Капельная конденсация определение

Коэффициент теплоотдачи при пленочной конденсации водяного пара давлением 101,3 Па достигает величин порядка а = 7-10 -=-Ч-12-10 Вт/(м -град). При капельной конденсации на поверхности нагрева образуются капельки жидкости, со временем они растут и, достигая определенного размера, скатываются по вертикальной стенке, увлекая за собой другие капли, при этом создаются благоприятные условия для теплоотдачи. Капли увеличивают поверхность теплообмена и, кроме того, процесс скатывания капель интенсифицирует перенос теплоты. В результате коэффициент теплоотдачи при капельной конденсации водяного пара атмосферного давления может достигать величин порядка 40-100-10 Вт/(м -град). [c.251]

Решение. Критериальную зависимость для определения коэффициента теплоотдачи при капельной конденсации пара выбираем в зависимости от значения числа Рейнольдса [c.277]

Капельная конденсация происходит на поверхности охлаждения, не смачиваемой конденсатом, и характеризуется образованием на ней большого числа капель, которые, достигая определенного размера, скатываются с поверхности охлаждения. [c.222]

Полученная С. С. Кутателадзе теоретическим путем формула для определения коэффициента теплоотдачи [Л. 4] может рассматриваться только Kt.K приближенная качественная оценка процесса капельной конденсации при отсутствии движения конденсирующегося ртутного пара. [c.160]

Для решения системы уравнений (6-3-9) и (6-3-14) и последующего нахождения потока теплоты по (6-3-1) необходимо задать значения н, Rq, w R) и N. Эти величины должны определяться, исходя из физических соображений. Функция скорости роста капли рассмотрена в 6-4. Значения Ru в первом приближении можно определить по формуле Томсона (см. 1-2). Пример нахождения отрывного радиуса приведен в 3-8. В настоящее время наибольшая трудность имеет место при определении величины /V — см. 1-2, 6-2. В связи с этим значительна роль экспериментального исследования теплообмена при капельной конденсации. [c.152]

Функция распределения капель по размерам является одной из важнейших характеристик капельной конденсации. Попытки аналитического определения универсальной функции распределения наталкиваются на серьезные трудности. [c.158]

Растущие зародыши по достижении определенных размеров резко изменяют свое поведение, что делает процесс капельной конденсации нестационарным, подчиняющимся только статистическим закономерностям. [c.201]

Как уже было указано в гл. 1, капельная конденсация возникает обычно при небольших скоростях пара на не смачиваемой конденсатом стенке и характеризуется образованием на последней целого ряда капель, которые, достигая определенного размера, скатываются вниз. Так как слой конденсата между каплями весьма тонок, то его термическое сопротивление не может быть велико и коэффициенты 88 [c.88]

Средний коэффициент теплоотдачи при капельной конденсации насыщенного водяного пара на вертикальной поверхности и горизонтальной трубе может быть определен приближенно по эмпирическим формулам [34] [c.247]

Каждому содержанию водяных паров в воздухе соответствует вполне определенная температура, при которой начинается капельная конденсация. [c.337]

Описанная модель явления капельной конденсации пара на стенке позволяет составить следующее критериальное уравнение для определения теплоотдачи [c.355]

Полученное критериальное уравнение указывает, что основным фактором, определяющим коэффициент теплоотдачи при капельной конденсации пара, является удельная тепловая нагрузка. Все остальные факторы в основном зависят от давления пара. Поэтому наиболее простой эмпирической формулой для определения теплоотдачи при капельной конденсации пара на стенке с определенными свойствами будет следующая [c.356]

Таким образом, местный коэффициент теплоотдачи может быть определен, если известна толщина пленки конденсата в данном сечении. Из (12-69) видно также, что чем меньше толщина пленки конденсата, тем а больше вот почему стремятся получить капельную конденсацию, при которой стенка покрыта не сплошной [c.299]

НОИ пленки, а выпадает в виде отдельных капель, которые по достижении определенной величины срываются со своего места и стекают, очищая на своем пути значительную часть поверхности от других капель. Это явление капельной конденсации происходит тогда, когда жидкость не смачивает стенок (например, при конденсации водяного пара на замасленной поверхности или чистого ртутного пара). [c.128]

С этой целью рассмотрим определенное количество д нашего вещества, масса которого равна 1. Пусть сначала оно опять находится в состоянии, представленном на рис. 2 точкой Ь, и будем его изотермически сжимать. После того как оно достигнет состояния, представленного на том же рисунке точкой Е, мы попытаемся время от времени приводить его в соприкосновение с капельной жидкостью той же температуры и того же давления. Вначале, когда вещество д находится еще почти что в состоянии Е, это была бы жидкость, находящаяся в состоянии задержки испарения. Она взрывным образом испарится в вещество д. Мы, однако, тотчас же восстановим прежнее состояние вещества д, опять немного сожмем его изотермически и еще раз попробуем привести в соприкосновение с жидкостью той же температуры и того же давления. Это мы будем повторять до тех пор, пока не достигнем такого состояния вещества д, при котором, если его привести в соприкосновение с жидкостью той же температуры и того же давления, жидкость уже не будет испаряться в вещество д, но при этом также и не будет еще происходить конденсация части вещества д следовательно, жидкость и пар будут находиться в состоянии равновесия. Пусть капельная жидкость находится при этой температуре в состоянии, представленном на рис. 2 точкой У, пар — в состоянии, представленном точкой О. [c.292]

Мы могли бы рассматривать и такие изменения состояния, при которых вещество находится в цилиндрическом сосуде, закрытом герметически прилегающим, очень свободно движущимся поршнем, на который действует постоянное давление. Пусть сначала температура очень высока. С отводом тепла объем будет уменьшаться. Такое изменение состояния мы будем называть изобарическим оно представляется прямой, параллельной оси абсцисс (изобара). Если постоянное давление, под которым при этом находится вещество, выше критического, то вещество снова без нарушения непрерывности переходит от приблизительно газообразного состояния к приблизительно капельному. Если, напротив, давление меньше, чем критическое, то с убыванием объема температура падает только до тех пор, пока не будет достигнута двухфазная область. Так как тогда изобара совпадает с изотермой, температура будет оставаться постоянной до тех пор, пока все вещество не станет жидким. Если поэтому при определении понятий пара и газа положить в основу изобарическое сжатие, то прямая, проведенная через критическую точку параллельно оси абсцисс, была бы линией, разделяющей оба состояния, так как выше нее изобарический переход какого-либо состояния в любое другое никогда не будет связан с конденсацией, тогда как ниже нее изо- [c.301]

В зависимости от состояния поверхности различают два вида конденсации капельную и пленочную. Если поверхность конденсатора не смачивается жидкостью (покрыта каким-либо жиром, керосином, нефтяным продуктом и др.) и конденсат осаждается в виде отдельных капелек, то происходит капельная конденсация. На смачиваемой поверхпости конденсатора конденсирующийся насыщенный пар образует сплоп1ную пленку определенной толпшны такая конденсация называется пленочной. Капельная конденсация — явление случайное, неустойчивое и кратковременное. Она отличается интенсивным теплообменом и коэффициент теплоотдачи цри ней в 15—20 раз выше, чем при пленочной конденсации. Объясняется это явление тем, что конденсируюн[ийся пар находится в непосредственном соприкосновении с охлаждаемой поверхностью. [c.452]

Как показывает опыт, при охлаждении пара на поверхности какого-либо тела в зависимости от состояния поверхности тела и свойств поверхностного слоя может осуществляться пленочная или капельная конденсация пара. Пленочная конденсация пара осуществляется на охлаждаемых поверхностях, смачиваемых жидким конденсатом. При неполном смачивании конденсатом охлаждаемых поверхностей (рис. 141) происходит капельная конденсация пара. Условия смачиваемости поверхностей какой-либо жидкостью определяются положением равновесия сил поверхностного натяжения жидких масс в паре (ож, п) и натяжения жидких масс на границе с поверхностью тела(аш, ст, жИОж.ст. п) (рис. 141, а). Положение равновесия сил натяжения отвечает определенному краевому углу 0 в соответствии с равенством [c.342]

Бинерт [3-4] при создании тепловых труб ртуть — нержавеющая сталь для концентраторов солнечной энергии использовал методику Деверолла и достиг в этом направлении определенных успехов для труб, работающих при содействии гравитационной силы. Бинерт указывает, что отсутствие смачивания в зоне конденсации тепловой трубы стимулирует возникновение капельной конденсации, что ведет к росту коэффициента теплоотдачи в этой зоне по сравнению со случаем пленочной конденсации. [c.83]

Теплообмен при конденсации пара. Наиболее распространенным процессом конденсации является конденсация на охлаждаемой поверхности тела, если температура последней ниже температуры насыщения при данном давлении пара, т. е. t <.tn Для поддержания процесса конденсации необходимо отводить выделяющуюся теплоту фазового перехода г в стенку. В определенных условиях (например, при конденсации водяного пара на обезжиренной металлической поверхности) образуется пленка конденсата, которая стекает под действием силы тяжести. Такая конденсация называется пленочной. Более интенсивным является теплообмен при капельной конденсации, когда конденсат скатывается в виде отдельных капель (например, конденсация водяного пара на загрязненной маслом поверхности) разрабаты-Баются специальные меры для длительного поддержания капельной конденсации, так как коэффициент теплоотдачи при капельной конденсации может быть во много раз больше, чем при пленочной. [c.298]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...