченном безударном сжатии и разлете в вакуум идеального газа, покоящегося в начальный момент времени внутри призм и конусообразных тел при постоянных плотности и давлении. Поля течений строятся частично при помощи классов точных решений нелинейного уравнения для потенциала скоростей, а частично путем численных расчетов, в частности, методом характеристик. Исследуются особенности постановок краевых задач для конических нестационарных течений. Строятся аналитически приближенные законы управления движением сжимающих поршней. Найдены степени кумуляции энергии, плотности и показано, что описанные неодномерные процессы сжатия энергетически выгоднее, чем процесс сферического сжатия для получения локальных сверхвысоких плотностей вещества. Для задач об истечении в вакуум из конуса строятся фронты истечения с точками излома. [c.437]

В то же время оценки предельных степеней кумуляции плотности и энергии [2], а также оценки параметров соответствующих экономичных процессов сжатия требуют рассмотрения более общих классов решений. Подробному анализу одного из таких классов точных решений [2], уже обладающему в общем случае свойством движений с однородной деформацией, и посвящена предлагаемая работа. Кроме задач неограниченного плоского и осе симметричного безударного сжатия, при помощи этого же класса течений решается задача об истечении газа в вакуум из неограниченного конуса. [c.437]

На следующем участке хода (1 — у — Р) Нщ происходит предварение выпуска энергоносителя из )5ижней полости цилиндра. Процесс представляет собой истечение энергоносителя из резервуара ограниченной переменной вместимости через переменное сечение (нижние окна золотниковой втулки) в полость постоянного давления и неограниченного объе.ма (выпускной трубопровод). На основе экспериментальных данных можно принять, что пара летры энергоносителя, оставшегося в нижней полости цилиндра, в процессе истечения продолжают изменяться по кривой расширения pV = onst, которая будет продолжение.м ранее проведенной кривой [c.369]

Если при истечении давление в сосуде остается постоянным р = onst), то такой сосуд называют сосудо.ч неограничен-Рис. 123. Схема процесса ной емкости. Если же р при истечении истечения падает, то говорят об истечении из сосуда [c.194]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...