Связность области течения

Связность области течения 45, 160 Седло 34 [c.734]

Как уже упоминалось в 6, для многосвязных областей в ранее сформулированную теорему Стокса должно быть внесено уточнение. Из только что приведенного на примере вихревых трубок рассуждения можно заключить, что циркуляция скорости по замкнутому контуру, опоясывающему кольцевую или трубчатую поверхность, нарушающую односвязность области течения, может быть отлична от нуля. Эта циркуляция зависит от того, сколько раз контур охватывает трубчатую поверхность. Значения циркуляций при однократном охвате поверхностей, нарушающих связность области, называют циклическими постоянными многосвязной области. В частности, при нарушении связности области поверхностями вихревых трубок циклические постоянные оказываются совпадающими с интенсивностями вихревых трубок. [c.162]

Если же область течения двухсвязная, т. е. из плоскости (ху ) удалена некоторая область D (заштрихованная на рис. 48), то замкнутый контур М сМЬМ у охватывающий эту дырку в плоскости, уже не может ограничивать поверхность 5, целиком лежащую в области определения поля, где rot V — 0. Таким образом, гарантировать равенство нулю интеграла (1.157) по этому замкнутому контуру нельзя. Заметим, что этот контур нельзя непрерывно стянуть в точку, не выходя за пределы области. Наличие такого контура увеличивает связность области на единицу. [c.172]

Исходя из данного условия мобилизации и возможности капиллярного перераспределения фаз, сформулирована перколяционная модель, позволяющая описать макроскопический эффект влияния поля упругих колебаний на относительные проницаемости поровой среды для фаз нефти и воды. На рис. 8.17 представлены кривые относительных проницаемостей / ,р для воды и нефти в зависимости от во-донасыщенности Ж, рассчитанные с использованием данной модели без колебательного воздействия (соответственно кривые 1и 2) и с учетом наложения поля колебаний (соответственно кривые 3 и 4). При расчетах пористая среда моделировалась в виде регулярной трехмерной решетки с координационным числом г. Для определения эффективных коэффициентов переноса фаз использовался метод самосогласованного поля, позволяющий качественно учитывать эффект разрыва связности фазы, приводящий к прекращению ее массопереноса при достижении критической насыщенности. Использовались модельные функции распределения капилляров пористой среды по радиусам. Из анализа полученных кривых видно, что влияние низкочастотного колебательного поля следует ожидать в области пороговых значений насыщенностей. Наиболее существенно изменяются значения предельной и остаточной водонефтенасыщенностей, при этом воздействие может способствовать восстановлению подвижности остаточной фазы и вовлечению ее в фильтрационное течение, как и показывают вышеприведенные результаты проведенных экспериментов (раздел 8.2). [c.263]

Здесь (1) и (2) - уравнения равновесия для неравных нулю тождественно напряжений (у .сг и г г (касательные напряжения в данной задаче равны нулю, так как и предполагается, что кручение отсутствует). Уравнение (3) - условие текучести Мизеса. Система (4) - закон пропорциональности девиа-торов деформации и напряжения (иг и Пх - локальные смещения в данной точке в радиальном и осевом направлениях). Уравнение (5) - условие несжимаемости. Система (1)-(5) содержит шесть независимых уравнений относительно шести неизвестных и в этом смысле полна. Ее носителем является сечение кольцевого слоя плоскостью, содержащей ось трубы В (цилиндрической оболочковой конструкции). Достаточно рассматривать одну из двух компонент связности этого сечения (область В). Здесь для упрощения она считается прямоугольной. Все неизвестные функции системы (1)-(5) - функции двух переменных г и г, где г изменяется в радиальном направлении, а г - в направлении оси трубы. Ось г проходит посередине области В по поверхности раздела течения, ось г совпадает с осью трубы. Используются безразмерные координаты [c.152]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...