Излучение полуволнового вибратора

ИЗЛУЧЕНИЕ ПОЛУВОЛНОВОГО ВИБРАТОРА [c.295]

Излучение полуволнового вибратора [c.295]

Условия излучения энергии упругим телом в жидкость существенно улучшаются, если излучающее тело колеблется на резонансной частоте. Так, например, внутреннее сопротивление свободно колеблющегося на резонансе полуволнового стержня, как генератора механической энергии, падает во столько раз, сколько составляет добротность никелевого стержня. Добротность может достигать l- 5 10 так что сопротивление полуволнового вибратора из никеля, приведенное к пучности колебаний, составит всего 1- -5-10 г/с 1см 2. Это даже много меньше, чем волновое сопротивление воды, так чю эффективная нагрузка магнитострикционного излучателя жидкостью легко осуществляется. Согласование при излучении в воздух даже при высокой добротности на резонансе оказывается плохим. [c.172]

Рассмотрим излучение системы, состоящей из двух параллельных полуволновых вибраторов М, ТУ в их общей экваториальной плоскости П (рис. 281). Пусть токи в вибраторах имеют одинаковую частоту и амплитуду- В плоскости и на достаточно большом расстоянии (таком, что направления от точки наблюдения к обоим вибраторам можно считать параллельными) векторы Н от обоих вибраторов можно считать коллинеарными. Векторы Е от обоих вибраторов во всех точках плоскости и коллинеарны вибраторам, следовательно, коллинеарны друг другу. Кроме того, можно считать, что на достаточно большом расстоянии амплитуды полей, создаваемых обоими вибраторами, одинаковы, а разность расстояний МР, (Р — точка наблюдения) равна проекции MN отрезка на прямую МР (ср. гл. V, 6). [c.297]

ПОЛУВОЛНОВОЙ ВИБРАТОР (полуволновой диполь) — простейшая приёмная и передающая антенна, ГЛ. обр. в области коротких волн п ультракоротких волн. Представляет собой проводящий стержень, длина к-рого близка к половине длины волны излучаемых или принимаемых колебаний. Для связи с генератором или приёмником в ср. части стержня делается разрыв, к к-рому подключается фидер. П. в. можно упрощённо рассматривать как четвертьволновый отрезок разомкнутой двухпроводной линии, проводники к-рой разделены на угол 180° (см. Линии передачи). При этом в идеальном П. в. (без потерь) ток распределён по длине по закону /(г) = /дСозлзЛ, где I — длина П. в., а /ц — ток в пучности (в месте подключения питающей линии). Эл.-магн. поле в ближней зоне П. в. распределено так, что преимуществ, излучение или приёл[ имеет место в плоскости ху (перпендикулярной оси П. в. Ог и проходящей через его центр О). Линии злек-трпч. поля располагаются в плоскостях, пересекающихся по оси Ос, а линии магн. поля образуют окружности с центрами на оси Ос, лежащие в перпендикулярных плоскостях. Диаграмма направленности П. в. представляет собой поверхность тела вращения относительно Ос и описывается в любом аксиальном сечении выражением С = соз<р, где ф — угол между плоскостью преимуществ, излучения и лучом из центра П. в. Сопротивление излучения П, в. равно — 73 Ом. Потери, связанные с проводимостью, в П. в. обычно пренебрежимо малы, так что согласованный с фидером П. в. излучает практически всю подводимую энергию. [c.31]

Малое акустическое сопротивление среды требует настолько больших амплитуд, что они не могут быть обеспечены твердыми продольно колеблющимися излучателями. Так, для создания в воздухе интенсивности звука 1 втп1см (160 дб) на частоте 8 кгц необходима амплитуда колебаний 0,1 мм. Для никелевого излучателя максимальное относительное удлинение составляет 4-10 , т. е. при работе такого полуволнового вибратора можно получить амплитуду колебаний всего лишь б-10 мм. Поэтому интенсивность излучения оказывается в 250 раз меньше (136 дб). [c.9]

СОПРОТИВЛЕНИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ — параметр передающей антенны В , определяющий интенсивность излучепия радиоволн при заданном токе, питающем антенну. В имеет размерность сопротивления и определяется соотношением В = 2Р /Я, где — излучаемая мощность и / — амплитуда тока в точке подключения генератора или антенного фидера. В идеальной антенне (без потерь) С. и. — активная составляющая ее входного сопротивле-н и я. В реальных антеннах активная составляющая входного сопротивления, кроме С. и., содержит слагаемое, обусловленное джоулевыми потерями в проводниках антенны. С. и. рассчитывается либо вычислением (интегрированием вектора Пойнтинга по сфере, окружающей антенну), либо наведенных аде методом. Величипа В зависит от формы и размеров антенн, напр, для полуволнового вибратора В = = 73 ом для вибраторов произвольных размеров В = 80я (1/ХУ, где I — длипа, а. % — длина волны излучения (см. Гери,а вибратор). В сложных много-элементных антенных системах (см., напр., Радиотелескопы), а также если антенна расположена вблизи проводящих тел (напр., у поверхности Земли) состоит пз собств. С. и. отдельных элементов и наводимого в них сопротивления, обусловленного токами в др. элементах или телах. и. б. Абрамов. [c.583]

Рассмотрим это представление более подробно применительно к клеточным мембранам, в которых скорость распространения волн приблизительно в 10 меньше скорости распространения электромагнитных волн в вакууме [44]. При этом полуволновые вибраторы, образующие замедляющую систему, будем рассматривать как ламбертовские излучатели, для которых диаграмма направленности излучения описывается формулой (см. рис. 3.2) [c.71]

Мы будем рассматривать лишь очень частный тип антенн (сложных излучателей радиоволн), а именно, комбинации из полуволновых вибраторов. Такие антенны широко применяются для волн порядка 1 м. Для излучения длинных волн (X — порядка 100 или 1000 м) в качестве антенн применяются сложные сети, подвешенные на высоких мачтах. Теория таких сетей была разработана М. В. Шулейкиным и его сотрудниками. В области микрорадиоволн применяются зеркала (см. гл. IX, 10), а также щелевые антенны излучение происходит из щели, прорезанной в металлическом листе. [c.296]

Например, в случае тонкого полуволнового вибратора [/Х = = 0,25), как указывалось в 6.6, отнесенное к пучности тока сопротивление излучения iRx =73,1 Ом. Максимальное значение напряженности поля (согласно (7.4) соответствует Атаж=я/2—0 = = 0 и равно 6011г. Подставляя эти значения в (8.8), получаем для тонкого полуволнового вибратора в свободном пространстве [c.148]

В технике ко ротко1волновых антенн в качестве эталонной антенны обычно принимается полуволновый вибратор, находящийся в овободном пространстве, направление максимума излучения которого совпадает с направлением в точку приема. В этом случае с учетом (8.9) [c.149]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...