Геометрическое воздействие на газовый поток

Ниже будет доказано, что изменение числа М в газовом потоке происходит не только нод влиянием трения, теплового п геометрического воздействий, но также при изменении расхода газа в канале и при совершении механической работы. Указанные воздействия вызывают изменение числа М как в дозвуковом, так и в сверхзвуковом потоке газа. [c.151]

Глава 13 ГЕОМЕТРИЧЕСКОЕ ВОЗДЕЙСТВИЕ НА ГАЗОВЫЙ поток [c.234]

В этой главе мы рассмотрим торможение газовых потоков за счет геометрического воздействия. Такое торможение газа находит широкое применение во входных устройствах ВРД, межлопаточных каналах компрессоров, в камерах сгорания, в аэродинамических трубах и т. д. [c.314]

Остановимся прежде всего на выводах принципиального значения. Так, Г, Н. Абрамович в 1944 г. впервые показал, что подогрев движущегося по каналу газа обусловливает возникновение потерь полного давления. При этом поток, имеющий любую начальную скорость, можно за счет соответствующего подогрева довести До критической скорости, но никаким подогревом поток в трубе постоянного сечения нельзя перевести в сверхзвуковую область. Это явление получило название теплового кризиса. Л. А. Вулисом (1947) было установлено общее соотношение для изменения параметров потока в канале при наличии геометрического, теплового, расходного, механического воздействий и при воздействии трением. Согласно этому соотношению, получившему название условия обращения воздействий, характер влияния отдельных воздействий на газовое течение противоположен при до- и сверхзвуковых скоростях, [c.805]

Проведенные численные исследования динамики пожара в помещениях по изложенному в гл. 5 методу позволяют получать в качестве выходных характеристик большой спектр теплотехнических параметров, в том числе среднеобъемную температуру, среднюю температуру поверхностей строительных конструкций, плотности тепловых потоков на строительных конструкциях, характер прогрева строительных конструкций, количество тепла, воспринимаемого конструкциями. Это позволяет при разработке методов испытания материалов и конструкций использовать в равной мере граничные условия I, И или 1П рода. Наиболее простым с точки зрения инструментального обеспечения являются методы, использующие граничные условия П1 рода, поскольку с технической точки зрения измерение значений температуры газовой среды является наиболее простым и надежным. Однако использование соответствующих законов теплообмена в граничных условиях П1 рода ставит ограничения на размеры экспериментальных установок. Условия моделирования процессов сложного теплообмена для локальных пожаров или в начальной стадии пожара изложены в гл. 5 и в развитой стадии пожара в гл. 3. Особенно важным с точки зрения пожарной опасности материалов, применяемых в качестве облицовок или отделок в конструкциях, является начальная стадия пожара, когда эти материалы могут оказывать отрицательное воздействие на условия эвакуации людей -И служить путем распространения пламени. Для начальной стадии пожара основными требованиями, ограничивающими геометрические [c.293]

Введем условную поверхность раздела, ограничивающую ядро постоянного расхода эжектируюш ей струи. В кольцевом канале вне этой поверхности, очевидно, G = Сг = onst. Взаимодействие потоков можно в этом случае свести к переносу количества движения через поверхность раздела, а течение эжектируемого газа в первом приближении рассматривать как движение одномерного газового потока, на который оказывают влияние внешние воздействия геометрическое — вследствие изменения площади сечения и механическое — связанное с переносом количества движения из эжектирующего потока. [c.529]

В более общем случае неиаоэнтропийного и неа-диабатич. течения в С. ур-ние типа (2) включает члены, учитывающие трение, подвод или отвод теплоты, массы и механич, работы к рабочему телу. С учётом этих воздействий переход скорости течения через скорость звука может происходить не только в геометрическом — сначала сужающемся, а затем расширяющемся С., но и при изменении знака воздействия на поток в канале пост, сечения. Так, дозвуковой поток в таком канале ускоряется при подводе теплоты (тепловое С.), массы (р а с X о д н о е С.), совершении газом ме-хапич. работы (механическое С.), а сверхзвуковой — при изменении знака этих воздействий на обратный. Под влиянием одностороннего воздействия величину скорости газового потока можно довести только до критической (до скорости звука), но нельзя перевести через неё. [c.600]

При увеличении расхода горючей смеси увеличиваются размеры пламени. Размеры пламени и длина ядра I зависят от скорости истечения смеси из сопла. Поверхность свариваемого изделия при ацетилено-кислородном пламени устанавливают на расстоянии 1,5 — 21 от сопла горелки. При сварке метаном это расстояние увеличивается до 3,0—3,5/. Обтекание нагреваемой поверхности потоком горячих газов и обусловленное им тепловое воздействие пламени зависит от геометрической формы поверхности изделия. Растекающийся газовый поток пламени нагревает значительную поверхность изделия. Нагрев происходит путем вынужденного конвективного и лучистого теплообмена. [c.12]

Примечательно, что маспггабы, подсчитанные по автокорреляционным функциям в одно- и двухфазном потоках, оказались выше рассчитанных по взаимокорреляционным функциям. Рассматривая совместно поведение интегральных масштабов в газовой и жидкой фазах, можно обратить внимание на снижение их по мере приближения к поверхности раздела фаз. Пока трудно достоверно объяснить это наблюдение. В качестве первого приближения можно допустить, что вблизи волн интегральный масштаб турбулентности формируется под воздействием возмущений, генерируемых при обтекании волн на поверхности раздела. Размеры вихрей почти всегда меньше геометрических размеров канала, но достаточно энергоемки. Свидетельством тому являются и результаты спектрального состава пульсаций скорости в рассматриваемой области течения, они указывают на наличие второго пика в спектре на частотах, близких к частоте волн на поверхности раздела. [c.135]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...