Обтекание конического острия

ОБТЕКАНИЕ КОНИЧЕСКОГО ОСТРИЯ 593 [c.593]

Обтекание конического острия [c.593]

Переходим к внешним задачам и прежде всего к вопросу об обтекании конического острия. Случай этот не поддаётся нашему методу, ибо на таком острие г 0, а V, Ф О и 8 обращается в оо. [c.229]

I 105] Обтекание конического острия Sil [c.511]

ОБТЕКАНИЕ КОНИЧЕСКОГО ОСТРИЯ 5l3 [c.513]

Для решения задачи необходимо знать параметры течения в области между телом и волной на некоторой начальной плоскости (поверхности), в которой нормальная составляющая скорости должна быть сверхзвуковой. Для большинства тел, представляющих интерес в практических приложениях, такая плоскость существует. Если тело имеет затупленный передний конец, так что за скачком уплотнения в некоторой области скорость газа меньше скорости звука, то данные на начальной плоскости должны быть известны из решения задачи об обтекании затупленного переднего конца тела (см. ниже). Если же передний конец тела заострен и обтекается с присоединенным скачком уплотнения, то течение вблизи острия тела можно считать коническим и начальные данные брать из расчета этого двухмерного конического сечения. Оригинальный метод расчета неосесимметричного обтекания конических тел предложен в той же монографии К. И. Бабенко и др. (1964). Этот метод подсказан физическим содержанием задачи. При обтекании тела, отличающегося от бесконечного конуса только в некоторой окрестности вершины, течение на больших расстояниях от нее будет близко к коническому, хотя из-за сохра- [c.170]

Рассмотрим характер обтекания сверхзвуковым потоком под углом атаки а = о острого конуса с половинным углом (З, при вершине. В этом случае перед конусом возникает скачок уплотнения в виде конической поверхности с соответствующим углом 0с (рис. 10.19). Сверхзвуковое течение, образующееся между поверхностями конуса и скачка, является по своему характеру коническим. Это означает, что параметры потока (плотность р, температура Т, давление р и скорость V) остаются постоянными вдоль прямых, проведенных из вершины конуса (в том числе совпадающих с поверхностью конуса и скачка уплотнения). [c.485]

В другой работе А. А. Никольский исследовал ([1949] 1957) осесимметричные конические течения газа, при которых невозмущенный поступательный сверхзвуковой поток, начиная с некоторого конуса Маха с центром на оси симметрии, непрерывно разрежается. Найденные решения описывают сверхзвуковое течение вдоль полубесконечного цилиндра, который, начиная с некоторого сечения, суживается по определенному закону. Контур обтекаемого тела не удается продолжить до оси симметрии, так как течение существует только вне некоторого предельного конуса. Тогда же Никольский показал ([1949] 1957), что и в общем случае обтекания остроконечного заднего конца тела вращения сверхзвуковое течение не может быть продолжено до оси симметрии, если телесный угол заднего острия тела не равен нулю. [c.163]

При набегании сверхзвукового потока на острие конуса образуются конические ударные волны. Рассмотрим симметричное обтекание конуса (фиг. 45). [c.70]

Для проведения расчетов следует задать значения параметров в начальный момент времени. Одна из трудностей при расчете сверхзвуковых течений связана с определением положения и формы ударной волны. При аналитических исследованиях обычно делаются предположения о близости в окрестности точки торможения формы ударной волны и тела. Положение и форма ударной волны зависят от геометрии тела, скорости невозмущенного течения, термодинамических свойств газа. Некоторые выводы о форме ударной волны можно сделать из анализа экспериментальных работ, данных численных расчетов. Основные расчеты к настоящему моменту проведены для выпуклых поверхностей типа затупленных конусов под углом атаки, эллипсоидов, гиперболоидов и т. п. При осесимметрическом обтекании затупленных тел в работе [23] был отмечен следующий факт. Если рассмотреть наряду с затупленным телом острый конус, то для каждого числа Мао можно найти критический угол. Ркр(Мсж)) — максимальный угол полураствора кругового конуса, для которого еще возможно течение с присоединенной ударной волной. Пусть 5 — рассматриваемое затупленное тело. Присоединим к нему коническую часть с углом полураствора Ркр таким образом, чтобы конус касался поверхности 5 (см. рис. 4.3, а). [c.203]

Толщину энтропийного слоя по отношению к отходу ударной волны можно приблизительно найти следующим образом [19]. Рассмотрим осесимметрическое обтекание затупленного конуса (см. рис. 4.11). На рис. 4.11 представлены N0 — сферическая, а ОВ — коническая части. Форма ударной волны между точками А Р определяется сферой, причем Р — это точка ударной волны, в которую приходит характеристика из точки сопряжения сферы и конуса. На больших расстояниях от затупления ударная волна приближается к положению ударной волны для острого конуса. Энтропия-позади ударной волны достигает-минимального значения в некоторой точке Ь, местонахождение которой можно указать как пересечение конической ударной волны GQ и касательной к удар- [c.227]

При обтекании затупленных конусов под большими углами атаки на подветренной стороне картина течения напоминает течение обтекания острого конуса с тремя парами вихревых жгутов и дополнительной пары вихревых жгутов, возникающей в окрестности сопряжения сферической и конической части модели. При удалении вихревые жгуты с одним направлением вращения могут объединиться в один. Образование дополнительных вихревых жгутов связано с кривизной головного скачка уплотнения, который обладает двумя точками перегиба. Точка перегиба головного скачка разделяет области течения газа с различным направлением завихренности, перетекающего в подветренную область. [c.297]

Изменение аэродинамического коэффициента продольной силы С от угла атаки (турбулентный режим обтекания) для различных размеров и вариантов расположения щитков на острых и затупленных конических телах приведено на фиг. 4, в (М о = 5,12, Re= 13,1-10 1/м, Г(Ьо = 288 К,/гД = 1). [c.172]

Х.6. При обтекании острого конуса сверхзвуковым потоком перед ним возникает скачок уплотнения. Образующая этого скачка представляет собою прямую линию О А (см. рис. 2.1Х.2). Если бы конус был бесконечной длины, то скачок продолжался бы за точку А в виде такой прямой. Это следует из того, что течение в области между поверхностями скачка и конуса по своему характеру коническое. Однако конечные размеры конуса являются причиной искривления скачка, начиная с точки А. Происходит это потому, что угловые точки конуса В и С (вернее, [c.623]

Установлено, что правильным выбором количества щитков и величины площади протока между ними устраняется пульсационный режим обтекания, что позволяет варьировать размеры цилиндрической части корпуса и высоты щитка, исходя из требуемых условий создания тормозящих усилий. С ростом числа эффективность торможения повышается при использовании в качестве лобового обтекателя зондов-пенетраторов острых конических головных частей. Существует оптимальный угол наклона для лепестковых щитков /, — 70-75°, для управляющих щитков на сегмен-тно-сферических телах /, — 90-110°, при котором сопротивление максимально. Наличие протоков в области основания щитка приводит к возрастанию удельной нагрузки на орган управления. [c.176]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...