Энтальпия активации ползучести

Энергия активации ползучести имеет смысл энтальпии. Предэкспоненциальный множитель Г вообще говоря, зависит (даже если и слабо) от температуры. Следовательно, энергия активации является только кажущейся энергией активации ползучести. Истинную энергию активации ползучести (точнее, энтальпию активации ползучести ДЯ) можно в этом случае найти, введя поправку на температурную зависимость предэкспоненциального множителя [c.42]

Существуют многочисленные доказательства того, что энергия активации ползучести (по возможности скорректированная на температурную зависимость модуля упругости, т. е. АН) при гомологических температурах > Г1 равна энтальпии активации объемной самодиффузии (см., например, [62]). Величина зависит от отношения о/С Типичному значению этого отношения, т. е. 5 10 , соответствует = 0,5 для всех металлов, за исключением олова, для которого т] = 0,9 [62], Для разных металлов на рис, 3.5 [62] энтальпия активации ползучести сопоставлена с энтальпией активации объемной самодиффузии. Для гомологических температур выше rl уравнения (3,11) и (3.13) можно записать в виде [c.49]

В модели неконсервативного движения ступенек на винтовых дислокациях требуется энтальпия активации ползучести, определяемая уравнением [c.137]

ЭНЕРГИЯ АКТИВАЦИИ ПОЛЗУЧЕСТИ И ЭНТАЛЬПИЯ АКТИВАЦИИ ДИФФУЗИИ [c.49]

РИС. ЗЛ. Соотношение между энергией активации ползучести и энтальпией актива( и объемной самодиффузии для различных металлов при а/ = 2 и T/r j, > 0,5 [62]. [c.49]

Величиной, необходимой для сопоставления результатов измерений скорости ползучести в зависимости от температуры с предсказаниями теоретических моделей и, следовательно, для идентификации механизмов, контролирующих скорость ползучести, является энтальпия активации диффузии, оп-ределяемая из температурной зависимости коэффициента диффузии В или [c.54]

За редкими исключениями, давление в рассматриваемых случаях настолько мало, что энтальпия активации практически равна энергии активации. Она зависит, однако, от приложенного напряжения сдвига, которое способствует развитию прямой реакции (-f) и затормаживает обратную реакцию (—), предопределяя таким образом величину и направление скорости деформации. Поскольку зависимость энтальпии активации от напряжения проявляется как сила, действующая на дислокации и способствующая протеканию реакции, она также зависит от наличия субструктуры Хотя в определенных случаях такие механизмы могут определяться диффузионными процессами, энтальпия активации практически нечувствительна к температуре в других случаях она зависит от температуры так же, как и модуль сдвига. Частотный фактор /+, включающий энтропию активации, также зависит от т, Т и 81. Влияние температуры на /+ обычно невелико по сравнению с ее влиянием на экспоненциальный член Больцмана. Как и во всех задачах по кинетике реакций, истинная скорость процесса определяется как разность между скоростями прямой и обратной реакций, что и обусловливает наличие двух членов в уравнении (1), определяющем истинную скорость ползучести, обусловленную развитием /-того процесса. [c.249]

Мы продемонстрируем это здесь еще раз, используя для расчета зависимости AV от глубины уравнения, (5.19) и (5.20) и значения упругих модулей на всех глубинах, полученные сейсмологическими методами [105] (см. табл. 5.1) (рис. 5.13). Отношение t](z)/tio (вязкости на глубине z к вязкости в кровле нижней мантии (2—670 км) рассчитывалось в предположении, что энтальпия активации ползучести на глубине 670 км равна ДЯо=120 и 170 ккал/моль, а Д1/ на глубине 670 км определяется соотношением Кейза (5.12). (Это дает 7 и 10 см /моль соответственно.) Для расчетов была выбрана геотерма Андерсона [4] (рис. 5.1). Тогда [c.187]

Энтальпию активаций ползучести ДН иногда называют истинной энергией активации ползучести, в отличие от кажущейся энергии активации, Вообще (1ЕМТ < О, поэтому > ДЯ. Барретт и др. [75] показали на примере кадмия (для которого характерна особенно сильная зависимость модуля Юнга от температуры), что поправка (2 на Е = Е(Т) не только исключает температурную зависимость, но и позволяет определить энтальпию активации ползучести которая по величине равна энтальпии активации объемной самодиффузии Кйк будет в дальнейшем показано, сходство энтальпии активации ползучести ДЯ с энтальпией активации самодиффузии не случайно. [c.48]

Последний в свою очередь обусловлен диффузией, которая является термоактивируемым процессом. В итоге препятствия исчезают и освобождают дислокации со скоростью, определяемой кинетическим законом Аррениуса, Необходимо, однако, понимать, что этот процесс является лишь косвенно термоактивируемым, поскольку термоактивируемая стадия относится к миграции вакансий, а не к движению дислокаций. Энтальпия активации не зависит от напряжения. Мы имеем здесь ползучесть, контролируемую возвратом, или — в смысле зависимости от напряжения— степенной закон ползучести ( 4,3), В этом случае Д1=А и но to определяется скоростью переползания дис- [c.112]

Энергия активации [ уравнение (8.4а) ], скорректированная на температурную зависимость модуля упругости чистых металлов при гомологических температурах вЫше т (разд. 3.4), близка к энтальпии активации объемной самодиффузии. Если внутреннее напряжение а. зависит от температуры, то энергия активации Q. отличается от энергии активации, а следовательно и от энтальпии активации объемной самоду фузки. Для алюминия [73] это показано на рис. 8.9. Энергия, кроме того, уменьшается с увеличением внутреннего напряжения а., а энергия Q растет-с увеличением эффективного напряжения а (рис. 8.9) что абсурдно. Аналогичные результаты были получены, например, и для твердых растворов Си-10 и Си- 302п [188]. Следовательно, в обсуждаемых случаях энергии Q и Q. явно представляют собой чисто феноменологические величины, которые нельзя достаточно четко интерпретировать физически. Наоборот, энергия активации, определяемая при постоянном приложенном напряжении имеет совершенно ясный мзичес-кий смысл. Это свидетельствует о том, что внутреннее напряжение, которое определяет скорость возврата, равно приложенному напряжению и что при описании ползучести, контролируемой возвратом, адекватной независимой переменной является приложенное напряжение а. [c.104]

Сравнениз теории с экспериментом существенно затруднено прежде всего тем, что при температурах, при которых кажущаяся энергия активации ползучести значительно выше энтальпии активации объемной диффузии интервал напряжений, в котором можно измерить скорость установившейся ползучести, сравнительно узкий, так что зависимость Q -Q (а) [c.135]

Поперечное скольжение иногда считают процессом, определяющим скорость ползучести и в ГЦК-металлах (например, [225]). Модель поперечного скольжения в кристаллах со структурой ГЦК предложили Шок и Зегер [226] и Фридель [199]. Модель Фриделя получила дальнейшее развитие в работах [227, 228]. Для энтальпии активации поперечного скольжения было получено уравнение [c.136]

Качественный анализ поведения сплавов типа САП при ползучести с позиций дисперсионного упрочнения дали Грант и Престон [63]. Однако полученное Анселом и Уиртменом [68] значение энергии активации для ползучести сплава САП, равное 630 кдж/моль (150 ккал/моль), опровергает предположение о том, что сопротивляемость такого сплава высокотемпературной ползучести вытекает из модели дисперсионного упрочнения. В более поздних работах Мейера и других [71] было получено очень высокое значение энергии активации для сплавов САП, во много раз превышающее энтальпию активации для диффузии в алюминии н находящееся в более хорошем соответствии с энергией активации для объемной диффузии анионов в АЬОз исследованные образцы оставались жесткими и сохраняли способность сопротивляться ползучести при температурах выше температуры плавления чистого алюминия — это должно быть связано с наличием тонких пленок АЬОз, более или менее равномерно сцепленных с мелкими зернами алюминия. [c.294]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...