Дифракция многих щелей

ДИФРАКЦИЯ СВЕТА ОТ ДВУХ И МНОГИХ ЩЕЛЕЙ. [c.143]

Дифракция света от многих щелей. Дифракционная решетка. [c.144]

Выяснение свойств картины дифракции Фраунгофера, получаемой в случае двух щелей, является полезным введением при переходе к картине со многими щелями (разд. 2.5), где действуют аналогичные принципы. [c.35]

Дифракция на многих щелях. Для получения формулы, описывающей распределение интенсивности света при дифракции на многих щелях одинаковой ширины, отстоящих друг от друга на равных расстояниях и освещенных когерентным светом, следует учесть интерференцию колебаний, полученных после дифракции световой волны на системе этих щелей. [c.345]

Явление дифракции на многих щелях лежит в основе действия дифракционных решеток. Дифракционные решетки — это [c.347]

Очень интересные фотографии, показывающие дифракцию и рассеяние ультразвуковых волн на цилиндре, приведены на рис. 173 и 174. На первой фотографии мы видим систему интерференционных линий в виде парабол, возникающих вследствие интерференции падающих и отраженных (рассеянных) волн перед цилиндром. Ясно видно, как в результате дифракции на цилиндре волны проходят по оси в область тени, которая почти совсем отсутствует на второй фотографии, где диаметр цилиндра примерно равен длине ультразвуковой волны. В результате дифракции за цилиндром возникает система гиперболических интерференционных линий. Приведенные фотографии имеют много общего с фотографиями дифракции на щели и препятствии волн на поверхности воды (см. гл. I). [c.282]

ДИФРАКЦИЯ ОТ МНОГИХ ЩЕЛЕЙ [c.66]

В 6.3 была рассмотрена задача о дифракции плоской волны на отверстии в непрозрачном экране. В зависимости от вида отверстия (щель, прямоугольник, круг) меняется характер дифракционной картины, хотя некоторые общие черты явления очевидны (например, увеличение угла расхождения дифрагировавших лучей при уменьшении размеров отверстия). Теперь необходимо также учесть интерференцию пучков, дифрагировавших на многих однотипных отверстиях в непрозрачном экране. [c.290]

Когда длина одной. из сторон много больше длины другой, мы приходим к выражению (6.20) для дифракции на длинной щели. В дифракционной картине от прямоугольного отверстия (рис. 6.17, а) распределение интенсивности в соответствии с (6.26) дается произведением распределений от взаимно перпендикулярных щелей. Интенсивность равна нулю вдоль двух рядов линий, параллельных сторонам прямоугольника. Заметную интенсивность имеют лишь средние цепочки максимумов, образующие крест на рис. 6.17, а. Относительная высота максимумов интенсивности, расположенных вдоль этих линий, характеризуется соотношением (6.22). Величина остальных максимумов столь мала (0,2% для ближайших к центру), что они не видны на приведенной фотографии. Большая часть светового потока приходится на центральный максимум, и именно его можно рассматривать как изображение находящегося в фокусе коллиматора точечного источника, получающееся в фокальной плоскости объектива при ограничении сечения, формируют щего изображение пучка света прямоугольной диафрагмой. Это изображение шире в направлении более короткой стороны прямоугольника. [c.292]

При любой структуре растров разрешающая способность спектрометра без аберраций определяется наименьшей шириной з его элементов и оказывается практически такой же, как в приборе с щелями этой ширины. С уменьшением 5 начинает сказываться дифракция. Но в отличие от классического прибора предельное разрешение достигается не посредством узких щелей, а с помощью растра, общая площадь которого 5 во много раз превышает площадь щели ь/г. [c.434]

Очень интересные фотографии, показывающие дифракцию и рассеяние ультразвуковых волн на цилиндре, приведены на рис. 182 и 183. В первом случае диаметр цилиндра равен 10 мм, а длина ультразвуковой волны составляет А = 1,8 л-и на второй фотографии диаметр цилиндра равен 1,8 мм, а длина волны =, мм. На первой фотографии мы видим систему интерференционных линий в виде парабол, возникающих вследствие интеференции падающих и отражённых (рассеянных) волн перед цилиндром. Ясно видно, как в результате дифракции на цилиндре волны проходят по оси в область тени, которая почти совсем отсутствует на второй фотографии, где диаметр цилиндра примерно равен длине ультразвуковой волны. В результате дифракции за цилиндром возникает система гиперболических интерференционных линий. Приведённые фотографии имеют много общего с фотографиями дифракции на щели и препятствии волн на поверхности воды (см. главу первую). [c.287]

Опыт. Интерференция и дифракция от двух щелей. С помощью метода, описанного в опыте 9.17, сделайте две параллельные щели, разделенные расстоянием около 0,5 мм. Пусть одна из щелей будет длиннее другой на 0,5 см. Это позволит быстро переходить от однощелевой к двухщелевой дифракции с помощью простого смещения щелей. Вы слюжете увидеть, какая часть двухщелевой картины является модуляцией одной щелью , возникающей от ненулевой ширины щели. Чтобы понять влияние расстояния d между щелями, процарапайте одну щель под небольшим углом у другой. Советуем сделать много щелей из них вы сможете выбрать лучшие. [c.466]

В случае непрерывного спектра величина уширения изобра-жепия щели вследствие дисперсии А/ во много раз больше уширения вследствие дифракции А и, конечно, значительно больше [c.102]

Характер дифракционной картины в свете от протяженного источника можно рассмотреть и на основе введенной в 5.5 степени пространственной когерентности излучения. Размер области когерентности на поверхности коллиматорной линзы и, следовательно, на щели для источника в виде светящейся полоски шириной D в перпендикулярном полоске направлении равен d = KF/D. Если ширина а щели много меньше этого размера, т. е. a< KF/D, то световые колебания во всех точках щели (в поперечном направлении) почти полностью когерентны и распределение интенсивности в фокальной плоскости объектива практически такое же, как в дифракционной картине от линейного источника. В противоположном предельном случае широкой щели, когда a XF/D, когерентность колебаний поперек щели простирается лишь на расстояния dxKF/D, малые по сравнению с ее шириной а. Для оценки ширины изображения источника здесь можно считать, что дифракция происходит как бы на щели с эффективной шириной d, т. е. свет отклоняется на углы порядка Q х K/d i D/F. Это по порядку величины совпадает с угловой шириной изображения светящейся полоски. Таким образом, применение понятия частичной пространственной когерентности приводит к тем же результатам, что и суммирование независимых дифракционных картин от отдельных элементов протяженного источника. [c.291]

С точки зрения приложений, и главным образом по соображениям относительной простоты математической теории, наибольший интерес представляют задачи дифракции в таких областях, которые простираются в бесконечность и имеют границы частного вида пространство со щелью, полупространство, четверть пространства, внешность сферы, внешность цилиндра и др. Поэтому большая часть имеющихся в литературе работ по смешанным динамическим задачам отнЬсятся именно к такого рода областям. Многие из этих задач решаются в квадратурах. Обзор важнейших работ этого рода можно найти в книге авторского коллектива В. М. Бабич, М. Б. Капилевич. С. Г. Михлин и др. в серии СМБ, посвященной линейным дифференциальным уравнениям математической физики (Москва, 1964, гл. IX). [c.343]

Фотографии дифракции Фраунгофера на вертикальной щели при постепенном рр расширении представлены на рис. 8.6. Видно, что излучение дифрагирует в горизонтальной плоскости, а центральный максимум вдвое шире и много ярче боковых. Поскольку ширина центрально1о максимума обратно пропорциональна ширине щели, при расширении последней дифрлкционная картина сжимается. Вертикальный размер картины определяется конечным диаметром исходного пучка. [c.140]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...