Оператор рождения и уничтожения фотонов и электронов

Обобщенное уравнение Фоккера — Планка 306 Оператор рождения и уничтожения фотонов и электронов 252 [c.345]

ГЛАВА 10 ВЕРОЯТНОСТИ ОПТИЧЕСКИХ ПЕРЕХОДОВ 10.1. Квантовые переходы п нестационарной теории возмущений 241 10.2. Квантовые переходы под влиянием гармонического возмущения 245 10.3. Оператор взаи.модействия электрона с полем световой волны. Операторы рождения и уничтожения фотонов 250 10.4. Матричные элементы оператора взаимодействия электрона с полем световой волны 257 ГЛАВА 11 ОДНОФОТОННЫЕ ПРОЦЕССЫ 11.1. Вероятности однофотонных процессов 261 11.2. Дипольные переходы [c.239]

Оператор взаимодействия электрона с полем световой волны. Операторы рождения и уничтожения фотонов [c.250]

Поскольку выражения (3.72), (3.73) содержат операторы рождения и уничтожения фотонов, в подсистеме, соответствуюш,еи полю излучения, может происходить переход, при котором уничтожается фотон к с поляризацией А,] и рождается фотон к-2 с поляризацией к2 одновременно должен происходить и переход в электронной или ионной подсистеме. Рассмотрим матричный элемент оператора (3.72), вычисленный с помощью волновых функций (3.17). Эта величина должна быть отлична от нуля только в том случае, если два числа заполнения для состояний поля излучения, соответствующие фотонам йг и увеличиваются и уменьшаются на единицу соответственно. Состояние решетки при этом не изменяется. Остающийся интеграл по переменным, характеризующим систему, имеет вид [c.35]

Частота щ обычно соответствует области прозрачности кристалла. Операторы а р и а р являются операторами рождения и уничтожения фотонов в кристалле, т. е. поляритонов (по отношению к электронным возбуждениям ионов) частоты сй< с волновым вектором ( . Далее в этом параграфе мы будем называть такие поляритоны фотонами в кристалле или просто фотонами, чтобы отличать их от инфракрасных поляритонов, соответствующих оптическим колебаниям ионов в кристалле, которые рассматриваются в 14.1. Подставив (14.5) и (14.7) в (14.6), получаем оператор взаимодействия фотонов и фононов, [c.75]

Операторы и Ь описывают рождение и уничтожение фотона рассматриваемой моды поля. Наряду с рождением и уничтожением фотонов мы должны включить в рассмотрение такие же процессы для электронов. Рассмотрим одиночный атом с двумя уровнями 1 и 2. Рождение электрона на уровне 1 описывается оператором рождения а+, а на уровне 2 —оператором а+. Уничтожение же электрона на уровнях 1 или 2 описывается операторами уничтожения 1 или 2- Для полноты отметим, что для этих операторов выполняются коммутационные соотношения [c.252]

Если теперь подставить формулы (15.3) и (15.4) в выражение (15.1) для оператора взаимодействия, то он будет содержать такие произведения операторов аБ+, а+В, аВ, а В . Первые два произведения сохраняют общее число возбуждений в системе, так как уничтожение фотона сопровождается рождением электронного возбуждения и наоборот. Вторые два произведения не сохраняют общее число возбуждений. Все рассмотрение в данной книге велось в резонансном приближении, т. е. мы пренебрегали членами, не сохраняющими общее число возбуждений. Если учесть резонансное приближение и принять во внимание волну, бегущую только в одном направлении, то взаимодействие принимает следующий вид [c.204]

В КТП частицы описываются с помощью квантованных полей, представляющих собой совокупность операторов рождения и уничтожения частиц в разл. квантовых состояниях. Взаимодействие квантованных полей приводит к разл. процессам испускания, поглощения и превращения частиц. Любой процесс в КТП рассматривается как уничтожение одних частиц в определ. состояниях и появление других в новых состояниях. Напр,, испускание фотона атомом при переходе электрона из нек-рого нач. состояния в нек-рое конечное на языке КТП представляет процесс исчезновения электрона в нач. состоянии и рождение электрона в конечном состоянии с одноврем. рождением фотона, происходяший в результате взаимодействия квантованных полей электронов и фотонов. [c.317]

Теория -распада Ферми по существу аналогична теории зл.-магн. процессов. Ферми положил в основу теории взаимодействие двух слабых токов (см. Ток в квантовой теории ноля), но взаимодействующих между собой не на расстоянии путём обмена частицей — квантом поля (фотоном в случае эл.-магн. взаимодействия), а контактно. Это взаимодействие между четырьмя фермионными полями (четырьмя фермионами р, п, е и нейтрино V) в совр. обозначениях имеет вид рц-е . Здесь — константа Ферми, или константа слабого четырёхфермиОЕцого взаимодействия, эксперим. значение к-рой Ор К) эрг-см (величина Ср/Ьс имеет размерность квадрата длины, и в единицах А = с = 1 константа Ор 10 Л/ , где М — масса протона), — оператор рождения протона (уничтожения антипротона), п — оператор уничтожения нейтрона (рождении антинейтрона), е — оператор рождения электрона (уничтожения позитрона), V —оператор уничтожения нейтрино (рождения антинейтрино). (Здесь и в лаль-нейшем онераторы рождения и уничтожения частиц [c.553]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...