Г ахов

Геометрическое место точек 1," 2",. .. дает теоретический профиль кулачка для периода удаления. Закончив построение профиля удаления, радиусом г ах проводят дугу профиля дальнего стояния и затем описанным выше способом строят профиль возвращения кулачка. [c.242]

Чтобы вычислить момент силы Q относительно оси у, достаточно эту силу спроектировать на плоскость г Ах, тогда [c.106]

При увеличении вращающего момента выше установленного предельного значения Г ах осевая составляющая 5 нормальной силы М деформирует пружину (5" > Q), и кулачок выходит из паза. Расчетная сила прижима при предельном моменте приближенно (без учета сил трения) определяется по формуле [c.351]

В рассматриваемом случае оператор Ах оставляет неподвижной точку Ох, совпадающую с концом вектора г х, а оператор Аз — точку Оз, совпадающую с концом вектора г = Аху - - г х. Следовательно, основание вектора соответствующего оператору Ах, проходит через точку Ох, а основание вектора проходит через точку О3. Имеем два скользящих вектора угловых скоростей, основания которых могут, вообще говоря, не пересекаться. [c.127]

Отсюда следует, что из всех возможных в данном температурном интервале (между Г, ах и i min) ЦИКЛОВ термодинамически наивыгоднейшим, т. е. имеющим наивысший к. п. д., является цикл Карно. [c.189]

При очень больших расстояниях от стенки V, = аг меняется с г незначительно и может считаться постоянной величиной. Поэтому решение уравнения (11.65) должно при больших 2 переходить в известное решение одномерной диффузии с постоянным коэффициентом диффузии, которое содержит экспоненциальный член с показателем степени, пропорциональным г /тх. Так как г/ах при замене а. на у /г дает 2 /v x, то ясно, что решение уравнения (11.66) следует искать в виде [c.415]

При необратимом протекании реакции полезная работа будет меньше Г ах. [c.498]

При ударе тела с малой площадкой контакта область возмущений отраженной волны нагрузки сферическая радиуса = ах /а<,д (рис. 48). Построение тензора А (Г) в этом случае выполняется для всей области возмущений отраженной волны нагрузки в сферических координатах (0, ф, г, х°), причем текущие координаты изменяются в пределах — л/2 0 л/2, 0 ф 2я, г ах°/а д, 0 х [c.155]

Полагая = 0 и г = / Ах — а Жг ь получаем два уравнения, решая которые относительно Ах1 = х — х и Аг = — г находим Дх = х — х --= [c.360]

Форма ударной волны перед сферой достаточно удовлетворительно описывается уравнением г = Ах Вх . Эксперименты показывают, что при = 3 и Ро Ра = = 13,7 значения Д = 47,1, В = 0,063. Из таблиц ([59], 1959, № R—1) по найденным [c.399]

Водослив практического профиля прямолинейного очертания (прямоугольный и трапецеидальный с горизонтальным гребнем). При 0,67 < /Я,, <2 начальное сечение располагают в конце гребня водослива (рис. 25.7), и подъема струи в этом случае нет т] = 0 А = 0,6 Н т ж 0,4. Тогда г ах — = р + 0,3 Но- [c.222]

Эта система однородных алгебраических уравнений имеет отличные от нуля решения для г ах Фтах лишь в том случае, если удовлетворяется уравнение [c.243]

Необходимо дать пояснения по аналитической модели процесса. Охладитель подается по нормали к внутренней поверхности. Известна интенсивность теплообмена на входе — условие (7.3). Координата Z =L начала зоны испарения определяется из условия достижения охладителем состояния насыщения (fj = fj, i = i ), причем зарождение паровых пузырьг ков внутри пористых металлов происходит практически в условиях термодинамического равновесия, т. е. Tj - h z=L 1 °С- В варианте б температура пористого каркаса в точке Z =L достигает максимума Г ах и поэтому здесь выполняется условие адиабатичности МТу/с , = = ydTildZ = 0. В варианте а через начало области испарения происходит передача теплоты теплопроводностью на жидкостной участок, поэтому здесь последнее из граничных условий (7.7) является уравнением теплового баланса. Аналогичное условие (7.8) соблюдается и в окончат НИИ зоны испарения, координата z =К которой рассчитывается из условия, что энтальпия охладителя равна энтальпии i" насыщенного пара. [c.161]

Покажем теперь, что в предыдущем пункте мы уже фактически вычислили входящую в (7.12) сумму при указанных условиях суммирования (Ар О, - со<к< +со).В самом деле, при вычислении статсуммы осциллятора мы могли бы сначала суммировать не по состояниям с одинаковой энергией, лежащим внутри заштрихованной на рис.7.1 полоски, а по состояниям, лежащим внутри небольшого прямоугольника со сторонами Аз и Ар. Число состояний в пределах такого прямоугольника. Ад = Ах Ар/к. Поэтому результатом такого. е /Г Ах Ар [c.154]

Расчетный температурный уровень Г ах отводимого тепла от слоя столкновения и выраженный в виде отношения T JTg представлен графиком на рис. 9.28 в зависимости от степени расширения. Из представленного графика видно, что рассчитанные величины темпераз урного уровня отличаются от его величин, полученных экспериментально не более, чем на 5%. [c.259]

Таблица 20.3. Максимальные значения вязкости плазмы инертного газа rimax соответствующей температуры Г ах [8> 9]

Если тешюноситель представляет собой однофазную жидкость, то Дй = Ср (г - t"), а в области двухфазной жидкости (конденсирующийся пар или кипящая жидкость) АЛ = г Ах, где г — теплота фазового перехода (испарения, конденсации), Дх — изменение паросодержания. [c.220]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...