Фарадея закон электромагнитной индукции

Последним из требующихся нам фундаментальных соотношений является математическая формулировка знаменитого открытия Фарадея — закона электромагнитной индукции [c.18]

В основе работы системы зажигания с катушкой лежат открытые в 1881 году Майклом Фарадеем законы электромагнитной индукции. [c.106]

ФАРАДЕЯ ЗАКОН электромагнитной индукции, см. Электромагнитная индукция. [c.802]

Колебания тока в сверхпроводящем кольце. Если магнитный поток сквозь площадь, ограниченную сверхпроводящим кольцом, в результате изменения внешнего магнитного поля равномерно возрастает со временем, то по закону электромагнитной индукции Фарадея в кольце индуцируется сверхпроводящий ток, увеличивающийся со временем. При достижении плотностью тока критического значения сверхпроводимость разрушается и сверхпроводящий ток исчезает. Исчезновение тока создает условия для возникновения сверхпроводящего состояния. Продолжающее возрастать магнитное поле снова индуцирует возрастающий сверх проводящий ток, который при достижении критического значения ликвидирует сверхпроводимость, и т. д. Следует обратить внимание, что физическим содержанием закона электромагнитной индукции Фарадея является возникновение вихревого электрического поля в результате изменения магнитного поля. При росте с постоянной скоростью магнитного потока сквозь площадь, ограниченную сверхпроводящим кольцом, линии напряженности электрического поля являются окружностями, концентрическими с центром кольца. Напряженность электрического поля вдоль каждой линии постоянна. Поэтому можно сказать, что в рассмотренном выше явлении речь шла о протекании сверхпроводящего тока в постоянном электрическом поле, и окончательный результат сформулировать так [c.374]

В 1834 году Э. X. Ленц сформулировал закон, названный его именем и определяющий направление индуцированного тока. Этот закон послужил базой для математической теории токов индукции Неймана. Вскоре Гельмгольц и Томсон показали, что закон электромагнитной индукции Фарадея имеет глубокую внутреннюю связь с законами электромагнитных действий, открытыми Эрстедом и Ампером, а также принципом сохранения энергии. [c.136]

Уравнение Максвелла rot Е = — 1/с dB/dt (где В — магнитная индукция, определяемая равенством В = Н + 4яМ) выражает закон электромагнитной индукции Фарадея. Подставляя в это уравнение Е из формулы (60) и интегрируя, получим [c.133]

Второе уравнение системы (2,1) описывает закон электромагнитной индукции Фарадея. Два остальных уравнения, строго говоря, зависят от первых двух уравнений Максвелла. Из третьего уравнения системы (2.1) следует, что силовые линии электрического поля могут начинаться и оканчиваться только на электрических зарядах. Четвертое уравнение указывает на то, что в вакууме силовые линии магнитного поля всегда замкнуты (магнитное поле не имеет источников). [c.12]

Подстановка уравнения (34.2) в закон электромагнитной индукции Фарадея [c.351]

Можно привести историческую аналогию. Как известно, в основе электротехники лежит закон электромагнитной индукции Фарадея. Но, разумеется, электротехника не сводится к этому закону. Понадобились усилия десятков тысяч ученых, чтобы электричество широко вошло в жизнь, стало служить людям. Квантовая электроника также базируется на некоторых основных принципах, описанных нами выше, и вместе с тем она значительно богаче, содержательнее, концентрирует в себе результаты многочисленных научных исследований. [c.39]

По закону электромагнитной индукции Фарадея (И1.5.1.2°) э. д. с. самоиндукции равна [c.271]

По закону электромагнитной индукции Фарадея (111.5.1.2 ) [c.272]

Уравнение (2.3) следует из закона электромагнитной индукции Фарадея. Если dH/dt = 0, то электрическое поле является статическим, и в этих условиях электрическое поле оказывается безвихревым и может быть выражено через скалярный потенциал ф [c.22]

Второе М. у. является матем. формулировкой закона электромагнитной индукции Фарадея и записывается в виде [c.390]

Действие электродинамического преобразователя основано на использовании двух физических явлений электромагнитной индукции и силового взаимодействия тока с магнитным полем. Они выражаются известными законами Фарадея и Ампера, [c.194]

В течение XIX века были сделаны открытия, составляющие основу современной электротехники. Фарадеем был открыт закон электромагнитной индукции, Ленц и Джоуль установили, что прохождение тока по проводнику сопровождается выделением тепла, Максвелл получил основополагающие уравнения электромагнитного поля, носящие его имя, и построил систему современной электродинамики. В 80-х годах У. Томсон открыл и исследовал поверхностный эффект, заключающийся в том, что переменный ток вытесняется к поверхности проводника. В 1886 г. русский ученый И. И. Боргман исследовал нагревание стекла в конденсаторе при быстро следующих друг за другом зарядах и разрядах. Таким образом, уже в XIX веке были заложены теоретические основы техники индукционного нагрева. [c.4]

Для проводящих контуров, изготовленных из материалов с достаточно высокой проводимостью (нанр., из металлич. провода), соотношение (2) в квазистатич. приближении соответствует закону электромагнитной индукции Фарадея [c.688]

У.4.68. Электродвижущая сила индукции, возникающая в замкнутом контуре при равномерном изменении потокосцепления (закон электромагнитной индукции Фарадея-Ма ксвелла) [c.62]

Заметим, что это не следует только из факта существования идеальной проводимости (т. е. ст = оо), хотя идеальная проводимость приводит к похожему свойству если идеальный проводник, находившийся вначале при нулевом магнитном поле, поместить в поле (или включить поле), то по закону электромагнитной индукции Фарадея должны возникнуть вихревые токи, благодаря которым поле внутри проводника обратится в нуль. Однако, если магнитное поле уже имеется в проводнике, те же токи препятствуют его выталкиванию. Если поместить образец в область, где нет магнитного поля (или выключить поле), в нем возникают вихревые токи, которые поддерживают существование попя в образце. Следовательно, идеальная проводимость обеспечивает существование не зависящего от времени магнитного поля внутри проводника, но не она определяет величину этого поля. В сверхпроводнике же поле оказывается не просто не зависящим от времени, а равным нулю. Ниже, когда мы будем обсуждать уравнение Лондонов, мы проведем несколько более количественное исследование взаимосвязи между идеальной проводимостью и эффектом Мейснера. [c.345]

На рис. 12.1 показана конструктивная схема МГД-генератора. Его принцип действия основан на законе электромагнитной индукции, открытого М. Фарадеем в 1831 году. Согласно этому закону в проводнике, движущемся поперек магнитного поля и замкнутом на внешнюю цепь, возникает электрический ток. Закон не устанавливает, что проводник должен представлять собой твердое тело. В МГД-генераторе в качестве проводника используется сильно нагретый газ (плазма), т. е. частично или полностью ионизированный газ при температуре не менее 2750°С. Требуемую температуру можно понизить до 2200° С с помопц>ю добавки в газ малых количеств примесей щелочных металлов, например, калия или цезия. Масса такой присадки не превышает 1...2% от массы газа. Такой газ представляет собой низкотемпературную плазму. [c.257]

Закон электромагнитной индукции Фарадея э. д. с. электромагнитной индукции < в контуре численно равна и противоположна по знаку скорости изменения магнитногр потока сквозь площадь поверхности, ограниченной этим контуром [c.265]

Переменное магнитное поле вызывает появление ин-дуиированного вихревого электрического поля. Это фундаментальное положение электродинамики установлено Максвеллом как обобщение закона электромагнитной индукции Фарадея (111.5.1.2°). Вихревое электрическое поле обнаруживается по его действию на свободные заряды электрического проводящего контура, помещенного в это поле. На-Г1равление вектора напряженности вихревого электрического поля устанавливается в соответствии с законом элект-ро.магнитной индукции Фарадея (111.5.1.2°) и правилом Ленца (111.5.1.3°) (см. также IV.4.1.2°). [c.269]

А. М. Ампер, выполнив множество экспериментов по изученлю взаимодействия между электрическим током и магнитом, устанавливает основные законы взаимодействия токов и предлагает первую теорию магнетизма. Громадным вкладом в развитие теории и практики электромагнетизма явились исследования выдающегося английского физика-экспериментатора М. Фарадея. В 1821 г. он впервые создал лабораторную модель электродвигателя, осуществив вращение магнита вокруг проводника с током. В 1831 г. он открыл явление электромагнитной индукции и установил его законы. М. Фарадей впервые ввел понятие электромагнитного поля как передатчика взаимодействия между заряженными телами. Пространство, которое у Ньютона выступало как пассивный свидетель физических явлений, оживает и становится их участником. 96 [c.96]

Из теории электромагнитной индукции и теории скин-эффекта следует, что в любом нормальнэ.м сечении цилиндра изотропной среды возникает вихревая система круговых индукционных токов. Переменное магнитное поле каждой лилии тока, согласно закону Фарадея, вызывает в соседней линии появление э. д. с. индукции и изменение плотности ток I. В результате этих взаимодействий ток будет вытеснен из осевых частей цилиндра. [c.208]

Фарадей (Faraday) Майкл (1791-1867) — английский физик, основоположник учения об электромагнитном поле. Учился самостоятельно. Ввел основные понятия электромагнитного поля, высказал идею существования электромагнитных волн. Идею электромагнитного поля А. Эйнштейн рассматривал как самое важное открытие со времен Ньютона и в связи с этим писал Надо иметь могучий дар научного предвидения, чтобы распознать, что в описании электрических явлений не заряды и не частицы описывают суть явлений, а скорее пространство между зарядами и частицами . Открыл электромагнитную индукцию. Установил законы электролиза, названные его именем, открыл вращение плоскости поляризации света в магнитном поле (эффект Фарадея). Ввел понятие диэлектрической проницаемости, экспериментально доказал закон сохранения электрического заряда. [c.28]

Электромагнитная индукция. Во всяком контуре, когда меняется пронизывающий его магнитный поток, наводится э. д. с. индукции независимо от того, как1 ми причинами это изменение магнитного потока вызывается. Величина наведённой э. д. с. по закону Фарадея—Максвелла определяется для одного витка [c.483]

М. в. Фок. квант, механики) возможность ус- природы, для разл. эл.-магн. явлении ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУК- тойчивого состояния таких микроси- и процессов. Это св-во носит назв, ЦИЯ, возникновение электродви- стем. Размеры их существ, образом универсальности Э, в. Двоякая роль жущей силы (эдс индукции) в прово- определяются величиной электрич. за- электрич. заряда определяется тем, дящем контуре, находящемся в перем. ряда эл-на (так, боровский радиус что эл.-магн. поле относится к т. н. магн. поле или движущемся в пост, атома водорода равен К Ые , где т — калибровочным полям. магн. поле. Электрич. ток, вызванный масса эл-на). К Э. в. сводится боль- Среди др. типов вз-ствий Э. в. этой эдс, наз. индукционным, шинство сил, наблюдаемых в макро- занимает промежуточное положение Э. и. открыта англ, физиком М, Фа- скопич, явлениях силы упругости, как по силе и длительности нроте-радеем в 1831 (и независимо амер. трения, поверхностного натяжения в кания процессов, так и по числу за-учёным Дж. Генри в 1832), Согласно жидкостях и др. Св-ва разл. агрегат- конов сохранения, к-рые выполня-закону Фарадея, эдс индукции 81 ных состояний в-ва, хим. превраще- ются при Э. в. Так, характерные в контуре прямо пропорц. скорости ния, электрич., магн. и оптич. явления времена радиац. распадов элем, ч-ц и изменения во времени I магнитного определяются Э. в. Эл.-магн. природу возбуждённых состояний ядер (10- — потока Ф через поверхность 5, ог- имеют явления ионизации и возбуж- 10с) значительно превосходят раниченную контуром дения атомов среды электрич. полем ядерные времена ( 10-2 с) и много [c.872]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...