Сопротивление вызываемое вихревым следом

При рассмотрении характерного случая местного сопротивления в виде внезапного расширения трубопровода, когда поперечное сечение резко увеличивается от 31 до 52 (рис. 64), можно наблюдать следующую картину. Частицы жидкости после прохождения сечения 1—) с некоторой скоростью стремятся двигаться дальше в том же направлении с той же скоростью. Однако они задерживаются частицами, находящимися впереди и обладающими (ввиду увеличения сечения) меньшими скоростями. Наталкиваясь и ударяясь об эти частицы, они получают смещения в поперечном направлении, что вызывает расширение струи. В некотором сечении 2—2, отстоящем на небольшом расстоянии от первого, поток жидкости заполняет все сечение трубы. При этом в начале трубы большего диаметра в углах образуется вихревая область, представляющая собой кольцевое пространство А, заполненное жидкостью, не участвующей в основном поступательном движении в направлении оси трубопровода, Вследствие трения на граничных поверхностях эта [c.114]

Принцип действия электроиндуктивного метода контроля труб основан на возбуждении вихревых токов в контролируемых трубах. Сущность метода состоит в следующем. Испытуемая труба помещается в магнитное поле катушки, питаемой переменным током. Возбуждаемые при этом в трубе вихревые токи вызывают изменение сопротивлений этой катушки, что регистрируется специальным электроизмерительным устройством. Нарушение сплошности в поверхностном слое оказывает действие, сходное с действием увеличения сопротивления поверхностного слоя, что соответственно отражается на степени взаимодействия между катушкой и испытуемой трубой. [c.496]

Принцип действия прибора заключается в следующем. При изменении диаметра и толщины стенки трубы, находящейся в проходной катушке, возникает перераспределение вихревых токов, возбуждаемых в стенках контролируемой трубы. Это перераспределение вызывает изменение потерь электрической энергии в трубе и магнитного потока, пронизывающего проходную катушку, и как следствие, изменение активного сопротивления и индуктивности проходной катушки, а значит и изменение амплитуды и частоты генерируемых колебаний. [c.413]

При парциальном подводе пара к окружности диска на длине дуги, незанятой соплами, происходит вихревое движение пара через каналы лопаток. Это вихревое движение обуславливает вентиляционную потерю. Вентиляционная потеря складывается в основном из следующих потерь 1) от трения и удара пара о лопатки 2) от вентиляторного действия лопаток 3) от прерывистого поступления пара на лопатки парциального колеса и т. д. На преодоление указанных вредных сопротивлений требуется затрата механической работы. Затрата механической работы вызывает эквивалентное повышение теплосодержания пара. [c.37]

Зенз [Л. 717] дает наглядное и довольно правдоподобное качественное объяснение явления захлебывания при пневмотранспорте. Предположим, что в восходящем газовом потоке образована суспензия с очень низкой концентрацией твердых частиц. Пусть частицы удалены друг от друга на расстояние, равное приблизительно 100 диаметрам частицы, каждая из них вызывает образование позади себя (внизу) вихревой зоны длиной 20 диаметров. Несколько уменьшив скорость потока среды, увеличим концентрацию частиц в суспензии так, чтобы среднее расстояние между ними стало меньше 20 диаметров. Тогда каждая из частиц будет попадать в вихревой след ближайшей вышерасположенной частицы. Обычно турбулизация потока около частицы уменьшает коэффициент лобового сопротивления, т. е. для взвешивания частицы в вихревой зоне необходима более высокая скорость. Поэтому частицы, попавшие туда, начнут выпадать вдоль турбулентного следа. При этом они будут приходить в контакт с соседними. Две частицы, находящиеся одна над другой в контакте, будут иметь больший эффективный диаметр, так что скорость потока будет, очевидно, недостаточной для поддержания сус пензии и твердый материал, содержащийся в трубе, упадет в ее нижнюю часть. В пользу подобной схемы свидетельствуют давно бпубликованные данные Л. М. Мороза и Я. И. Френкеля [Л. 174] о том, что облачко суспензии в чистой дисперсионной среде падает во много раз быстрее, чем падали бы отдельные зерна суспензии. Имеется в виду, конечно, случай, когда облачко не заполняет собой все поперечное сечение аппарата. В противном случае эффект коллективного падения был бы [c.140]

Видно, что выше значения Ве г 1 аналитическое описание поля течения усложняется. Становятся существенными инерционные силы, и при Ве 10 происходит отрыв пограничного слоя ) линии тока скручиваются и образуют стационарное вихревое кольцо у кормовой части сферы. Дальнейшее возрастание числа Ве приводит к увеличению размеров и интенсивности вихря. При Ве 100 систе.ма вихрен распространяется за сферой на расстояние около одного диаметра [7801. Влияние инерционных сил продол кает расти, п при Ве 1-50 систе.ма вихрей начинает колебаться. В ла.минарнодг потоке при Ве р 500 систе.ма вихрей отделяется от тела и образует след [822]. Это число Рейнольдса называется нгпкним критическим чпс,лоы Рейнольдса. Вихревые тсольца непрерывно образуются и отделяются от сферы, вызывая периодические изменения поля течения и мгновенной величины силы сопротивления. Линия отрыва пограничного слоя на сфере перемещается, что приводит также к флуктуация.м силы трения. [c.32]

Теоретическое определение эффективности сепарации циклонов является сложной задачей из-за сложного характера движения частиц пыли в циклонах. Основное затруднение вызывают учет уноса частиц от стенки циклона вихревыми потоками, "рикошетирование" частиц от стенки аппарата, взаимодействие частиц между собой. Поэтому теоретические методы расчета не отличаются большой точностью [1-3]. Так, в работе [1] получены обобщенные параметры для оценки эффективности сепарации в подобных противоточных циклонах при следующих допущениях частицы пыли имеют сферическую форму и не влияют на движение газовой фазы, не учитываются эффекты вращения частиц, "рикошетирование", процессы адгезии и коагуляции, плотность пыли, инерционные эффекты при неравномерном криволинейном движении частиц, отклонение сопротивления движущихся частиц от стоксовского, запыленность входного потока. [c.283]

При совместном падении группы частиц (стесненное падение) гидродинамические условия обтекания их жидкостью иные, чем при свободном падении. При стесненном падении встречные потоки жидкости, обтекающие частицы, движутся в промежутках между частицами. Сужение сечений потоков увеличивает градиент относительной скорости жидкости, что в свою очередь увеличивает Касательные напряжения, действующие на поверхности частиц. Кроме того, повышается разрежение в вихревых зонах за частицами вследствие увеличения скоростей потоков в промежутках между частицами следующего ряда, хотя размеры зон несколько уменьшаются. Это приводит к увеличению перепада давления между передней и задней сторонами частицы. Указанные причины вызывают повышение гидродинамического сопротивления частиц и потому при действии одной и той же активной силы (например, силы тяжести) скорость частиц при совместйом падении будет меньше скорости их свободного падения.. Чем меньше расстояние между частицами, т. е. чем больше их объемная концентрация, тем меньше будет скорость стесненного падения. [c.156]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...