Уравнение Абрамовича

Приведенные выше уравнения Миловича II Абрамовича были получены на основе исследований струй воздуха, вытекающих в безграничное воздушное пространство. [c.113]

Г. Н. Абрамович дает следующее уравнение для осевой скорости в случае струи круглого поперечного сечения [c.137]

Г. Н. Абрамович рекомендует для расчета плоской воздушной завесы уравнение, полученное в предположении, что изменение вертикальной составляющей средней по сечению скорости струи завесы не зависит от воздействия набегающего потока, а горизонтальная составляющая равна алгебраической сумме скорости сносящего потока и горизонтальной составляющей скорости струи [c.342]

В схеме Тейлора, так же как и у Абрамовича, жидкость считается идеальной, причем используются уравнение Бернулли и закон равенства моментов количества движения. Недостающее условие выводится из принципа максимальности расхода. Различие лишь в том, что Тейлор учитывает затрату энергии на создание центрального газового вихря. Но так как плотность газа много меньше плотности жидкости, то поправки Тейлора практически мало заметны. [c.53]

Согласно теории свободной струи, предложенной Г. Н. Абрамовичем [33], радиус ядра постоянной массы для начального и основного участков осесимметричной струи может быть найден соответственно из уравнений [c.35]

В технической практике получили распространение различные, частично уже упоминавшиеся, приближенные способы решения осесимметричных задач, основанные на различных упрощающих предположениях и форме линий ток 1,— такие, например, как теория цилиндрической и конической ступеней в пределах зазоров между решетками (с учетом и без учета кривизны линий тока). Все эти способы содержатся как частные случаи в основных уравнениях осесимметричной задачи и ценою потери строгости постановки дают возможность получения обозримых решений, не требующих применения ЭЦВМ (Г. Н. Абрамович, 1953 М. Е. Дейч и Г. С. Самойлович, 1959 и др.). [c.148]

В результате решения этого уравнения можно рассчитать температуру в объеме тормозного барабана, полагая, что все тепло, развивающееся при трении, идет в металлический элемент пары трения (тормозной барабан). Интегрируя это уравнение, Л. Г. Кифер и И. И. Абрамович [15], а также Е. А. Чудаков [33] получили следующее уравнение для расчета температуры [c.74]

При тепловом воздействии имеют место два важнейших явления, предсказанные Г. Н. Абрамовичем в 1946 г. тепловой кризис и тепловое сопротивление, заключающееся в снижении полного давления при подводе тепла к движущемуся газу [1]. Уравнение (11.59) для теплового воздействия [c.260]

Подобие скоростных полей обусловливает подобие полей избыточной температуры (если струя и среда имеют различную температуру), а также полей концентрации твердых примесей (если струя и среда имеют различную кодцентрацию примеси), так как и температура и концентрации примесей (степень запыленности) в этих условиях связаны с переносом вещества струи. Это дает возможность, зная распределение скоростей в поперечном сечении струи, определять профили температур и концентрации шриме-сей в этой струе. В частности, распределение температур в основном участке круглой струи, по Г. Н. Абрамовичу, описывается уравнением [c.74]

Табл. 14,2 включает расчетные зависимости для спутйых и встречных полубесконечных струй. Гертлером использована теория Прандтля — Трубчикова для замыкания уравнения движения Рейнольдса и дано решение для асимптотического пограничного слоя. Г. Н. Абрамович использовал интегральное уравнение Т. Кармана и степенной [c.199]

Уравнение изменения кинетической энергии струи кин на основном участке по сравнению с киво (в начальном сечении) при а=0,07 и />4,8 о. данное Г. Н. Абрамовичем, имеет вид [c.244]

Г. Н. Абрамович в 1956 г, предложил использовать во всех случаях в качестве такого условия идею Л. Прандтля о пропорциональности толщины струи отношению поперечной пульсации скорости к среднему значению местной скорости [йЫйх у / 1 и , и I йи йу) и получил отсюда следующее уравнение развития струи [c.814]

Одними из первых представления о попраничном слое высказали знаменитые русские ученые Д. И. Менделеев в монографии О сопротивлении жидкостей и воздухоплавании (1880 г.) и И. Е. Жуковский в работе О форме судов (1890 г.) и в более поздних лекциях. Известный немецкий ученый Л. Прандтль в 1904 г. получил дифференциальные уравнения движения жидкости в пограничном слое, которые лежат в основе современной теории пограничного слоя. Впервые эти уравнения были решены Блазиу-сом в 1907 г. для простейших случаев пластины и круглого цилиндра. На этой основе, усилиями многих ученых мира, была создана современная теория пограничного слоя, которая бурно развивается и поныне. Большой вклад в эту теорию внесли советские ученые Г. Н. Абрамович, В. С. Авдуерский, А. А. Дородницин, [c.20]

Табл. 14.2 включает расчетные зависимости для спутных и встречных полубесконечных струй. Гертлером использована теория Прандтля — Трубчикова для замыкания уравнения Рейнольдса и дано решение для асимптотического пограничного слоя. Г. Н. Абрамович использовал интегральное уравнение Т. Кармана и степенной закон распределения скорости Шлихтинга для получения расчетных зависимостей струйных пограничных слоев, формирующихся при сопряжении полубесконечных встречных и спутных потоков. [c.232]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...