Закон Грюнайзена

Это соотношение (оно носит название закона Грюнайзена) имеет приближенный характер. Представление о степени точности этого закона дает табл. 6-3. [c.159]

Закон Грюнайзена, установленный чисто эмпирическим путем, был затем обоснован методами статистической физики. Следует подчеркнуть, что этот закон имеет совершенно ясный термодинамический смысл. В самом деле, в соответствии с уравнением (4-55) [c.159]

Электроны проводимости вносят линейный по Т вклад не только в теплоёмкость М., но и в его коэф. теплового расширения. Из-за этого в М. нарушается Грюнайзена закон при низких темп-рах Т У )Тр) константа в законе Грюнайзена определяется электронной подсистемой, а при высоких Ьр) — фононной (колебаниями решётки). [c.118]

Отсюда следует, что отношение коэффициента теплового расширения к теплоемкости твердого тела не зависит от температуры, когда у является функцией только объема. Этот закон известен как закон Грюнайзена. Поскольку характер изменения величин ае и при [c.31]

Согласно известному термодинамическому закону Грюнайзена, коэф-Г Ф иент линейного расширения а в низкотемпературной области пропор- )()нален удельной теплоемкости при постоянном объеме Су [c.17]

Результаты расчета температурной зависимости коэффициентов линейного расширения тугоплавких соединений представлены на рис. 1 и 2. На кривых хорошо видны области, соответствующие трем различным фазам расширения. Низкотемпературный участок кривой представляет кубическую параболу и соответствует закону Грюнайзена, затем он посте- [c.20]

Закон Грюнайзена см. Закон Блоха [c.410]

Грюнайзена параметр 290 Гука закон 185, 185, 205, 206 [c.348]

Странно что в более поздних литературных источниках часто приводятся ссылки на Грюнайзена такого содержания, как будто он не сделал ничего, кроме проверки справедливости закона Гука при достаточно малых деформациях ). На самом же деле он пола- [c.169]

По данным [51] приближение Блоха — Грюнайзена может использоваться для обобщения экспериментальных данных при Т> >50 К. В области Г<50 К полученные в этой работе результаты лучше аппроксимируются выражением р(Т ) =0,1 + 0,253-10- -Р . Существенно, что здесь показатель степени более двух. В [46] найдено, что в интервале температур 15<7 <31 К для вольфрама выполняется закон aT и понижение температуры выявляет тенденцию к переходу на квадратичную зависимость сопротивления от температуры. [c.82]

Грина функция 421 Групповой интеграл 212, 226, 248 Групповые разложения 211 Грюнайзена предположение 156 Гука закон 95 [c.444]

Поскольку закон Грюнайзена, использованный при выводе уравнения (6-18), справедлив лишь для металлов, это уравнение, строго говоря, также применимо лишь для металлов. Как показывают расчеты, это уравнение справедливо и для некоторых неметаллов, например Na l, КС1 и др. [c.161]

Для расчета параметров детонационных волн в случае негладкого фронта разработан метод, позволяющий пользоваться правилом отбора скоростей детонации и законами сохранения так же, как и для гладкого фронта. При этом показано [И], что для конденсированных ВВ в случае, когда коэффициент Грюнайзена Г>2/3, осуществляется правило отбора Чемпена — Жуге, т. е. устойчивая самоподдерживающаяся детонация имеет место только при нормальном режиме детонации. [c.102]

Г рещука уравнение 279 Гриффита теория 52 Гриффита уравнение 78 Грюнайзена постоянная 249 Гука закон 211 сл. [c.466]

Блоха—Грюнайзена зависимость 2 75 Бравэ решетки 1 184, 187 Валлера механизм 2 168 Видемана—Франца—Лоренца закон 2 55 [c.455]

В первой серии экспериментов Грюнайзена с железом в 1906 г. образцы были предоставлены Бахом и были теми же самыми ), на которых Бах определял зависимость между напряжением п деформацией при деформациях в пределах примерно в 200 раз более широких, чем изучавшиеся Грюнайзеном. Главной целью Грюнайзена было сравнение предсказаний степенного закона Баха (2.36) при малых деформациях вблизи нулевого напряжения с формулой Хартига (2.26), которая, несомненно, была предпочтительнее, поскольку она давала угол наклона касательной к графику зависимости между напряжением и деформацией при нулевом значении напряжения < я/2. [c.166]

Эксперименты Грюнайзена (1906) с использованием интерферометра, установившие законы Хартига для инфинитезимальных деформаций металлов. [c.571]

В криогенной области исследования проводили Уайт и Вудс [46], Волкенштейн и др. [141], Клинард и Кемптер [51]. В последних двух работах результаты представлены в виде аналитических соотношений для относительного сопротивления. Наиболее чистые образцы изучены в [141]. Однако ее ориентация на качественный анализ проблемы проводимости и отсутствие численных значений некоторых коэффициентов приводимых в ней уравнений не позволяет использовать ее в полной мере. Важнейшим результатом, однако, является вывод о применимости функции Блоха — Грюнайзена для описания температурной зависимости идеального сопротивления чистого вольфрама в области температур выше 20 К- При самых низких температурах наблюдаемое от этого закона отклонение авторы [141] связывают с влиянием электрон-электронного взаимодействия и описывают квадратичным членом. [c.82]

См. такэке Восприимчивость Закон Кюри Правила Хунда Параметр Грюнайзена II 120—122, 136 в модели Дебая II 121 для щелочно-галоидных кристаллов II 122 См. также Тепловое расширение Параметр де Бура II 42, 43 Параметр порядка (в теории сверхпроводимости) II 362 аналогия с теорией ферромагнетизма II [c.403]

Динамич. теория крист, решётки позволяет объяснить упругие св-ва Т. т., связав значения статич. модулей упругости с силовыми константами. Тепловые св-ва температурный ход теплоёмкости (см. Дебая закон теплоёмкости), коэфф. теплового расширения Грюнайзена закон) и теплопроводности — объясняются как результат изменения с темп-рой числа фононов и длины их свободного пробега. Оптич. св-ва, в частности по-глош ение фотонов И К излучения, объясняются резонансным возбуждением оптич. ветви колебаний крист, решётки. [c.736]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...