Скорость звука в воздухе

Найдите длину звуковой волны в воздухе при частоте 2000 Гц. Скорость звука в воздухе 343 м/с. [c.295]

Следовательно, если скорость V положительна (источник движется по направлению к приемнику), то частота, воспринимаемая приемником, больше, чем излучаемая частота. Если скорость V отрицательна (источник движется в направлении от приемника), то воспринимаемая частота меньше, чем излучаемая. Этот сдвиг частот называется эффектом Доплера или смещением Доплера. Для реактивного самолета V имеет тот же порядок величины, что и скорость звука в воздухе, и эффект Доплера довольно велик. Если V/Узв 1, то, ограничиваясь слагаемыми порядка У/ьзъ, можно приближенно преобразовать (16) в следующее выражение [c.325]

Казалось бы, что применение моделей уменьшенного размера позволит обойтись без грандиозных и дорогостоящих аэродинамических труб. Однако значительное уменьшение размеров моделей неосуществимо, ибо, как было указано в предыдущем параграфе, аэродинамическое подобие двух различных движений достигается только при том условии, что число Рейнольдса в обоих случаях имеет одно и то же значение. Поэтому при уменьшении размеров модели (размер модели в рассматриваемом случае и является характерным размером I) нужно соответственно увеличивать скорость потока в трубе. Но когда скорость потока приближается к 330 м сек (скорости звука в воздухе), существенную роль начинает играть сжимаемость воздуха, изменяющая характер течения и нарушающая подобие. Поэтому при больших скоростях, интересующих современную авиацию, приходится применять модели либо в натуральную величину, либо лишь немного уменьшенных размеров. [c.541]

Скорость звука в воздухе была впервые измерена следующим образом. Из одного пункта одновременно посылались звуковой и световой сигналы (удар колокола и вспышка света). В другом пункте [c.580]

Наиболее удобный метод определения скорости звуковых волн основан на измерении длины стоячих звуковых волн (см. ниже, 167). Эти измерения дали результаты, согласные с формулой (20.1), и показали, что скорость звуковых волн разной длины в воздухе одна и та же, т. е. что для звуковых волн в воздухе дисперсия отсутствует. Вместе с тем эти измерения подтвердили, что фазовая скорость звуковых волн совпадает со скоростью распространения отдельного продольного импульса. (Оба эти результата, как уже указывалось в 153, тесно связаны между собой.) Скорость звука в воздухе при температуре 0° равна (как и скорость отдельного импульса) 334 м/сек. Таким образом, частотам от 20 до 20 ООО гц, составляющим пределы звукового диапазона, соответствуют звуковые волны в воздухе длиной примерно от 15 м до 15 мм. [c.721]

Как впервые доказал Лаплас, сжатия и разрежения в звуковой волне в воздухе происходят адиабатически и скорость звука в воздухе увеличивается благодаря изменениям температуры, производимым самой звуковой волной. Изменения температуры, обусловленные звуковой волной, невелики и не влияют на среднюю температуру воздуха. Так, при сжатиях она возрастает, а при разрежениях понижается. [c.224]

Формула Лапласа дает значения скорости звука в воздухе, хорошо согласующиеся с экспериментальными, например для сухого воздуха у=.1,40 и с = 332 м/с при 0° С. [c.224]

Из формулы (59.2) следует, что при увеличении температуры на 1 К скорость звука в воздухе возрастает примерно на 0,5 м/с. Скорость звука зависит не только от температуры воздуха, но и от его влажности. Например, для водяного пара у=1.32. При ком- [c.224]

Формулы (59.1) и (59.2) применимы не только для определения скорости звука в воздухе, но и в любом газе или смеси газов. Например, при 0°С скорость звука в кислороде с=315 м/с, в углекислом газе с = 258 м/с, в водороде с=1263 м/с. Такое большое значение скорости звука в водороде определяется его малой молярной массой. [c.225]

Рис. 7.1. Скорость звука в воздухе, свободном от СОг, при атмосферном и более низком давлении (i = 0° /=971 кГц) [12]

Рис. 7.2. Зависимость скорости звука в воздухе, азоте, гелии и водороде от давления [13]

Рис. 7.5. Дисперсия скорости звука в воздухе (/=100--200 кГц) [16]

Вычислите скорость звука в воздухе, нагретом до температуры Т = = 3500 К и находящемся под давлением р = 10 Па. Сравните полученное значение со скоростью звука в предположении, что удельные теплоемкости постоянны или изменяются при отсутствии диссоциации. [c.17]

Теперь определим число Re , = poo Роо//роо, где I = 0,4 м—ширина сопла. Полагая, что при нормальной температуре Тн = 288 К скорость звука в воздухе = 340 м/с, находим соответствующее значение этой скорости на выходе сопла [c.157]

Определяем силу волнового сопротивления участка крыла с заданными размерами Ь = 2 м, 1=1 м) при Моо = 0,55. При скорости звука в воздухе = = 341 м/с скорость полета вблизи Земли = М а = 187,6 м/с. Сила волнового сопротивления = У /2) где ро l/i/2 = 2,156-10 Н / м S p = [c.184]

Таким образом, при скорости течения и < 0,2а, т. е, меньшей 1/5 скорости звука, влияние сжимаемости газа можно не учитывать. Скорость звука в воздухе при стандартных условиях (k == 1,4, р = 101 325 Па р = 1,2 кг/м ) согласно формуле (121) [c.102]

Из уравнения (11-15) следует, например, что при М=0,25 и k = , 4 (воздух) температура торможения превышает термодинамическую температуру потока примерно на 1%. При 7 = 288 К скорость звука в воздухе у земли равна примерно 340 м/с в этом случае значению М = 0,25 соответствует скорость 1и 85 м/с. Обычно принимают, что при М<0,25 То=Т. [c.249]

Следовательно, скорость распространения воздушной волны, или скорость звука в воздухе в м/с составляет [c.178]

В несжимаемой жидкости а = оо в абсолютном вакууме а = 0. Скорость звука в воздухе при температуре 0 С равна 332 м сек. [c.519]

Ньютон вычислил скорость звука в воздухе при атмосферном давлении и комнатной температуре (при этих параметрах воздух с хорошим приближением можно рассматривать как идеальный газ). Однако в прямых измерениях скорости звука в воздухе было получено значение а, примерно на 20% превосходящее величину, найденную Ньютоном. [c.275]

Скорость распространения звуковых волн различна в различных средах и зависит от характера распространения волны и температуры. В табл. 1.15 приведена зависимость скорости звука а от температуры воздуха при давлении 760 мм рт. ст. Скорость звука в воздухе увеличивается с ростом температуры и может быть вычислена по приближенной формуле [c.36]

Скорость звука в воздухе при давлении 760 мм рт. ст. и различной температуре [c.36]

Перечень измерений скорости звука в воздухе приведен в табл. 1.4. Подавляющее большинство измерений выполнено для газообразного воздуха при давлениях, не превышающих атмосферное. В ряде работ (71, 103] измерения выполнены при различных частотах с целью изучения дисперсии. Лишь в двух работах [62, 76] охвачен сравнительно широкий диапазон давлений, а одна работа [70] содержит данные о скорости звука в жидком воздухе. [c.18]

Рис. 26. Эллипс рассеяния расчетных значений скорости звука в воздухе при Г=90 К и р=1 МПа

По современным измерениям скорость звука в воздухе гри нормальных усло1 иях равна 331 м/с. [c.223]

Для воздуха, например, при 0° Ро Ро = S-I см 1сек , у = 1,4 и скорость импульса сжатия Со = 334 м/сек. Так как отношение Ро/ро меняется с температурой (йовышается с увеличением температуры), то скорость импульса сжатия в газе растет с повышением температуры. При неизменной температуре отношение ро/Ро Для данного газа не зависит от плотности и, следовательно, скорость распространения слабого импульса не зависит от средней плотности газа. Найденная скорость распространения слабого импульса сжатия 334 м/сек совпадает со скоростью звука в воздухе при тех же условиях. Это совпадение вполне понятно, поскольку скорость распространения с должна быть одинакова для всех слабых импульсов сжатия независимо от их формы и степени сжатия (пока оно мало). Звуковые волны можно рассматривать как ряд таких импульсов сжатия, следующих вплотную друг за другом и распространяющихся с одинаковой скоростью. Пока сжатия в звуковой волне невелики, она должна распространяться с той же скоростью, что и отдельные слабые импульсы сжатия. [c.580]

Скорость звука в воздухе [см. (59.2)] зависит от его температуры, и поэтому наличие в атмосфере слоев воздуха с разной температурой также приводит к преломлению зву-ковых волн. На рис. 181 показана схема прелом-Иоточник збука ления звуковых волн в [c.230]

Одним из самых точных экспериментальных способов определения отношения у = Ср/С[/ является измерение скорости звука и в изучаемом газе. Найти связь между скоростью звука, отношением теплоемкостей у и изотермическим людулем упругости, если известно, что скорость звука в упругой среде и = у/к/р (К — модуль упругости и р —плотность среды). Найти скорость звука в воздухе при О С и ее зависимость от температуры. [c.47]

Очевидно, для малосжимаемой среды при больших изменениях давления изменение плотности незначительно и скорость звука получается большой, и наоборот, при большой сжимаемости среды скорость звука оказывается малой. Например, скорость звука в воздухе равна 330 м/с. [c.15]

Формула (215) показывает, что скорость звука в газе, т. е. скорость распространения упругих деформаций, зависит от при-)оды и состояния газа и является прямой функцией температуры. 1роцессы, связанные с большей скоростью движения газов (паров) по каналам, в которых происходит превращение потенциальной энергии сжатых газов в кинетическую энергию, широко применяются в современной технике в газовых и паровых турбинах, соплах реактивных и ракетных двигателей и др. Большими считаются скорости, близкие, равные или превышающие скорости звука в газе. Например, скорость звука в воздухе при 15° С составляет около 340 м/с. При движении с такими скоростями в потоке газа происходят большие изменения давления, температуры и плотности. [c.67]

Скорость звука в воздухе практически не зависит от частоты, но находится в сильной зависимости от температуры давления и влажности. При повышении температуры воздуха на 1° С скорость звука увеличивается примерно на 0,61 м1сек. Зависимость скорости звука в воздухе от температуры может быть выражена следующим соотношением [c.8]

Коэффициент, показываюш,ий, во сколько раз скорость самолета больше скорости звука в воздухе. [c.411]

РЕЗОНАТОР АКУСТИЧЕСКИЙ (резонатор Гельмгольца) — сосуд, сообщающийся с внеш. средой через небольшое отверстие пли трубу (горло). Характерная особенность Р. а. в том, что длина волны его собств. НЧ-колебаний значительно больше размеров Р. а. Для Р. а. с горлом собств. частота /о = [ I2a)YsHV, где с — скорость звука в воздухе, S — площадь поперечного сечения, I — длина трубки, У — объём сосуда. Если Р. а. поместить в гармонич. звуковое поле с частотой /о, в нём возникают колебания с амплитудой, во ifflo- [c.317]

В это же время Гюйгенс и Г. Лейбниц (G. Leibniz) сформулировали закон сохранения кол-ва движения Гюйгенс создал теорию физ. маятника, построил часы с маятником Р. Гук (R. Нооке) открыл осн. закон упругости 1 >ка закон). Были заложены основы физ. акустики. М. Мерсенн (М. Mersenne) измерил число колебаний звучащей струны и впервые измерил скорость звука в воздухе. Ньютон дал теоретич. вывод ф-лы для скорости звука. [c.311]

На рис. 3 приведено сопоставление найденной из опыта [5] критической скорости истечения воздухо-водяной смеси через цилиндрический канал с острой входной кромкой с рассчитанной по формуле (3) (кривая 2). На этом же рисунке приведено сопоставление измеренной [6] и рассчитанной скорости звука в воздухо-водяной смеси (кривая 1). На рис. 4 приведено аналогичное сравнение результатов экспериментов различных авторов [7, 10] и данных, полученных при участии автора, при истечении насыщенной воды через цилиндрические каналы с острой входной кром- [c.173]

Скорость звука в воздухе при нормальных условиях а = 331.4 Mj eK. [c.570]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...