Источники и вихри внутренние

Источники и вихри внутренние 157 [c.457]

Внутренние источники и вихри 157 [c.157]

Внутренние источники и вихри. Простое распространение предыдущих идей позволяет рассмотреть течения, ограниченные двумя пластинами и двумя свободными линиями тока и имеющие внутри точечные источники и вихри Комплексный потенциал (7 ) в этих случаях имеет логарифмические особенности вида = т 1п (7 —Т о) +. .. в точках, в которых помещены источники, и логарифмические особенности = = гт 1п (7 — 7 о) +. .. в точках, в которых помещены вихри [62, гл. 13]. Отражая W относительно действительной оси Т, мы получаем дополнительные члены потенциала W(Т) от [c.157]

Внутренние источники и вихри 159 [c.159]

Линии тока являются интегральными кривыми уравнения (6), а особым точкам поля скоростей в плоском движении соответствуют особые точки дифференциального уравнения (6). На рис. 59 показаны картины линий тока источника и стока, находящегося в точке О плоскости, что соответствует особой точке уравнения (6) — узлу, через эту точку проходит бесчисленное множество линий тока, а скорость в точке О равна бесконечности. На рис. 60 приводятся линии тока, окружающие точечный вихрь в точке О (понятие вихря будет в дальнейшем разъяснено). С точки зрения теории дифференциальных уравнений этой особенности поля скоростей соответствует особая точка — фокус. Скорость в точке О равна бесконечности. Наконец, в качестве третьего примера рассмотрим критические точки А ж В разветвления потока около круга (рис. 63). Как показано на рисунке, внешний по отношению к кругу поток соответствует обтеканию круга, а внутренний — течению внутри круга, обусловленному наличием в точке О особенности — диполя. В точках А ж В скорости потока равны нулю, в точке О — бесконечности. Можно заметить, что точки А ж В являются седлообразными особыми точками, через каждую из них проходят только две интегральные кривые. Точка О аналогична узлу с интегральными кривыми, имеющими в точке О общую касательную. [c.34]

Теорему об окружности можно рассматривать не только как обтекание окружности внешним потоком, но и как обтекание окружности внутренним потоком. Этот поток будет создан особыми точками, расположенными внутри окружности, причем суммарная напряженность источников и суммарная напряженность вихрей этого потока будут равны нулю. [c.114]

Влияние на внутреннюю точку течения х вдоль направления п непрерывно распределенных по границе S источников (стоков) и вихря выражается следующим интегральным уравнением [c.526]

Сложная картина внутренних волн создается несколькими независимыми источниками начальным импульсом, собственно движущимся телом и связанными с ним структурами, а также эволюционирующими вихрями. Волновое поле отделено от поверхности шара другими структурами пограничным слоем, опережающим возмущением, отстающим следом, вторичной струей. Кромки вторичных струй являются центрами областей генерации основной группы коротких внутренних волн. Длина и амплитуда внутренних волн со временем убывают, в их пространственной картине и частотном спектре выражены как линейные, так и нелинейные эффекты. [c.51]

Такое поле может одинаково существовать как в идеальной, так и в вязкой жидкости. В самом деле, движение это безвихревое, а следовательно, повсюду вокруг вихревой линии 2 = 0 уравнения вязкой жидкости при этом не отличаются от уравнений идеальной жидкости, а единственное граничное условие F —о при г —оо одинаково выполняется в обоих случаях. Разница лишь в том, что в идеальной жидкости, где нет диссипации энергии за счет работы сил внутреннего трения, такой вихрь не диффундирует в толщу всего объема жидкости и может сохраняться бесконечно долго, поддерживая указанное установившееся круговое движение частиц без притока энергии извне в вязкой же жидкости для поддержания такого движения необходимо сообщение энергии от источника завихренности, например от вращающегося в жидкости тонкого цилиндра, а если такой источник исчезнет, то постепенно затухнет и движение жидкости. [c.432]

Задача сводится к нахождению комплексного потенциала 1У(г). Но с другой стороны, если в плоскопараллельный поток помещать вихри, стоки, источники, диполи и т.д., то можно получить замкнутые линии тока. Тогда, исключив внутренние потоки, можно рассматривать обтекание. [c.389]

В пределе, при стягивании внутреннего контура в точку и переходе к полным окружностям, получим картину, состоящую из семейства концентрических окружностей и радиальных линий. В прямой задаче такие окружности и линии являются соответственно эквипотенциальными кривыми и линиями тока в поле точечного источника (стока), а в обращенной задаче, наоборот, — линиями тока и линиями равного потенциала в поле потока от точечного вихря. [c.186]

На возможность получения информации о статистических параметрах турбулентности при изучении взаимодействия световой волны и турбулизованной газовой среды впервые было указано в работе Обухов, 1953). Принципиальные возможности и перспективы развития подобных исследований широко обсуждались в литературе (см., например, Рытое, 1937 Татарский, 1967 Гурвич и др., 1976)). В отличие от хорошо изученного как теоретически, так и экспериментально, приповерхностного слоя Земли, сведения о турбулентности в средней атмосфере сравнительно немногочисленны. Известно, что вертикальная и горизонтальная структура турбулентности в свободной атмосфере неоднородна. В частности, до высоты стратопаузы существуют слои, которые характеризуются резкими градиентами скорости ветра и температуры, а в ряде случаев - наличием регулярных внутренних гидродинамических волн, являющихся источником энергии турбулентного нагревания Александров и др., 1990 Гаврилов, 1974). Нет достаточно полных сведений о вариациях спектра пульсаций показателя преломления атмосферных газов, учитывающих слоистую структуру атмосферы и особенности, связанные с макромасштабными метеорологическими явлениями. Основываясь на измерениях микроструктуры скорости ветра и температуры в таких слоях можно, тем не менее, считать, что соответствующие спектры близки к степенным. Это позволяет, при учете влияния атмосферной турбулентности на характер распространения зондирующего излучения, использовать в малых областях, пространственные масштабы которых много меньше внешнего масштаба турбулентности Ь (связанного с характерным размером крупных анизотропных энергонесущих вихрей), теорию локально-однородной и локально-изотропной турбулентности Татарский, 1967). [c.274]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...