Момент, главный, количеств движения вращающегося тела

Остановимся теперь на вычислении главного момента количеств движения вращающегося тела относительно оси вращения г. [c.250]

Моменты количества движения твердого тела относительно осей X у, перпендикулярных к неподвижной оси вращения г, в общем случае не равны нулю. Поэтому было бы ошибкой считать, что вектор главного момента количеств движения К твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси, направлен по этой оси. [c.163]

Формулы, служащие для вычисления проекций главного момента количеств движения К твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной точки, приводятся далее в 141. Из них, в частности, сразу же (при (Их = (Иу — 0) следуют выражения проекций Кх и Ку вектора К для случая вращения вокруг неподвижной оси Oz. [c.163]

Кинетический момент вращающегося твердого тела относительно точки, лежащей на оси вращения. — Предположим, что твердое тело вращается с угловой скоростью (о вокруг оси, проходящей через точку О, и пусть требуется определить кинетический момент тела относительно этой точки. Проведем через О три прямоугольные оси координат Охуг и обозначим через р, д, г проекции мгновенной угловой скорости (О на эти оси. Вычислим сначала главный момент количеств движения относительно оси Ог, представляющий собой проекцию на эту ось кинетического момента К относительно точки О. Как известно, имеем [c.61]

Приведение легко- сделать в случае твердого тела, вращающегося около неподвижной точки. В этом случае нам приходится иметь дело преимущественно с главным моментом количеств движения, который мы будем часто называть просто моментом количеств движения тела. Принимая неподвижную точку за начало координат и подставляя из [c.76]

Главный момент количеств движения Lz твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси z, относительно этой оси равен произведению момента инерции Iz твердого тела относительно этой же оси на проекцию угловой скорости Wz [c.231]

Теорему об изменении главного момента количеств движения материальной системы относительно неподвижной оси удобно применять при рассмотрении движения материальной системы, в состав которой входят тела, вращающиеся вокруг этой оси. [c.243]

При определении динамических давлений на ось твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси, целесообразно применять теоремы о движении центра масс и об изменении главного момента количеств движения материальной системы либо пользоваться методом кинетостатики (в случае плоской фигуры, перпендикулярной к оси вращения, достаточно применить теорему о движении центра масс). [c.566]

Г. Главный осевой кинетический момент материальной системы является довольно сложной величиной, ибо для его нахождения нужно 1) найти векторную скорость v любой точки системы 2) умножая ее на массу, найти количество движения q этой точки 3) найти осевой момент вектора q 4) найти алгебраическую сумму осевых моментов векторов q для всех точек материальной системы. Поэтому особенно важно суметь его вычислить хотя бы для простейших случаев. Для твердого тела, вращающегося вокруг оси и, неподвижной, или мгновенной, главный осевой кинетический момент выражается формулой [c.158]

Главный момент количеств движения вращающегося твердого тела относительно оси вращения. — Предположим опять, что твердое тело вращаетсй вокруг оси OR с угловой скоростью <0. Примем 0R за ось г искомый момент выражается в виде суммы [c.61]

Главный момент количест-Главный момент количества gg движения вращающего-движения тела относительно [c.148]

Пример 104. Определить главный момент количеств движения относительно неподвижной оси Ог системы, изображенной на рис. 303, состоящей из двух тел из рамкн I, вращающейся вокруг оси Ог с угловой скоростью и несущей подшииинки оси Сг, и из тела 7/, вращающегося вокруг оси Сг с угловой скоростью <Ьг относительно рамки. Центр тяжести тела // расположен на оси Сг. Расстояние между осями Oz и z равно с. [c.185]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...