Слой вихревой пристенный

Потери на вихревое смешение представляют собой энергию давления, которая тратится на разгон вынесенной в ядро массы жидкости из пристенного слоя [c.114]

Аналитические методы расчета тепло- и массообмена, основанные на теории пограничного слоя, вообще говоря, справедливы только для безотрывных течений жидкости. Во многих практических случаях поверхность, занятая вихревой областью, имеет значительную протяженность. Однако в настоящее время не существует методов расчета трения и теплообмена в этих условиях. В связи с этим, в качестве первого приближения можно предложить схему расчета, основанную на некоторых общих закономерностях пристенной турбулентности. [c.171]

На ЭТОМ же рисунке продемонстрировано влияние шага вихря на структуру потока. В случае плотного вихря (рис. 2.15, Н = ) приосевой поток фактически отделен от пристенного. Сама же винтовая вихревая нить и ее ближайшая окрестность играют роль цилиндрического сдвигового слоя. С увеличением шага (/г = 2) вихрь становится менее плотным и часть жидкости при винтовом движении протекает с периферии в центральную часть и, наоборот, происходит отток из центра на периферию. Чем больше шаг вихря, тем больший объем жидкости омывает обе части потока - периферийную и приосевую. [c.121]

Начало изучения взаимодействия вихревой нити с плоскостью положено Тейлором [247], который, исходя из обычных предположений теории пограничного слоя, допустил, что и при наличии плоскости соотношения (1) сохраняют силу всюду, за исключением узкой пристенной зоны, где образуется пограничный слой. Вообще говоря, этот пограничный слой трехмерен, так как из-за вторичных течений в потоке появляются все три компоненты скорости. Однако Тейлор предположил, что толщины пограничных слоев по радиальной б и окружной А скорости совпадают. [c.37]

Весьма эффективным средством повышения эффективности теплоотдачи является применение искусственных шероховатостей. Форма таких шероховатостей может быть различной (см. рис. 2.75). При этом проявляется и эффект оребрения, но в основном увеличение теплоотдачи происходит в результате гидродинамических изменений в пристенном слое. Наличие выступов, размеры которых гораздо больше размеров жидкого комка, приводит к турбулизации и срывам пограничного слоя, образованию вихревых зон вблизи от стенки. Исследования показали, что суш ествует оптимальное соотношение между высотой Н и шагом 8, при котором величина а наибольшая. Для шероховатостей типа выступ (3/ [c.119]

На рис. 7.4г,д представлены данные для нестационарных закрученных потоков, где наблюдалось ярко выраженное явление прецессии вихревого ядра. В этом случае при определении Мо и / в формулах (7.6) и (7.7) осреднение проводилось еще и по времени. Анализ представленных данных убеждает, что винтовая симметрия реализуется практически во всей области течения, за исключением области вблизи стенок трубы. В этой зоне существенным становится влияние вязкости, которая обнаруживает себя через образование пограничного слоя и пристенных вихрей Гертлера. Незначите п>ное различие в основной области течения не выходит за рамки точности измерений. [c.398]

Шестое представление. Т. Дж. Блэк /269/, изучив известные результаты экспериментов С. И. Клайна, Г. А. Эйнштейна и других, предложил свою теорию турбулентности пристенного слоя. По Т. Дж. Блэку, основная роль случайных турбулентных пульсаций в потоке со сдвигом состоит не в непосредственном и локгшьном переносе осредненного импульса, а в порождении сильной трехмерной неустойчивой с фукту-ры подслоя. Эта неустойчивость в свою очередь вызывает быстрое разрушение структуры потока в подслое, которое повторяется во времени и пространстве на всей поверхности, обтекаемой турбулентным потоком. Это явление Блэк представляет в следующем виде имеется более или менее равномерно расположенная на поверхности система зон, в которых происходит разрушение структуры подслоя. Эта система движется по потоку со скоростью, примерно равной скорости перемещений турбулентных возмущений в слое. В движущейся зоне разрушения структуры энергия передается от основного движения к вращательному и каждая зона разрушения рассматривается как движущийся генератор вихрей. Непрерывная потеря кинетической энергии в этой зоне требует непрерывного локального оттока среды от стенки. В результате каждое разрушение поперек основного потока и образует непрерывные вихревые листки, расположенные под некоторым у1 лом к стенке. [c.26]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...