Радиационное равновесие определение

Уравнения (8.19) и (8.20) представляют собой математическое определение радиационного равновесия. [c.276]

МОДИФИЦИРОВАННОЕ ДИФФУЗИОННОЕ ПРИБЛИЖЕНИЕ ДЛЯ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПЛОТНОСТИ ПОТОКА РЕЗУЛЬТИРУЮЩЕГО ИЗЛУЧЕНИЯ В СРЕДЕ, НАХОДЯЩЕЙСЯ В СОСТОЯНИИ РАДИАЦИОННОГО РАВНОВЕСИЯ [c.347]

Радиационное равновесие В плоском слое 304, 305, 309, 426 --определение 275 [c.609]

Температура рабочих спаев термобатареи, а следовательно, и ее выходной сигнал устанавливаются в результате теплового равновесия между потоком падающей на термобатарею энергии излучения объекта измерения и отводом теплоты в корпус телескопа и окружающую среду. Поскольку это равновесие устанавливается не мгновенно, радиационные пирометры обладают определенной инерционностью. Малоинерционные пирометры имеют время установления теплового равновесия менее 0,5 с, пирометры большой инерционности — более 2 с. [c.193]

В результате прохождения и остановки каскада, образованного сторонней частицей, в твердом теле возникает определенное число вакансий и межузельных атомов (элементарных дефектов), определенным образом распределенных в объеме тела. Такое облако элементарных дефектов можно назвать эмбриональным повреждением. Сторонними частицами, заимствуя терминологию из физики плазмы, будем называть частицы, не находящиеся в равновесии со средой. Применительно к задачам радиационной физики сторонними частицами следует считать проникающие в твердое тело и движущиеся в нем первичные частицы любого вида и приведенные в движение атомы твердого тела. Иными словами, к сторонним частицам будем относить все частицы, энергия которых превышает их характерные пороги смещения в данном твердом теле. [c.20]

Электромагнитное излучение, взаимодействующее с веществом, также достигает при определенной температуре состояния теплового равновесия. Такое состояние электромагнитного излучения получило название теплового излучения лучистого или радиационного теплообмена). Ныне мы знаем, что наша Вселенная заполнена тепловым излучением при температуре 2,8 К. [c.279]

В качестве второго приближения для нахождения температурного поля при определении коэффициентов x+n.i и х+п,2 было принято температурное поле по толщине слоя, получаемое на основе решения данной задачи с помощью приближения радиационной теп-лопровадности. Для этого приближения при локальном радиационном равновесии в среде получается, как известно, линейное распределение четвертой степени температуры Г по толщине слоя. Выражения для х+п,1 и У.+ П.2, рассчитываемые для этого случая аналогичным образом (как и для первого приближения температурного поля), получаются более сложными [c.180]

Принятие локального термодинамического равновесия существенно облегчает задачу, поскольку все радиационные характеристики вещества в этом случае однозначно зависят только от частоты и термодинамических параметров. Поэтому для определения излучательных и поглощательных характеристик достаточно рассмотреть йзлучающие системы, в которых устанавливается термодинамически равновесное излучение, подчиняющееся общим закономерностям, вытекающим из принципов термодинамики. Такое рассмотрение равновесных излучающих систем позволяет установить ряд законов, которым подчиняется термодинамически равновесное излучение, и пайти связь излучательных и поглощательных характеристик вещества в условиях термодинамического равновесия. [c.59]

Приложение теории переноса излучения к физическим задачам, как правило, сталкивается с математическими трудностями, если не прибегать к численным методам решения. Одна из причин этого заключается в том, что радиационные потоки взаимодей-ствзпют с гидродинамическими. Другая трудность связана со сложной в обш ем случае зависимостью средних непрозрачностей от температуры и плотности. И, наконец, третья трудность возникает из-за отсутствия полного термодинамического равновесия. Однако, введя определенные упрощения и приближения, можно получить решения некоторых задач в аналитическом виде. [c.426]

В гл. 4 рассмотрены методы получения Ящ при отсутствии вынужденного испускания. В гл. 10 было показано, как учитывать вынужденное испускание при различных состояниях вещества и степени приближения излучения к равновесию. В гл. 11 рассматривались методы получения определенных средних значений величин К а, средних непрозрачностей Планка и Росселанда. В этом параграфе, считая пробег известным, будем определять радиационные потоки. [c.426]

Такие эффекты, как радиационный прогрев газа перед ударной волной или химЕсческое неравновесие в области невязкого течения за фронтом ударной волны здесь рассматриваться не будут. Последнее, однако, придает некоторую неопределенность определению, фронта ударной волны. (См. обсуждение локального термодинамического равновесия в гл. 10.) [c.460]

Для макроскопического образца поле излучения требуемой длины волны независимо от того, будет ли его источник тепловым или нет, одинаково в пределах большого числа спинов и в соответствии с основным уравнением dMIdt = у [МН] не может ни изменить величины намагниченности М, ни привести к появлению конечного ее значения, если образец вначале находился в неполяризованном состоянии. Это не должно быть истолковано в том смысле, что в отсутствие внешнего радиочастотного поля связь ядерных спинов макроскопического образца с полем излучения всегда пренебрежимо мала. Сама возможность обнаружения свободной прецессии ядерных спинов, соответствуюш ее радиационное затухание, суш ествование генераторов или мазеров, основанных на явлении ядерной прецессии, говорят об обратном. Однако все перечисленные явления связаны с когерентным излучением, когда суш ествует определенное соотношение между фазами волновых функций, описываюш их отдельные спины, и, как показано в гл. П1, эти явления могут только приводить к изменению ориентации, а не величины ядерной намагниченности образца и поэтому не могут рассматриваться в качестве механизмов релаксации, способных привести систему спинов в равновесие нри конечной температуре. Поскольку связь с полем излучения не может обеспечить релаксационный механизм, обратимся к связи системы спинов с другой материальной системой, а именно решеткой . [c.249]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...