Теорема Эфроса

XI. Следствие теоремы Эфроса [c.46]

Из этой теоремы Эфроса, как частный случай, получаем следствие если / (т) есть оригинал изображения Р (s), т. е. [c.486]

Теорема Эфроса может быть сформулирована следующим образом. Если F (s) есть изображение функции /(х) [c.508]

Необходимо отметить, что фактически тот же результат, но иным образом и раньше, как любезно сообщил автору С. Н. Антонцев, был получен в работе Р. Хеша [1975 г.]. Вместе с тем доказательство с использованием теоремы Эфроса дает возможность дальнейших обобщений полученного результата. Можно, например, доказать аналогичную соотношению (5.69) зависимость для пары уравнений вида [c.175]

Г %) = L q X)l где q (Я) удовлетворяет требованиям теоремы Эфроса. [c.175]

Обобщением теоремы о свертках является преобразование А. М. Эфроса. Пусть [c.65]

Теорема Эфроса. Эфрос доказал важную теорему, из которой как частный случай вытекает теорема Бореля. Если Р (в) есть изобра жение функции х), т. е. [c.486]

Лит. Шкловский В. И., Эфрос А. Л., Электрон-лыс свойства легированных полупроводников, М., 1979 Л и ф-шиц И. М., Г р е д е с к у л С. А., Пас тур Л. А., Введение в теорию неупорядоченных систем, М., 1982 Мотт Н., Дэвис а.. Электронные процессы в некристаллических веществах, пер, с англ., 2 изд., т. 1—2, М., 1982 3 а й м а н Д ж., Модели беспорядка, пер, с англ., М., 1982. А. Л. Эфрос. НБУПРУГИЕ ПРОЦЕССЫ (неупругое рассеяние) — столкновение частиц, сопровождающееся изменением их внутр. состояния, превращением в др. частицы или дополнит, рождением новых частиц. Н. п. являются, напр., возбуждение или ионизация атомов при их столкновении, ядерные реакции, превращения элементарных частиц при соударениях или множеств, рождение частиц. Для каждого типа (канала) Н. п. существует своя наименьшая (пороговая) энергия столкновения, начиная с к-рой возможно протекание данного процесса. Полная вероятность рассеяния при столкновении частиц (характеризуемая полным эфф. сечением рассеяния) складывается из вероятностей упругого рассеяния и Н. п. при этом между упругими и неупругими процессами существует связь, определяемая оптической теоремой. Герштейн. [c.343]

Течение с развитой кавитацией, аналогичное рассмотренному выше, возникает в потоке, если число кавитации делается весьма малым. В этом случае за телом образуется большая кавитационная полость, заполненная парами воды и газами. Давление в каверне весьма мало и близко к давлению водяных паров. При обычных условиях в воде паровая кавитация возникает при очень больших скоростях, которые трудно воспроизводить в лаборатории. Введение в каверну газа, например воздуха, позволяет получить малое число кавитации и развитую каверну при малых скоростях буксировки, легко осуществимых в лаборатории. Метод искусственной (газовой) кавитации позволил, в частности, измерить сопротивления различных тел — конусов, диска, шара и эллипсоидов при кавитационнод режиме обтекания в опытовых бассейнах (Л. А. Эпштейн, 1948, 1949). Оказалось, что для диска и тупых конусов с ростом числа кавитации коэффициент сопротивления Сд. возрастает приблизительно как Сх (1 + о)-Однако для острых тел подходит лучше формула С" + а. Теоретическое исследование развитой кавитации в пространственных случаях шло главным образом по ЛИНИИ получения приближенных решений, согласующихся с физическим опытом. Изучение фотографий газовых каверн, применение теоремы о количестве движения и анализ осесимметричного кавитационного течения позволили сделать важный вывод о том, что сопротивление тела с каверной за ним, с точностью до поправочного множителя к, близкого к единице, равно произведению площади миделева сечения каверны на разность статического давления перед обтекаемым телом и давления в каверне. Это значит, что коэффициент сопротивления, отнесенный к ми-делеву сечению каверны, равен числу кавитации а. Полученный результат может служить теоретическим обоснованием возможности достижения весьма малого коэффициента сопротивления на больших скоростях для тела, тесно вписанного в каверну. Это очень важное обстоятельство впервые было отмечено в 1944 г. Д. А. Эфросом и затем развито рядом авторов. [c.42]

Из преобразования Эфроса (13.18), справедливого при условиях (13.15), теорема Бореля (13.7) вытекает как частный случай. Действительно, при 3 (р) = р т (13.15) следует, что [c.65]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...