Разность хода пучков

Температурная чувствительность. Основной характеристикой взаимодействия между лазерным пучком и прозрачной плоскопараллельной пластинкой является температурная чувствительность фазы (разности хода пучков) Ф, которая показывает, на сколько радиан изменяется фаза интерферограммы при изменении температуры на 1 К [c.158]

Производительность измерений 16 Радиационная термометрия 12, 13, 199 Разность хода пучков 26 Разнотолщинность 29 Разрешающая способность 103 Резонансы Фабри-Перо 26, 37, 132 Решетка дифракционная 93 Свободные носители заряда 13, 81, 84, 165 [c.221]

У независимых источников света это условие не выполняется. Для получения интерференции необходимо, чтобы свет обладал когерентностью, т. е. световые пучки, подлежащие интерференции, выходили из одной и той же точки источника света и в одном и том же направлении. Чтобы обеспечить это условие, пучок света от одного источника разделяют на два, которые после объединения интерферируют, при этом картина интерференции (усиление или ослабление света) зависит от разности пути, пройденного каждым из лучей после их разделения. Кроме того, разность хода обоих пучков с момента их разделения и до объединения не должна превышать длины серии волн данного света (рис. П.38, г). Удаленные части пучков не интерферируют (рис. П.38, д) вероятность интерференции уменьшается при увеличении разности хода пучков. Если разность хода Н равна нечетному [c.360]

Ход лучей при кратности вет- Компенсация разности хода пу- [c.100]

В поле зрения окуляра видны две системы интерференционных полос. Нижняя система полос неподвижна, а положение верхней системы зависит от разности хода пучков лучей при прохождении ими кювет 7, заполненных сравниваемыми веществами. Эту разность хода измеряют, наклоняя пластину 8 поворотом микрометрического винта компенсатора и добиваясь того, чтобы верхняя ахроматическая полоса стала продолжением нижней, выполняющей роль индекса. [c.156]

Пусть параллельный пучок света падает на дифракционную решетку под углом 0. Как известно, при разности хода лучей, иду- [c.148]

X — длина волны падающего света) наблюдается интерференционный максимум света. Линза не вносит разности хода. Как следует из уравнения (78.4), условие интерференционного максимума для каждой длины световой волны выполняется при своем значении угла дифракции ф. В результате при прохождении через дифракционную решетку пучок белого света разлагается в спектр. [c.268]

Обычно с помощью интерферометров решают вполне определенные физические и технические задачи (например, измерение длин или углов, определение показателя преломления и т.д.). Наблюдение интерференционной картины становится не целью исследования, а средством проведения того или иного измерения. Поэтому оптическая схема интерферометра должна удовлетворять ряду дополнительных требований. Для повышения точности часто вводят значительную разность хода между интерферирующими пучками и работают в высоких порядках интерференции. В таких случаях используют относительно высокую степень монохроматичности излучения резко повышаются и требования к юстировке оптической системы. В дальнейшем рассказано также об исследованиях, в которых интерферометры применяют для изучения основных характеристик излучения (степени монохроматичности, длины волнового цуга и др.). [c.221]

Интерферирующие пучки усилят друг друга, если разность хода между ними равна целому числу волн, т.е. справедливо условие [c.239]

Порядок интерференции т связан с разностью хода интерферирующих световых пучков и длиной волны к соотношением [c.92]

Нетрудно понять, что длина когерентности и длина цуга волн совпадают. Действительно, если разность хода интерферирующих пучков становится больше длины цуга волн, то в данной точке интерференционного поля складываются волны, испущенные атомом в моменты времени, отличающиеся более чем на время когерентности. Но такие колебания не могут интерферировать. Следовательно, интерференция не может наблюдаться, если разность хода больше длины цуга, а максимальная разность хода, при которой интерференция еще наблюдается, т. е. длина когерентности, равна длине цуга. [c.93]

До сих пор мы рассматривали интерференционные опыты, в которых измеряется интенсивность света в зависимости от разности хода (или времени задержки) между двумя интерферирующими пучками. Результаты этих опытов, как было выяснено, можно описать [c.110]

Будем теперь рассматривать обработанную таким образом пластинку, направив на нее белый свет под тем же углом, под которым велось освещение. От первой тонкой прослойки серебра отразится небольшое количество света большая же часть его проникнет дальше, отразится частично от второй, третьей и т. д. прослоек. Разность хода между всеми отраженными от разных прослоек пучками будет равна двойному расстоянию между прослойками она равна для той области, где прослойки разделены расстояниями т. е. где при обработке действовал свет длины волны Интерферируя между собой, пучки, отраженные от этой области, дадут максимум для света с длиной волны Наоборот, для всякой другой длины волны (X) найдется такое число слоев т, которое даст разность хода, равную нечетному кратному полуволны /аХ. Соответствующее т определится из условия тХ = (2р -р + 1) /а)и. Таким образом, луч с длиной волны X, отрал<енный от первого слоя, будет ослаблен лучом, отраженным от (т + 1)-го слоя луч, отраженный от второго слоя, нейтрализуется лучом, отраженным от (т + 2)-го слоя, и т. д. [c.119]

Как было выяснено раньше, когерентными являются световые волны, излучаемые одной точкой источника света. Волны, излучаемые соседними его точками, уже не будут когерентными. Поэтому начнем с расчета интерференции световых пучков, излучаемых одной точкой протяженного источника света. Вычислим в соответствии с установленной на опыте локализацией интерференционной картины разность хода Д когерентных световых пучков / и 2 в точке А на поверхности клина (см. рис. 6.4). Линза, проектирующая интерференционную картину на экран, этой разности хода уже не изменит, и для световых пучков, сводимых воедино линзой в точке экрана А, она будет та же, что и в точке А. В ходе расчета, помимо непосредственной геометрической разности хода интерферирующих воли, надо учесть скачок фазы на л, испытываемый волной. [c.122]

Рис. 6.4. К расчету разности хода при интерференции световых пучков на тонком прозрачном клине.

Из соотношения (25.1) следует, что при малых вариациях значений углов I (и соответственно г) разность хода А световых пучков, излучаемых и другими точками протяженного источника света, будет в точке А приблизительно такой же, как и для рассмотренных пучков I и 2. Следовательно, в точке А на поверхности клина (или вблизи нее) интерференционные картины, создаваемые различными парами световых пучков, приходящими от разных точек светящейся поверхности протяженного источника света, будут приблизительно совпадать между собой. Отсюда вытекает высокая видимость интерференционной картины на поверхности клина (или вблизи нее). В других областях пространства над клином будет иметь место беспорядочное наложение различных интерференционных картин и, следовательно, однородная освещенность этих областей пространства. Другими словами, получает объяснение локализация интерференционной картины вблизи поверхности клина. [c.123]

Из соотношения Л = 2hn os г следует, что для плоскопараллельной однородной пластинки (h и п всюду одни и те же) разность хода может меняться только при изменении угла наклона лучей. Если эту пластинку осветить монохроматическим пучком лучей, падающих на нее под разными углами (например, сходящимся пучком), то каждому значению г будет соответствовать своя разность хода. Очевидно, что все лучи, соответствующие одному и тому же значению г, т. е. имеющие одинаковый наклон, будут давать одну и ту же разность фаз. Таким образом, интерференционные максимумы или минимумы будут располагаться по направлениям, соответствующим одинаковому наклону лучей. [c.128]

При падении пучка света на первую пластинку часть лучей отразится от передней грани пластинки, а часть, преломившись, отразится от задней грани таким образом, из первой пластинки выйдут два пучка, идущих на некотором расстоянии друг от друга каждый пучок, попадая на вторую пластинку, опять раздвоится, и из второй пластинки выйдут уже четыре пучка, но так, что второй и третий наложатся друг на друга. Разность хода в них равна (см. 25) [c.131]

Основная схема интерферометра Майкельсона изображена на рис. 7.2. Пучок от источника Ь падает на пластинку Р1, покрытую тонким слоем серебра или алюминия. Луч АВ, прошедший через пластинку Рх. отражается от зеркала 5х и, попадая опять на пластинку Рх, частично проходит через нее, а частично отражается по направлению АО. Луч АС отражается от зеркала 5 и, попадая на пластинку Рх, частично проходит также по направлению АО. Так как обе волны 1 и 2, распространяющиеся по направлению АО, представляют собой расчлененную волну, исходящую из источника Ь, то они когерентны между собой и могут интерферировать друг с другом. Так как луч 2 пересекает пластинку Рх три раза, а луч 1 — один раз, то на его пути поставлена пластинка Р , идентичная Рх, чтобы скомпенсировать добавочную разность хода, существенную при работе с белым светом. [c.134]

Параллельный пучок, пронизывая всю толщину эшелона, испытывает на краях ступеней дифракцию. Разность хода, возникающая [c.209]

Резкость максимумов, так же как и в решетке, определяется числом интерферирующих световых пучков, т. е. числом ступенек эшелона, которое не превосходит 30. Зато разность хода (порядок интерференции) между двумя соседними лучами весьма велика пренебрегая членом s p ввиду его малости, найдем для h = 1 см и ц = 1,5 [c.211]

Для перехода от т-то максимума для длины волны к соответствующему минимуму необходимо изменить направление падающего света так, чтобы разность хода изменилась на Хз/М, где N — число интерферирующих световых пучков (штрихов решетки) [c.214]

Легко видеть, что большая разрешающая способность хорошей дифракционной решетки достигается за счет огромных значений N (общего числа штрихов решетки) при незначительном т (2 или 3), тогда как в интерференционных спектроскопах N невелико (не более 20—30), но ш очень велико (десятки тысяч). Произведение тЫ есть число длин волн, представляющее разность хода между крайними световыми пучками, выходящими из прибора. Оно-то и определяет разрешающую способность любого прибора. [c.216]

Таким образом, (к — к) Ьп есть разность хода между волнами и возникающая вследствие дисперсии в толще призмы на длине (/1 — к)- Обозначив ширину светового пучка А В = А В , через Л, найдем [c.368]

В результате интер([)ереицни двух когерентных волн на пластинке образуется система интерференционных полос. Пусть точки А н В соответствуют положениям двух соседних полос. Поскольку при переходе от А к В разность хода пучков I п 2 меняется на X, то Adi + = Я, где Adi = а sin ii, Ad,. = а sin /о, а— расстояние между серединами двух соседних полос. [c.207]

Если пластина достаточно толста, то интер-ферирующие лучи / и 2 разведены на значи тельное расстояние и в любой из них нетрудно ввести кювету с изучаемым веществом или какой-либо другой объект, создающий дополнительную разность хода Д, которую можно измерить. Однако с увеличением толщины плас гины возникают дополнительные трудное и, которые были частично охарактеризованы в 5.3. Для сведения интерферирующих лучей и компенсации разности хода, создаваемой пластиной, расщепляющей пучки 1 и 2, удобно использовать вторую стеклянную пластину такой же толщины. Это смягчает требования к монохроматичности света, проходящего через интерферометр. Такая схема из двух толстых стеклянных пластин, разделенных воздушной прослойкой, реализуется в интерферометре Жамена. [c.222]

Конечно, добиться параллельности нескольких интерферен-ционьп 1х полос можно только в относительно небольшом спектральном интервс1ле, так как по мере продвижения в сторону длинных волн расстояние между полосами должно увеличиваться (Л == тХ). Интерференционные полосы высоких порядков, возникающие при большой разности хода, не параллельны нулевой полосе. Это легко проверить непосредственным наблюдением, вводя в один из пучков плоскопараллельную стеклянную пластинку толщиной менее 1 мм. Тогда появляется система мелких наклонных полос (рис. 5.41,6). На рис. 5.41,а для сравнения показана группа полос вблизи т = О, наблюдаемая в подготовленном к работе интерферометре. [c.226]

Полученные выражения легко распространить и на случай падения плоской волны на дифракционную решетку под некоторым углом. Обозначим через О угол между направлением пучка и направлением нормали к решетке. Тогда (рис. 6.36,а) для возникновения главных максимумов вместо с(з1пф = т/. получается условие d(sin(p — sinO) =-- тХ, непосредственно следующее из вычисления разности хода Л для двух интерферирующих лучей. В дальнейшем подробно рассмотрены отражательные дифракционные решетки (рис. 6.36,6), выражение для разности хода которых следует записать в виде [c.295]

При некоторых исследованиях необходима еще большая раз-решаюп(ая сила (порядка Ю и более). В этих целях обычно применяют различные интерферометры. Выражение (6.86) можно использовать для оценки разрешающей силы интерферометра. В отличие от дифракционной решетки здесь обычно высокие порядки интерференции при относительно небольшом числе интерферирующих пучков. Так, например, для интерферометра Майкельсона (см. 5.5) число интерферирующих пучков N =- 2, а порядок интерференции т определяется числом длин волн, укладывающихся на разности хода между интерферирующими лучами, и может быть очень большим (порядка 10 ). [c.323]

Интерференция наблюдается в области, где перекрываются оба световых потока, идущих от и Точка Л4 интерференционного поля имеет освещенность, зависящую от разности хода двух интерферирующих лучей. На этой схеме ясно видно, что интерферирующие световые потоки задаются размерами телесных углов й, величина которых зависит от угла 2<р = Z.QlSli l = между лучами, определяющими перекрывающиеся части пучков. [c.72]

В предшествующих параграфах, посвященных явлению интерференции световых пучков, резко противопоставлялись когерентные и некогерентные пучки. В то же время при интерференции немонохроматическнх пучков увеличение разности хода приводит, разумеется, к постепенному ухудшению контрастности интерференционных полос. Поэтому представления о полностью когерентных и полностью некогерентных пучках соответствуют некоторым крайним, предельным условиям. В действительности же реализуются и все промежуточные случаи, и тогда говорят о частичной когерентности. [c.94]

При освещении первой пластинки параллельным пучком лучей одной длины волны мы получим более или менее интенсивный свет в зависимости от разности хода А выходящих лучей. При освещении белым светом пластинка будет казаться нам равномерно окрашенной. При освещении же расходящимся пучком лучей мы увидим в фокальной плоскости объектива, помещенного на пути лучей 2 я 3, систему интерференционных полос, соответствующих данному г, т. е. полосы равного наклона. Лучи 1 я 4 т цопадают в оправу объектива. Мы получим максимум для лучей тех направлений, для которых А = йе sin i = m Ч К, где т — четные числа. Для направлений, соответствующих нечетным значениям т, будет наблюдаться минимум. Угловое расстояние между полосами определяется изменением угла i на величину Ai, при котором разность хода меняется на %, т. е. [c.132]

Для того чтобы иметь возможность скомпенсировать значительную разность хода, которая может получиться вследствие различий в трубках, помещаемых на пути двух лучей, приборе Жамена применяют компенсатор, состоящий из двух одинаковых стеклянных пластинок, причем наклон одной из них можно плавно изме-I пять. Его изменение позволяет очень тонко и плавно компенсировать разность хода обоих пучков в толще пластинок. [c.133]

Разность хода двух соседних вышедших из пластинки пучков равна 2dn osr, где d — толщина пластинки, п —показатель преломления вещества пластинки иг — угол преломления. [c.136]

Но произведение Мё. есть общая ширина решетки. Следовательно, максимальная разрешающая способность решетки определяется ее общей шириной или, точнее, максимальной разностью хода, выраженной в длинах волн, МсИХ, между световыми пучками, распространяющимися от первого и последнего штриха решетки. [c.215]

Для простоты рассуждений выберем в качестве объекта небольшое отверстие диафрагмы радиуса SjAi = ух, освещаемое слева параллельными пучками. На рис. 13.10 представлены два таких пучка, дающих изображения диафрагмы через две различные зоны оптической системы через центральную ее часть (пучок I, сплошные линии) и через периферийную область (пучок //, пунктир). Если пучки lall отображают АхВх с одинаковым увеличением, то изображение А2В2 будет резким следовательно, Л2 и В представляют собой точки, куда световые волны доходят через разные зоны системы в одной фазе. Точки Ах и Вх, равно как и Л2 и В , лежат соответственно на поверхности волны, распространяющейся по направлению /, т. е. колебания в них находятся в одной фазе. Путь волны 11 от Вх к В имеет по сравнению с путем от Ах к Л2 оптическую разность хода, равную [c.311]

Есть все основания полагать, что свет, испускаемый каким-либо атомом, сохраняет характер поляризации неизменным на протяжении времени, довольно длительного по сравнению с периодом колебания. Действительно, интерференция световых пучков (даже излучаемых не лазерами) может происходить при очень большой разности хода (до миллиона длг н волн), когда, следовательно, интерферируют между собой волны, кспущенные в начале и в конце временного интервала, охватывающего миллион колебаний. Возможность возникновения при этом интерференции доказывает, что состояние поляризации сохраняется на протяжении большого числа колебаний. Таким образом, излучение отдельных атомов может при благоприятных обстоятельствах (разреженный газ) сохранить неизменной не только начальную фазу, но и ориентацию колебаний в течение довольно длительного времени ( 10 с). [c.380]

Разобьем какой-нибудь пучок естественного света на два когерентных пучка, прибегнув к одной из общеизвестных интерферометрических схем. Встречаясь, пучки дают обычную интерференционную картину, например с максимумом в центре поля. Теперь поместим на пути одного из интерферирующих пучков естественного света полуволновую кристаллическую пластинку К, и введем во второй пучок соответственно подобранную стеклянную пластинку Я, обеспечивающую компенсацию образовавщейся разности хода (рис. 18.3). Теперь встречающиеся интерферирующие пучки, оставаясь когерентными, не дают ожидаемой интерференционной [c.394]

Идеальный когерентный источник излучает свет строго одной частоты. Реальный лазер излучает спектр колебаний— спектральную линию, в которой присутствуют несколько частот. Ширина спектральной линии связана с понятием временной когерентности и в конечном счете определяет допустимую глубину голографируемой сцены, т. е. максимальную разность хода / между объектным и опорным пучками, допустимую без уменьшения контраста интерференционной картины 1=к / к. [c.35]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...