Вода Удельный объем

Строка 20—70. Данные для определения удельного объема пара и воды на линии насыщения в зависимости от давления. Значения параметров воды записаны тройками давление, удельный объем воды, удельный объем пара. [c.140]

Вода. Удельный объем воды при 273 К и любом практическом значении давления v == 0,001 м кг. Удельную энтальпию и удельную энтропию при 273 К условно принимают равными нулю. По мере нагревания удельный объем воды увеличивается. Удельный объем кипящей воды зависит от давления. [c.127]

Вода. Удельный объем воды при 0 С и любом давлении равен Vo 0,001 /кг. [c.72]

Итак, для рассматриваемого случая по табл. II находим температуру кипения при заданном давлении р. По табл. I и II можно найти и другие характеристики воды удельный объем и и энтальпию причем эти характеристики вследствие несжимаемости воды [c.39]

Вода. Удельный объем воды прп температуре 273 К и давлении 0,1 МПа равен v = 0,001 м /кг. Так как плотность является величиной, обратной удельному объему, р = /v, то плотность воды при 273 К [c.135]

Начальное состояние воды, находящейся под давлением р и имеющей температуру О °С, изобразится на диаграмме точкой ао. При подводе теплоты к воде ее температура постепенно повышается до тех пор, пока не достигнет температуры кипения ts, соответствующей данному давлению. При этом удельный объем жидкости сначала уменьшается, достигает минимального значении при /= = 4 °С, а затем начинает возрастать. (Такой аномалией — увеличением плотности при нагревании в некотором диапазоне температур — обладают немногие жидкости. У большинства жидкостей удельный объем при нагревании увеличивается монотонно.) Состояние жидкости, доведенной до температуры кипения, изображается на диаграмме точкой а. [c.34]

Поскольку удельный объем жидкости растет, а пара падает, то при постоянном увеличении давления мы достигнем такой точки, в которой удельные объемы жидкости и пара сравняются. Эта точка называется критической. В критической точке различия между жидкостью и паром исчезают. Для воды параметры критической точки К составляют Ркр = = 221,29-Ю" Па /кр = 374,15 °С v p = = 0,00326 м /кг. [c.36]

Удельный объем а,, энтропия Sx и энтальпия влажного насыщенного пара определяются по правилу аддитивности. Поскольку в 1 кг влажного пара содержится X кг сухого и (1—а )кг кипящей воды, то [c.37]

Найти давление, удельный объем и плотность воды, если она находится в состоянии кипения и температура ее равна 250 С. [c.176]

Обозначим массы воды и пара соответствен го через Л1 и Л4 (в кг). Удельный объем кипящей воды равен и м /к(, а у.тельный объем сухого насыщенного пара — у" кг/м . Следовательно, объем, занимаемый водой, [c.183]

Если (при постоянном давлении) подводить к жидкости теплоту, то при достижении температуры кипения начнется превращение воды в пар — точка т. Удельный объем жидкости вследствие нагрева увеличивается от у, до v. При более высоком давлении процесс парообразования начнется и при более высокой температуре следовательно, объем воды при достижении точки кипения будет больше, чем раньше (точка т."). [c.109]

Рассмотрим процесс парообразования ири постоянном давлении по стадиям. Допустим, что 1 кг воды при температуре О °С заключен в цилиндр с подвижным поршнем, оказывающим на жидкость постоянное давление р, большее, чем равновесное, соответствующее температуре насыщения (рис. 11.1). Удельный объем воды при температуре О °С и давлении р обозначим v (рис. 11.1, а) н к жидкости, находящейся под поршнем, начнем подводить теплоту. Удельный объем жидкости несколько увеличивается до v, температура увеличивается до температуры насыщения (рис. 11.1, б). Вода, нагретая до температуры насыщения, называется насыщенной жидкостью. При дальнейшем подводе теплоты [c.192]

Уравнение (1.36) позволяет определить в условиях равновесия системы максимальное число существующих фаз. Исходя из того, что число степеней свободы ф не может быть отрицательным, при ф = 0 максимальное число фаз составит г = я- -2, т. е. равно числу компонентов плюс два. Например, вода представляет собой один компонент (л=1), который может одновременно находиться в трех фазах твердой, жидкой, газообразной (см. рис. 1.10, тройная точка). Если имеется одна фаза (/ = ), то число степеней свободы для одного компонента в системе (л = 1) будет равно двум и тогда независимыми переменными могут быть температура и давление, а другие параметры системы (удельный объем, энтальпия, энтропия) определяются по исходным переменным р, Т. [c.18]

При анализе режимов работы теплосиловых установок часто приходится иметь дело с разного рода жидкостями и их парами вода, аммиак, фреоны, углекислота и т. д. Процесс парообразования для всех жидкостей одинаков, и его можно проследить на примере воды. Положим, что имеем 1 кг воды при температуре 0°С и удельном давлении р. Если при этом давлении ее удельный объем составляет V( , то это состояние жидкости в системе р—и координат можно изобразить точкой % с р—ио координатами (рис. 7.1). Если, сохраняя давление постоянным 80 [c.80]

Фазовым переходом для чистого вещества принято считать переход его из одного агрегатного состояния в другое, сосуществующего с первым (см. рис. 1.10). Из опыта известно, что вещество в зависимости от давления и температуры (см. рис. 1.10) может находиться в различных агрегатных состояниях. Например, вода при атмосферном давлении в диапазоне температур-0—100 °С находится в жидком состоянии, при температуре ниже 0 °С и атмосферном давлении она переходит в лед, а при нагреве свыще 100 °С и при том же атмосферном давлении превращается в пар. Очевидно, что в разных агрегатных состояниях вещество имеет и различные физические свойства, например удельный объем. [c.93]

Уменьшение температуры Гг связано с понижением давления рг в конденсаторе. Рациональное значение рг определяется температурой охлаждающей воды и составляет 3,4—3,9 КПа, что соответствует температуре насыщения ts 25 °С. Дальней-,шее понижение рг нецелесообразно. В этом случае значительно увеличивается удельный объем влажного насыщенного пара и, следовательно, возрастают габаритные размеры и масса конденсатора и последних ступеней паровой турбины. Таким образом, увеличение начальных параметров пара в паросиловых установках — один из основных способов повышения их эффективности. В настоящее время созданы и успешно эксплуатируются теплосиловые установки с начальным давлением пара 29,4 МПа и начальной температурой его 600—650 °С [21]. [c.168]

Удельный объем льда при 273 К составляет 0,1091 10 м /кг, воды — 1 10 м /кг, а теплота плавления 336 кДж/кг. Определить изменение температуры плавления льда при повышении давления на 0,1 МПа. [c.59]

Определить, при каком давлении будет плавиться лед, имеющий температуру 268 К, если удельный объем льда 1,091 см /г, а воды 1 см /г. Теплота плавления льда 335,5 кДж/кг. [c.60]

Для воды удельный объем жидкой фазы в тройной точке Vm = = 1 10 м кг, при Со = 0°С Vo = 1,0001 10 м /кг и, следовательно, К = PmVo = 0,611 Дж/кг 0. [c.34]

Сохраняя давление р = onst, будем нагревать воду. Температура воды будет непрерывно повышаться, пока при данном давлении р не достигнет определенной температуры t° , после чего рост температуры прекратится и наступит процесс парообразования. В процессе нагрева удельный объем жидкости увеличивается от Do до v. Отступает от этого правила только вода, удельный объем которой при нагреве до 4° С сначала несколько уменьшается, а с 4° С постепенно возрастает до значения v. Состоянию [c.80]

Если к воде при постоянном давлении подводить теплоту, то, как показывает опыт, температура ее будет увеличиваться. Вследствие аномальности воды удельный объем ее сначала будет умепь- [c.166]

Если к воде при постоянном давлении подводить тепло, то, как показывает опыт, температура ее будет увеличиваться. Вс.тсдствио аномальности воды удельный объем ее сначала будет уменьшаться, а затем непрерывно расти. Нанример, при давлении 1 ата удельный объем воды достигнет минимального значения при температуре 4° С. [c.209]

Насосный агрегат служит для подачи воды из ванны в гид- офильтр, обеспечения ее непрерывной циркуляции. В его комплект входит насос (обычно центробежного типа) с электродвигателем взрывобезопасного типа, система трубопроводов. В процессе циркуляции количество воды вследствие уноса с воздухом постепенно уменьшается, кроме того, часть загрязненной воды непрерывно сливается в очистные сооружения для восполнения ее подается чистая вода. Удельный объем циркулирующей воды в системе обычно принимается 2—3 л на 1 м отсасываемого воздуха объем добавляемой чистой воды принимается из расчета 1—2% от объема циркулирующей воды. [c.53]

Вода. Удельный объем, энтальпия, энтропия при температурах О—800 °С и давлениях 0,001—100 МПа. ГСССД 16-81. М. Изд-во стандартов. 1982. [c.79]

Удельный объем воды при температуре 0° С и различных давлениях можно приближенно принимать равным о 0.001 м 1кг. Удельный объем кипящей воды v с увеличением давления, а следовательно, и температуры возрастает и при высоких давлениях значительно отличается от объема при температуре 0° С. Например, при р = 50 бар, v = 0,0012859 м /кг, при р = 220 бар, v = = 0,00269 мЧкг. [c.177]

В паровых котлах над поверхностью испарения получается только влажный,пар с большей или меньшей степенью сухости. Влажный пар определяется давлением р или температурой и степенью сухости х. Температура влажного пара равна температуре кипения жидкости при данном давлении. Удельный объем влажного пара определяется как объем смеси, состояш,ей из сухого пара и воды [c.179]

Пар, полученный при испарении всей жидкости (точка п), — сухой насыщенный. Удельный объем пара в этой точке обозначим через v". При проведении процесса парообразования при другом даиле-нни соответственно получим точки п, п". Кривая п п п" представляет собой верхнюю (правую) пограничную кривую. Пересечение верхней и нижней пограничных кривых определяет положение критической точки /< Для воды критической точке соответствует = 221,048 бар, Т р = 647,15 К Ццр = 0,0031 m Vks. На рис. 9.5 в области влажного насыщенного пара пунктирными линиями показаны линии постоянной сухости. [c.110]

Положим, что имеется 1 кг воды при температуре 0 °С и давлении р. При этом давлении удельный объем воды равен и состояние воды в координатах р—v характеризуется точкой а (Рис. 1.14). Если, сохраняя давление постоянным (р = idem), к жидкости подводить теплоту, то, как показывает опыт, ее температура будет постепенно повышаться, а удельный объем несколько возрастать. Исключение здесь составляет вода в диапазоне температур 0—4 °С, где она имеет наименьший объем или наибольшую плотность, так что при нагревании от 0 С ее удельный объем вначале уменьшается, а затем вновь начинает расти. [c.62]

В силу практической несжимаемости жидкости величины Пж и Пт.Ф одного порядка. Поэтому из уравнения (7.24) следует, что в условиях Vж>Vт.ф величина йр1с1Т>0, т. е. с ростом давления увеличивается и температура плавления. Если же Пж< <Ут.ф, то величина йр1йТ<0 и это значит, что с ростом давления температура плавления уменьшается (например, для льда). Действительно, при плавлении льда объем воды уменьшается, т. е. Пж<Ит.ф. Из уравнения (7.24) следует, что увеличение давления понижает температуру плавления. Теплота плавления для льда при температуре =0°С и нормальном давлении составляет г = 335 Дж/г. Удельный объем льда при О °С равен Vт.ф = = 1,091 см /г, а удельный объем воды Пж=1 см /г, т. е. Ож— Vr.ф = —0,091 см /г. Подставляя значения перечисленных величин в уравнение (7.24), находим [c.95]

Для подавляющего числа фазовых переходов, как сопровождающихся изменением агрегатного состояния, так и связанных с аллотропическими превращениями, фаза, обладающая большей внутренней энергией, имеет и больший удельный объем. Если приписать фазам индексы так, чтобы u2>ui, то окажется, что и V2>Vi. Для небольшого числа веществ при плавл ении и при некоторых аллотропических превращениях эти условия" не соблюдаются и при U2>ui оказывается V2равновесия жидкость — твердое тело). [c.32]

Вода —аномальная жидкость имеет наи(5ольшую плотность (наименьший удельный объем) при 4°С, при нагревании от О до 4 С ее объем сначала уменьшается, а затем увеличивается, принимая при 8 0 то же значение, что- и при 0°С. [c.87]

По таблицам Приложения при = 623 К находим v = =- 1,74 дм7кг. При Гж = 573 К w = 1,40 дм кг. Средний удельный объем равен 1,57 дм /кг. Объемный расход циркулирующей воды равен Mv = = 500-1,57 = 790 дм /ч = 0,22 дм /с. При диаметре 25 мм внутреннее сечение трубопровода / = 0,049 дм и скорость воды W = Mv/f = 0,22/ /0,049 = 4,5 дм/с. При 573 К Рг = = 713 кг/м , при 623 Кр1= 575 кг/м , следовательно, р — Hg (ра — р ) == = 3,5 9,81 (713 — 575) == 4738 Па. Условие циркуляции будет выполняться при р > Ар. Поверхность нагрева генератора теплоты может быть определена по плотности теплового потока NJq = 29,08/ /11,05 = 2,65 м , тогда при диаметре трубки 35/25 мм длина трубок = 28 м. Поверхность нагрева в дистилляторе при k = 814 Вт/(м -К) и разности температур АГ = 65 К равна 0,55 м или 5,85 м трубки. Длина соединительных трубок / з = 15 м [c.302]

При колебаниях температуры и давления объемы ка-. пельных жидкостей изменяются незначительно,. поэтому для практических расчетов плотность, удельный вес и удельный объем таких жидкостей часто принимают постоянными. В качестве иллюстрации в табл. 1.1 приведены значения относительной плотности воды б, т. е. отношение плотности воды при какой-либо температуре к наибольшей плотности воды при температуре - -4 °С. [c.10]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...