Аппроксимация нестационарного члена

Итак, изменение скорости потока следующим образом влияет на нестационарные аэродинамические силы профиля появляются дополнительные бесциркуляционные составляющие подъемной силы и момента, связанные с производной d Ua)/dt возникает связь между гармониками квазистационарной и нестационарной циркуляции, вызванная влиянием вихревого следа функция уменьшения подъемной силы существенно изменяется вследствие разрежения и сгущения завихренности в следе. В соответствии с изменением скорости обтекания сечений лопасти при полете вперед все три эффекта имеют периодический характер с основной частотой, равной частоте вращения винта. Выра-.жения членов, соответствующих бесциркуляционным подъемной силе и моменту, справедливы для любых изменений U. Простая аппроксимация Сц(/г, ijj) л С(й) при приведенной частоте, определяемой по местной скорости, дает хорошие результаты до значений (х/г = 0,7. При малых значениях ц/г можно воспользоваться более грубой аппроксимацией Сц(п, j) = С(/гй/г), в оторой приведенная частота построена по средней скорости. Эта аппроксимация не учитывает влияния переменной скорости потока при построении вихревого следа. [c.454]

В схемах с разностями против потока эффективная искусственная схемная вязкость вводится через ошибки аппроксимации односторонними конечными разностями. Такая схема добавляет в уравненпя (4.63) члены с искусственной схемной диффузней для величии = (р, ри, ри, Е ). Согласно рассуждениям, проведенным в разд. 3.1.8, коэффициенты схемной диффузии в направлениях х и // в нестационарном случае имеют вид [c.355]

Считая в рассматриваемом случае преимущественным направлением направление координаты s, при конструировании маршевого алгоритма можно полностью использовать способы построения компактных схем для одномерных нестационарных уравнений с диффузионными членами. При этом существует две возможности 1) рассматривать аппроксимацию уравнений (2.2) как аппроксимацию системы с определением направлений ее характеристик и 2) рассматривать аппроксимацию уравнений (2.2) как аппроксимацию независимых скалярных уравнений вида (2.1) из гл. 1. [c.136]

Идея применения разностей против потока на границе В 6 была также использована Фроммом [1967], а вычисленпе диффузионных членов в направлении х в точке I— 1 без сдвига по времени, как в описанном выше подходе, проводили Итон и Цумвальт [1967] при решении нестационарной задачи о сверхзвуковом течении. Заметим, что часто применяемая искусственная экстраполяция величины в фиктивную точку / + 1 за сеткой и последующая аппроксимация 5 (ы )/(5х [(и )/+1 ,— [c.245]

Порядок аппроксимации схемы (2.2), (2.4), (2.5) по пространственным переменным зависит от выбора операто.ра /-, в то время как независимо от способа дискретизации по времени погрешность этой схемы относительно шага т будет иметь порядок 0(т) из-за членов с рассматриваемых либо на -м, либо на ( + 1)-м времс1шых слоях. При реснении стационарных задач методом установления это не столь существенно, однако в случае нестационарных задач может оказаться желзг тельным использовать схемы с погрешностью, не большей, чем О(т ). [c.199]

При теоретическом исследовании используется численный подход [3, 4], позволяющий моделировать отрывные течения на основе нестационарных двумерных уравнений Навье-Стокса. Аппроксимирующая система уравнений Навье-Стокса получается на основе неявной конечно-разностной схемы при этом для аппроксимации конвективных и диффузионных членов дифференциальных уравнений в полуцелых узлах используются TVD-схема второго порядка точности и схема центральных разностей соответственно. Для решения нелинейных разностных уравнений применяется модифицированный метод Ньютона-Рафсона с пересчетом матрицы Якоби на усеченном шаблоне. На итерации по нелинейности используется итерационный GMRES-метод для решения системы линейных алгебраических уравнений. [c.167]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...