Дисперсия рефракции

Совместное проявление дифракции, линейной рефракции н дисперсии описывается уравнением [c.61]

Принципиально отличный способ создания когерентного излучения предложен з работе [310]. В качестве нелинейной среды для генерации высших гармоник падающего излучения предлагалось использовать смеси паров щелочных металлов с инертными газами. Эти среды обладают кубической по полю нелинейностью, в них легко реализуется условие фазового согласования. Можно подобрать соотношение между компонентам смеси таким образом, чтобы аномальная дисперсия вблизи резонансных линий одного газа компенсировалась другим газом, обладающим в области этих длин волн нормальной дисперсией, т. е. получаются одинаковые рефракции для первой и третьей гармоник. [c.74]

ЗАДАЧА 45 РЕФРАКЦИЯ И ДИСПЕРСИЯ 235 [c.235]

ЗАДАЧА 46 РЕФРАКЦИЯ И ДИСПЕРСИЯ 237 [c.237]

ЗАДАЧА 47 РЕФРАКЦИЯ И ДИСПЕРСИЯ 239 [c.239]

ЗАДАЧА 48 РЕФРАКЦИЯ И ДИСПЕРСИЯ 243 [c.243]

ЗАДАЧА 50 РЕФРАКЦИЯ И ДИСПЕРСИЯ 251 [c.251]

ЗАДАЧА 51 РЕФРАКЦИЯ И ДИСПЕРСИЯ 257 [c.257]

ЗАДАЧА 52 РЕФРАКЦИЯ И ДИСПЕРСИЯ 265 [c.265]

ЗАДАЧА 53 РЕФРАКЦИЯ И ДИСПЕРСИЯ 27f [c.271]

ЗАДАЧА 54 РЕФРАКЦИЯ И ДИСПЕРСИЯ 273 [c.273]

ЗАДАЧА 55 РЕФРАКЦИЯ И ДИСПЕРСИЯ 275 [c.275]

Так как атмосфера обладает слабой дисперсией, то рефракция лучей с разными длинами волн различна. Поэтому, если два луча с длинами волн и сходятся в одну точку на поверхности земли, то на некоторой высоте г они разделены расстоянием р, которое с достаточной степенью точности выражается формулой [149] [c.439]

Вначале возмущение сосредоточено в круговом кольце, разбегающемся от эпицентра. Радиус его возрастает как С/, т. е. примерно на 750 км/ч, а плотность энергии внутри кольца должна соответственно падать. Начальная ширина кольца определяется размерами возмущения. Со временем эта ширина несколько возрастает вследствие дисперсии. Энергия, связанная с высокими частотами, распространяется несколько медленнее, чем энергия, связанная с низкими частотами. Переменная глубина моря (переменный индекс рефракции ) приводит к дальнейшим модификациям. Отмели и впадины с горизонтальными размерами, большими, чем длина волн цунами, приводят к рефракционной конвергенции и дивергенции энергии. Особенности [c.112]

Резюмируя сказанное и данные литературы, можно считать установленным, что в волноводах, сформированных в органических нелинейных средах на сечениях порядка длины волны возбуждающего излучения, возможно поддержание практически одинаковой высокой плотности мощности на больших длинах, не реализуемых при объемных взаимодействиях, когда происходит рас-, ширение гауссовских пучков. Например, гетеропереходный полупроводниковый лазер создает в волноводе 1X1 мкм плотность мощности 10 МВт/см , обеспечивающую при высоком нелинейнооптическом качестве материала выполнение им практически всех требующихся технике функций. Вторым преимуществом волноводных конфигураций является возможность использования дисперсии отдельных мод для компенсации эффективной дисперсии рефракции. Иначе — для данной длины волны накачки возможно обеспечить синхронизм подбором управляемых параметров волновода толщины, показателя преломления слоя и (или) подложки — вместе или независимо. Таким образом, при наличии необходимой технологии в волноводах обеспечивается синхронизация двух за- [c.250]

Показатель преломления Удельная дисперсия Sf, Интерцепт рефракции ri. . . [c.448]

Показатель преломления Удельная дисперсия Sp, Интерцепт рефракции. . . [c.448]

Плодотворная попытка истолкования богатого материала, иолу-чениого экспериментальным путем, была сделана еще в упругой теории света. Хотя эта теория не могла связать значение показателя преломления среды ни с каким из известных параметров последней, тем не менее истолкование явлений рефракции и дисперсии в веществе предпринято было уже давно. [c.547]

В средах без дисперсии или со слабой дисперсией чффекгы нелинейной рефракции и дифракции ещё сложнее, т. к. волновое поле не остаётся гармоническим и профиль В. пеирерывпо деформируется, вплоть до образования ударных В., солитонов и др. Такие процессы типичны, папр., для нелинейной акустики (сюда относятся, в частности, задачи о распространении взрывных В. сильного звука в атмосфере и океане). Здесь также широко применяется приближение коротких волн, позволяющее, в частности, проследить за не-линейными искажениями В. вдоль лучей (нелинейная гоом. акустика). При описании В. как квазиплоского волнового лучка справедливо приближённое ур-ние, обобщающее ур-ние (27) в отношении учёта дифракции [c.326]

Самомодуляция, самосжатве и самофокусировка. В среде с вещественным нелинейным показателем преломления волновые пакеты и пучки испытывают фазовую самомодуляцию, к-рая за счёт дисперсии н рефракции сильно изменяет форму временной или пространственной модуляции огибающей. Для волнового пакета вида [c.301]

Указанные соображения и определили структуру книги. В ней обсуждаются акустические модели различных сред (жидкостей, газов, газожидкостных смесей, однородных и структурно-неоднородных твердых сред) и уравнения волн конечной амплитуды в таких средах. Качественный характер волнового процесса определяется сочетанием и конкуренцией нескольких факторов, таких, как нелинейность, диссипация, дисперсия, а в неодномерных случаях — также рефракция и дифракция, и в книге последовательно рассматривается влияние зтих факторов на эволюцию и взаимодействие акустических волн. В сущности, зто - книга о поведении слабонелинейных волн в сплошных средах. Исходя из такой общеволновой трактовки мы и выбирали материал книги, который все же не исчерпывает всего содержания нелинейной акустики. В частности, мы почти везде ограничиваемся рассмотрением продольных упругих волн (т.е. собственно акустикой) и не рассматриваем злектро- и магнитоакустических процессов. При зтом мы стараемся избегать сложных математических схем, используя по возможности упрощенные модели и феноменологические подходы. Заметим, что, хотя основу книги составляют вопросы теории, мы везде, где зто возможно, приводим количественные оценки и данные зкспериментов, пытаясь дать читателю представление о параметрах и возможностях реализации рассматриваемых процессов. [c.4]

Эта книга — попытка синтеза текущих знаний о цунами. Рассмотрены фазовая и амплитудная дисперсия и параметр Урселла, ограничивающий различные дисперсионные режимы. Обсуждается классическая задача Коши—Пуассона и ее последовательное развитие для проблемы волн на воде, вызванных взрывом. Описано возбуждение цунами при землетрясениях, вулканических и ядерных взрывах. Дан обзор явлений, связанных с оползнями и мутьевыми потоками. Рассмотрено распространение цунами через океаны. Детально анализируются влияние рефракции, дифракции и рассеивания, а также проблема захвата энергии цунами островами и мелями. Обсуждаются эффекты в прибрежной зоне предвестники, первоначальный отлив воды, вторичные колебания, бор, влияние резонанса на цунами. Описаны цунами в разных частях земного шара. Обсуждаются система предупреждения о цунами в прошлом, настоящем и будущем, а также оборудование для измерений цунами и меры защиты. [c.2]

Введение дает краткое качественное описание различных аспектов проблемы цунами. В разделе 1.1 вводится так называемый параметр Урселла для определения того, при каких условиях важна фазовая, а при каких—амплитудная дисперсия. В разделе 1.2 описана классическая задача Коши—Пуассона для волн на воде, генерируемых начальным возмущением. В главе 2 рассматриваются процессы возбуждения цунами землетрясениями, вулканическими извержениями и ядерными взрывами. В главе 3 обсуждаются проблемы, связанные с распространением цунами в океанах, захватом длинных волн у островов, а также рефракция, дифракция, рассеивание волн. В главе 4 излагаются прибрежные эффекты цунами предвестники, бор, предупреждающий отлив воды от берега, вторичные колебания, реакция и наводнения — и такие вопросы, как резонанс, гельм-гольцева мода и напряжение излучения. Лабораторные эксперименты по моделированию возбуждения цунами, их распространения и прибрежных эффектов рассматриваются в главах 2—4 соответственно. [c.6]

При распространении волн цунами имеет место дисперсия, а на мелководье существенна рефракция, в то время как рас-сеивание на неровностях дна в открытом океане незначительно. [c.141]

Дисперсия показателя преломления водорода при нормальных условиям (температуре и давлении) можст быть представлена в интервале от 0,4 до 9 мк в виде следующей зависимости + 2,72 10 + (2,11 10 )Д X в микро метрах). Найдите значения коэффициентов рефракции и дисперсии Ли В в формуле Коши и убедитесь, что собственная частота осциллятора лежит в УФ-об-ласти. Найдите отношение д/т. К какой частице применимо получеииое значе ние Плотность водорода 9,0 10 кг м [c.233]

Смотреть страницы где упоминается термин Дисперсия рефракции : [c.380] [c.304] [c.539] [c.323] [c.407] [c.251] [c.95] [c.305] [c.283] [c.360] [c.231] [c.233] [c.241] [c.245] [c.247] [c.249] [c.253] [c.255] [c.263] [c.267] [c.269] [c.116]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...