Поправка на неидеальность газа

Поправка на отклонение свойств термометрического вещества от свойств идеального газа. Значения коэффициентов а , а р и температур 1р, Т , Т и Тр, вычисленные приведенными выше методами, зависят от свойств термометрического газа и от величины давления в точке плавления льда. Для введения поправки на неидеальность газа с целью вычисления термометрического коэффициента идеального газа а=1/7 о, термодинамической температуры по стоградусной шкале / и соответствующей температуры по шкале Кельвина Т находят пределы, к которым стремятся величины коэффициентов и температур, когда давление в точке плавления льда стремится к нулю см. формулы (59) — (63)]. По этому вопросу имеется обширная литература (см. [14]). [c.71]

Выше было отмечено, что прямых измерений величин коэффициента Джоуля не производилось (см. [15]). Кроме того, поправки на неидеальность газа, вычисленные по измеренным значениям коэффициента Джоуля — Томсона, не всегда совпадают с поправками, вычисленными с помощью второго вириаль-кого коэффициента [16]. [c.74]

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКАЯ ТЕМПЕРАТУРА ТОЧКИ ПЛАВЛЕНИЯ ЛЬДА ПО ДАННЫМ НОВЫХ ИЗМЕРЕНИЙ АЗОТНЫМ ГАЗОВЫМ ТЕРМОМЕТРОМ В МАССАЧУСЕТСКОМ ТЕХНОЛОГИЧЕСКОМ ИНСТИТУТЕ ПОПРАВКИ НА НЕИДЕАЛЬНОСТЬ ГАЗА ВВОДИЛИ. ИСПОЛЬЗУЯ ЗНАЧЕНИЯ ВЕЛИЧИНЫ Р, ПОЛУЧЕННЫЕ ДРУГИМИ АВТОРАМИ (Обозначения те же, что и в табл. 2 использованные значения величины приведены в табл. 1) [c.196]

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКАЯ ТЕМПЕРАТУРА ТОЧКИ ПЛАВЛЕНИЯ ЛЬДА ПО ДАННЫМ НОВЫХ ИЗМЕРЕНИЙ АЗОТНЫМ ГАЗОВЫМ ТЕРМОМЕТРОМ В МАССАЧУСЕТСКОМ ТЕХНОЛОГИЧЕСКОМ ИНСТИТУТЕ ПОПРАВКИ НА НЕИДЕАЛЬНОСТЬ ГАЗА ВВОДИЛИ. ИСПОЛЬЗУЯ ЗНАЧЕНИЯ ВЕЛИЧИНЫ Р, ПОЛУЧЕННЫЕ НЕПОСРЕДСТВЕННО ИЗ ЭТИХ ЖЕ ИЗМЕРЕНИЙ (Обозначения те же, что и в табл. 2 значения определялись из сглаженных данных для В 132,55 м рт. ст. К по среднему значению угла наклона—132,88 м рт. ст, К по взвешенному среднему значению угла наклона—133,20 м рт. ст. К [c.198]

Рис. 3.1. Принципиальная Рис. 3.2. Определение поправки схема газового термометра на неидеальность газа

Своеобразными хра-Рис. 3-2. Определение поправки нителями ЭТОЙ шкалы на неидеальность газа. ЯВЛЯЮТСЯ постоянные тем- [c.82]

ПОПРАВКА К ТЕМПЕРАТУРНОМУ КОЭФФИЦИЕНТУ НА НЕИДЕАЛЬНОСТЬ ГАЗА [c.180]

Проведенные расчеты с учетом неидеальности газа показывают, что величина поправки затрат на закачку в интервале давлений от 0,1 до 1 МПа не превышает 3—6%, что позволяет с достаточной точностью пользоваться формулой (6-93). [c.174]

Использование уравнения Ван-дер-Ваальса для учета неидеальности газа приводит к очень малой поправке на энтропию А8 д1,д=Я 1п 2/3= — 0,8 кал/моль-град (при том же объеме, при котором вычисляется 1У идеальное). Эта поправка введена в значение р. [c.597]

Рис. 134. Схематическое изображение на р—1/-диаграмме состояний неидеального газа, описываемых микроскопически обоснованным уравнением состояния с первой вириальной поправкой (справа от вертикали /3 —/3 ) и Ван дер Ваальса (заштрихованная область)

Так как в природе не существует идеальных газов, то при измерении температуры газовым термометром необходимо вводить поправку. Введение этой поправки основано на том, что свойства любого реального газа при давлении, стремящемся к нулю, приближаются к свойствам идеального газа. Для введения поправки на неидеальность газа поступают следующим образом. Одну и ту же температуру (например, температуру кипения воды) измеряют газовым термометром несколько раз при различных значениях начального давления газа в сосуде А термометра (чаще всего от 133-10 до 500 П ). При этом обнаруживается, что показания газового термометра немного зависят от давления газа (рис. 3.2) очевидно, правильный резу.дьтат измерения можно найти, если эти показания экстраполировать на нулевое давление. Точка а на рис. 3.2 показывает действительное значение измеряемой температуры, а значение АТ указывает максимальную поправку при наивысшем давлении газа. ЭкстраполяцИЯ (т. е. проведение линии аЬ) проводится обычно аналитически [21]. Поправки для газовых термометров невелики и составляют обычно несколько сотых долей градуса. [c.73]

Так как даже и при давлении 1 ООО мм рт. ст. щсе газы по своим Bofl TBaiM отклоняются от свойств идеального газа, то при измерении температуры тазовым термометром необходимо вводить поправку. В>ведение этой поправки основано иа том, что свойства любого реального газа при давлении, стремящемся к нулю, приближаются к овойствам идеального газа. Для введения поправки на неидеальность газа поступают следующим образом. Одну и ту же температуру (например, температуру кипения серы) измеряют газовым термометром еоколько раз при различных значениях начального давления газа в сосуде А термометра (чаще всего от [c.81]

Измерение термодинамической температуры каждым из этих методов связано со многими трудностями. В самом деле, например, газовые термометры, используемые для измерения температуры по идеально-газовой шкале, представляют собой громоздкие, сложные устройства, крайне неудобные для использования в экспериментальной практике, тем более что, как уже отмечалось выше, в показания таких термометров нужно вносить многочисленные поправки на неидеальность газа и др. В связи с этими трудностями VII Международная конференция мер и весов в 1927 г. приняла легко реализуемзгю в практике экспериментальных исследований так называемую Международную практическую шкалу температур. [c.75]

Приближенные решения задачи о неизотермическом течении реального газа в газопроводе с учетом теплообмена с внешней средой при некоторых допущениях даны в исследованиях Б. В. Шалимова (1963) и 3. Т. Галиуллина, Б. Л. Кривошеина и И. Е. Ходановича (1964, 1965). В этих работах поправка на неидеальность газа вводилась методом малого параметра (методом Пуанкаре), а уравнение состояния бралось в форме Бертло теплообмен между потоком газа и окружающим грунтом определялся по формуле Ньютона. Показано, что благодаря проявлению эффекта Джоуля — Томсона при движении реального газа его температура может оказаться ниже температуры окружающего грунта, что согласуется с наблюдениями. [c.734]

Недавно Райс и Катц [58] пришли к заключению о несостоятельности поправки Лоте — Паунда. Частичные функции для групп (кластеров) из двух молекул появляются, например, при выводе уравнения состояния слабо неидеального газа [59] методом вычисления классического фазового интеграла. Эти функции не содержат множителей от поступательных и враш ательных степеней свободы кластеров. Интегралы для больших кластеров-капелек слишком сложны, чтобы можно было надеяться на точное решение. Райс и Катц методом большого канонического ансамбля Гиббса приближенно получили следую-ш,ую формулу для равновесного распределения капелек по размерам [c.61]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...